Магнетизм коллективный

Большую роль в магнитном поведении вещества играют так называемые коллективные эффекты (для краткости — коллективный магнетизм). Формула ( 1.8) получена в предположении, что магнитные моменты отдельных молекулярных систем (комплексов) не зависят друг от друга — только в этом предположении можно пользоваться статистически равновесным больцмановским распределением. С учетом их взаимодействия между собой при выполнении определенных условий могут возникнуть особые коллективные состояния агрегата (вещества), характеризующиеся некоторым спонтанным (самопроизвольным) упорядочением магнитных моментов. Характер этого упорядочения зависит от энергии взаимодействия индивидуальных моментов, влияния среды и температуры. [c.152]

Одним из наиболее интересных, недавно проделанных магнетс химических исследований никеля является работа Поста Гама [74], которые сопоставили диффузию водорода в никел— с его магнитными свойствами. Исследования проводилис в интервале от 150 до 1100° С. Скорость диффузии во всем теъ пературном интервале имеет правильный ход определенны скачок имеется лишь в точке Кюри. Изменение концентраци водорода заметно не сдвигает точку Кюри. Авторы полагают что эти опыты доказывают, что потеря магнетизма в точке Кюр является по существу атомным, а не коллективным явление атомных агрегатов. Эту точку зрения трудно примирить с экспе риментами по размерам частиц и элементарных ферромагнитны областей. Тем не менее наличие в точке Кюри разрыва на плав ной кривой изменения любых свойств в отсутствии внешней поля является замечательным фактом. Такие изменения, однако отнюдь не необычны удельная теплоемкость и коэфициент тер мического расширения также резко меняются в точке Кюри Вероятней всего данные Поста и Гама могут быть объяснень своеобразным максимумом термического расширения [75], наблю даемого у никеля вблизи 360° С. [c.232]

При измерении намагниченности образца время измерения 1 с, и следовательно для времен релаксации т < и исследования суперпарамагнитной релаксации с меньщими энергиями анизотропии подходят нанокластеры с размерами 10 100 нм. Для исследования более быстрой суперпарамагнитной релаксации весьма эффективна мессбауэровская спектроскопия Fe с характеристическим временем tm = Ю" с. Это время определяет ее значительные преимущества и ставит в ряд необходимого набора методов для исследования суперпарамагнетизма. Такое характеристическое время позволяет проводить исследования суперпарамагнитной релаксации магнитных нанокластеров в диапазоне размеров от 1 до 10 нм. Нижний предел размеров может и не определяться временем измерения, а носить характер офаничения со стороны природы магнетизма и магнитного упорядочения. Действительно, переход от отдельного парамагнитного атома железа к группе атомов с коллективным эффектом магнитного упорядочения неизбежно требует возникновения критического размера кластера, более которого вещество переходит в магнитоупорядоченное состояние, а менее которого кластер парамагнитен при любых температурах. Этот размер легко оценить для ферромагнитных металлов, в которых магнитное упорядочение характеризуется блуждающим магнетизмом, определяемым электронами проводимости. Если использовать тот же прием с применением соотнощения неопределенностей импульса и координаты для электронов проводимости при квантовом ограничении в объеме нанокластеров для ферромагнитных кластеров, как и ранее для кластеров немагнитных полупроводников, то критический размер возникновения ферромагнетизма определяется с применением следующей процедуры [c.527]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология