Режим течения надкритический

Левая полость цилиндра начинает наполняться воздухом из воздухосборника сразу же по открытии отверстия регулировочного клапана вследствие того, что часть воздуха в этой полости в течение предыдущих фаз вытеснена и давление в конце политропического расширения меньше давления в воздухосборнике. Режим наполнения при переменном объеме характеризуется падением давления, поэтому может перейти в надкритический. [c.322]

Особенность течения газов через турбулентный дроссель — ограничение скорости движения частиц в дросселирующем отверстии местной скоростью звука (ug < Uge). Скорость движения частиц, равную местной скорости звука, называют критической. Режим течения газовой среды при < Uga называют докрити-ческим, а при —надкритическим. Физический смысл [c.64]

Допустим, в надкритической области имеется двумерное течение в виде ж-валов. Тогда, если крутизна рампа dR/dx повсюду достаточно мала, то следует ожидать, что амплитуда валов будет постепенно убывать в положительном направлении ж, по мере убывания R и перехода к подкритической области. Такой рамп должен действовать как мягкая боковая стенка — в частности, оказывать малое сопротивление релаксации валов. (Вообще говоря, в системе с рампом может происходить крупномасштабная циркуляция жидкости, охватывающая область с характерными размерами области рампа. Однако в том частном случае, когда изменение температур поверхностей слоя в направлении ж согласовано с формой этих поверхностей таким образом, что везде в слое невозмущенные изотермы представляют собой горизонтальные плоскости, циркуляция не возникает.) Возникает вопрос будет ли при наличии медленного рампа устанавливаться режим, при котором волновое число f r в однородной части надкритической области совпадает с предпочтительным волновым числом f p Результаты имеющихся теоретических исследований далеко не всегда дают на этот вопрос положительный ответ. В дальнейшем мы увидим, что они, тем не менее, не противоречат концепции внутреннего оптимального масштаба. [c.147]

Обсудим физическую интерпретацию этих результатов. Теоретические выводы о величине реализованного волнового числа были сделаны на основании ключевого предположения, что локально к — кс там, где К = Кс. Если рассматривать лишь возможность существования стационарных конвективных течений с тем или иным к при данном К в однородной области, то этот шаг с логической стороны сомнителен. Значения Кс и кс были найдены для пространственно-периодических течений в однородном слое, где взаимодействие конвективных валов не создает среднего потока энергии вдоль слоя. В системах с рампом это, вообще говоря, не так более энергичные валы, находящиеся в области с большей надкритичностью, передают свою энергию менее энергичным, существующим в менее надкритических условиях. Мало того, этот поток энергии не может обращаться в ноль в той самой точке, где режим критический, а неизбежно будет проникать в подкритическую область. Это означает, что условия вблизи того х = Хс, при котором К — Кс, отличаются от условий в однородном слое при К = Кс,и валы там не обязаны иметь волновое число к = кс. Один только факт существования [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология