Скорость звука местная

Полученная формула показывает, что критическая скорость истечения газа из сопла равна скорости распространения звуковой волны в этом газе при его параметрах р р и кр. т. е. местной скорости звука в выходном сечении сопла. В этом состоит физическое объяснение тому, что при снижении внешнего давления р ниже Рур скорость истечения не изменяется, а остается равной оЗкр. [c.131]

Весьма наглядной характеристикой состояния потока в любом сечении канала является отношение его скорости в данном сечении О) к местной скорости звука а. Это отношение называется числом Маха и обозначается буквой М. Значения М < 1 соответствуют движению потока с дозвуковой скоростью, а значения М> — со сверхзвуковой. [c.125]

Критическое значение числа Маха набегающего на решетку потока газа М р, при котором где-то на профиле возникает скорость, равная местной скорости звука, может быть приближенно определено по распределению давления на профиле в данной решетке при обтекании ее потоком несжимаемой жидкости, или согласно упомянутой уже ранее гипотезе затвердевания , в со- [c.64]

Плотность, как уже отмечалось, с ростом скорости уменьшается. В критическом сечении сопла йР/Р = О, это значит, чго площадь поперечного сечения проходит через экстремум (минимум). Из соотношения (1) следует, что именно в узком сечении сопла Лаваля получается скорость потока, равная местной скорости звука. [c.144]

Другая особенность характеристик компрессора — их зависимость от начальной температуры Т и физических свойств газа. С изменением начальной температуры и состава газа и, следовательно, его плотности пропорционально последней изменяются давление и мощность компрессора. Кроме того, от температуры и состава газа зависит скорость звука а = ]/ kRT), а при обтекании лопастей вследствие неравномерного распределения скоростей в потоке газа местная скорость может возрасти до звуковой или сверхзвуковой. При этом появляется дополнительное волновое сопротивление, связанное с возникновением скачков уплотнений и с отрывом потока в связи с неустойчивостью его и обратным переходом к течению газа с дозвуковой скоростью. [c.203]

Рассмотрим случай, когда резервуар, содержащий мгновенно испаряющуюся жидкость, пробит выше уровня жидкости. Даже небольшая утечка может привести к тому, что выброс пара при давлении в резервуаре будет продолжаться до тех пор, пока вся жидкость не испарится. Хотя при этом от окружающей среды подводится тепло, содержимое будет охлаждаться до температуры, зависящей от размера отверстий. Скорость истечения является функцией размера отверстия и давления в резервуаре. Поток может быть критическим. Это определяется значениями давления и местной скорости звука. Те же самые рассуждения можно применить и для случая разрыва патрубка, связанного с паровым пространством в резервуаре хранения. Вычисление скорости потока производится по стандартной методике. [c.82]

Влияние сжимаемости газа, по-видимому, становится существенным при скоростях основного потока жидкости, составляющих от 20 до 50% скорости звука. В большинстве обычных конструкций при изменении направления потока в коленах или при обтекании препятствий, как правило, образуются небольшие области, в которых местные скорости в 2—5 раз превышают среднюю скорость и, следовательно, могут приблизиться или даже превысить скорость звука, если скорость основного потока составляет более 20% скорости звука. В таких случаях влияние сжимаемости в этих локальных областях может привести к большим изменениям режима течения и, следовательно, к большому увеличению потерь давления. Отношение скорости газа к скорости звука называется числом Маха. На рис. 3.12 показано влияние скорости воздуха на потери давления в двух лучших из нескольких вариантов колен для [c.52]

Если определять местную скорость звука н , ориентируясь на адиабатный процесс, по формуле [30] [c.39]

Определим зависимость величины p p от параметров трубопровода. Для этого в выражении для критической скорости газов, равной местной скорости звука, Ыкр = пр/р преобразуем р/р с учетом р/р" = ро/рЗ [c.41]

Для компрессоров число Эйлера выражают через местную скорость звука а и показатель адиабаты /г, [c.74]

Местная скорость звука а связана с потенциалом скорости ф(л, у) уравнением Бернулли [c.70]

Понятно, чго при УИг=1 средняя начальная скорость вступающего в топку воздушного потока (условно отнесенная к характеристическому сечению топочной камеры окажется еще во много раз меньше его местной скорости звука [c.253]

При скорости газа, соответствующей значениям М>0,3 (М=ге /а, т — скорость газа, а—скорость звука в газе), в пограничном слое наблюдается значительное повышение температуры в результате действия сил внутреннего трения. Поэтому в расчете теплоотдачи необходимо учитывать фактор интенсивности диссипации энергии движения и сжимаемость газа, В этом случае местный коэффициент теплоотдачи, вычисляемый по формулам для несжимаемой жидкости, [c.177]

При расходе пара в блоке высокого давления ниже критического (скорость пара ни в одном сечении ие достигает местной скорости звука) и неизменных сечениях, т. е. при у — уо = [c.400]

В общем случае в сверхзвуковых потоках существуют некоторые поля скоростей и так называемых местных скоростей звука. [c.196]

А — работа за цикл, Дж а — опытная константа, коэффициент а — критическая скорость (местная скорость звука), м/с [c.361]

Следовательно, допустимые значения при измерении пористости можно определять только индивидуально. По исследованиям Федеральных железных дорог ФРГ, проводившихся более чем на 100 тысячах изоляторов для контактного провода [1478], скорость звука получилась примерно на 250 м/с ниже приведенных значений. Важно, чтобы скорость звука измерялась для этих целей во всех случаях одинаково — либо поперек, либо вдоль изолятора. Как показывают вышеприведенные измерения, скорость звука в продольном направлении выше на несколько процентов, очевидно вследствие анизотропии под влиянием деформации при прессовании массы [1609]. Обычно измерения проводят в поперечном направлении, потому что гидрофильность, являющаяся лишь местным дефектом, например, наблюдаемым иа одном пз концов изолятора, при продольном измерении с усреднением по всей длине изолятора обнаруживается плохо [1406, 53]. [c.616]

С ростом давления ро скорость истечения растет, но она может достичь лишь значения местной скорости звука, определяемой совместным решением уравнений (2.5.1.11) и (2.5.1.3) зависимостью [c.125]

Пусть имеется большой сосуд (рис. 2.5.3.2), заполненный газосодержащей смесью, которая может вытекать из него через отверстие площадью Р в пространство с давлением ра, называемым противодавлением. Значение характеристик течения на срезе сопла обозначим через р, р, у, в сосуде далеко от отверстия — через р", р", у" = 0. Если р" = Ро, то течения не будет. Если противодавление Ро < р", то возникает течение (на рис. 2.5.3.3 этому состоянию соответствует точка В). Наконец, при некотором значении ро=Ркр скорость в отверстии станет равной местной скорости звука V = Укр = а. [c.128]

При давлении в сосуде выше критического давления скорость истечения принимается равной местной скорости звука в газе (уравнение (2.5.1.13)), а плотность рассчитывается из уравнения (2.5.1.15). [c.224]

Критическая скорость. Во многих случаях наряду со скоростью звука удобно использовать понятие критической скорости йх, под которой подразумевают местную скорость, равную скорости звука. Для определения критической скорости воспользуемся общим уравнением сохранения энергии (9.7), приняв в нем Не = я = 0 Гн = 7 о Сд = 0 [c.239]

Как видно из закона геометрического обращения воздействия, это уравнение справедливо для суживающихся сопл в таком диапазоне давлений, при котором скорость истечения остается меньшей местной скорости звука в выходном сечении сопла, или, по крайней мере, достигает ее. Разность энтальпий h - hi при истечении через сопла называется также располагаемым те-плопадением и обозначается Hq. Она соответствует тому максимуму К шетической энергии, который может быть получен лишь в идеальных условиях истечения, а фактически из-за неизбежных потерь, связанных с необратимостью процесса, никогда не достигается. Как и техническая работа адиабатного потока в идеальном двигателе (когда со, = Ш2 = 0), располагаемое теплопадение в данном случае (при 4=0) изображается в / у-диафамме площадью, расположенной между линией адиабатного расширения тела в сопле 1-2 и осью ординат (см. рис. 5.1). [c.126]

При детонации по взрывчатому веществу распространяется ударная волна, инициирующая химическую реакцию разложения. Во фронте этой волны вещество подвергается сильному удару, приводящему к резкому повышению давления. Непосредственно за фронтом сжатое взрывчатое вещество претерпевает химическое превращение, оставаясь в уплотненном состоянии, и лишь в задней части этой реакционной зоны начинается расширение конечных продуктов. Последние движутся по направлению к фронту, а не от него, причем в установившемся состоянии разность скорости ударной волны и массовой скорости конечных продуктов равна местной скорости звука. Другими словами, детонация — это ударная волна, непрерывно поддерживающаяся за счет химической реакции. Скорость ударной волны определяется энергией, выделяющейся в реакции, а механизм этой реакции не имеет большого значения. [c.588]

О — Ш = местная скорость звука (где О — скорость детонационной волны). [c.589]

Для решеток лопастей вследствие неравномерности скоростного поля на входе выделяют особое значение числа Маха, называемое критическим — М,ф, при котором п какой-либо точке входного сечения возникает местная скорость, равная скорости звука. Для современных дозвуковых решеток лопастей Л11ф=0,75. [c.300]

При малых значениях числа Маха (М1 < 0,3) величина скорости набегающего потока газа не оказывает заметного влияния на характер распределения давления по профилю. Коэффициенты давления р на профиле остаются практически такими же, как в несжимаемой жидкости. Увеличение скорости приводит к уменьшению минимального давления и соответственно к росту максимального числа Маха на профиле. Хотя при больших значениях М1 (М1 > 0,3) эпюра коэффициентов давления и величина ртш изменяются, но по-прежнему увеличение скорости набегающего потока приводит к росту максимального числа Маха. В результате нри некотором критическом значении числа Маха набегающего потока (М1 = М1 р) максимальная скорость на профиле становится равной местной скорости звука, т. е. Мпих = 1,0. При этом минимальное давление достигает своего критического значения [c.30]

Сами по себе возмущения энтропии никак не могут воздействовать на акустические колебания. Они могут, однако, явиться причиной появления акустических колебаний в тех случаях, когда на некоторых поверхностях волны энтронни вступают во взаимодействие с возмущениями давления или скорости М. Поясним сказанное примером. Пусть в некоторой области труба, по которой течет газ, перестает быть цилиндрической, а претерпевает достаточно крутое сужение, причем такое, что в минимальном сечении поток течет со скоростью звука. Применим гипотезу стационарности. Будем считать, что за время пересечения элед1ентом жидкости области сужения ни давление, ни скорость перед входом в указанную область не изменяются, а течение в окрестности этой области в тот же промежуток времени можно считать изо-энтропическим. Сказанное означает, что период акустических колебаний велик по сравнению со временем движения элементарного объема жидкости вдоль области сужения, а длина волны энтропии, переносимая течением, велика но сравнению с длиной области сужения. Если принять эту гипотезу, то но известным законам газовой динамики отношение скорости течения к местной скорости звука в начальном сечении области сужения будет сохраняться величиной постоянной во все время колебаний. Это условие можно, в частности, принять за краевое условие для цилиндрического участка трубы, если труба имеет в области выходного конца сильное сужение. [c.108]

Критическая скорость газа, представ- яющая собой действительную скорость га- а, равпую местной скорости звука, опреде-,1яется по формуле [c.139]

Особенность течения газов через турбулентный дроссель — ограничение скорости движения частиц в дросселирующем отверстии местной скоростью звука (ug < Uge). Скорость движения частиц, равную местной скорости звука, называют критической. Режим течения газовой среды при < Uga называют докрити-ческим, а при —надкритическим. Физический смысл [c.64]

Такой предел наступит в тот момент, когда на выходе из топочно-газоходной системы или в одном из ее внутренних узких сечений будет достигнута скорость газо-воздушного потока, равная местной скорости звука, т. е. когда критерий сжимаемости М достигнет в указанном сечении значения, равного единице [c.253]

Плотность вытекающего газа в сечении 1 найдем по уравнению (2.5.1.15). Зная плотность и давление р, по формуле (2.5.1.3) найдем локальную скорость звука а. Если при заданном давлении ро выполняется условие и> а, то следует в проектируемом сопле создать минимальное сечение, т. е. применять сопло Лаваля. Скорость в сжатом сечении должна бьггь равна местной скорости звука, которую можно найти по формуле (2.5.1.13). [c.125]

Расчет СА с большой степенью расширения (Рр1ри 1П<) и умеренной степенью сжатия (1,2 <рс/р < 2,5). Критические скорости рабочего и инжектируемого потоков Лр и а , равные местной скорости звука, находят из выражения (6.3.5.6). Далее по величине относительного давления 77р = /> / р , воспользовавшись соотношениями, приведенными в табл. 6.3.5.1, находят параметры рабочего потока на входе в камеру смешения — и р . [c.410]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология