Точка Кюри

Таблица 8.1. Магнитная восприимчивость некоторых диа- и парамагнетиков, точка Кюри ферромагнетиков

Задача 6.11. Возьмем в качестве прототипа паяльник с наконечником, имеющим определенную точку Кюри. Нужно усовершенствовать паяльник. [c.105]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек ФП 2-го рода наблюдаются специфические явления, называемые критическими рост сжимаемости вещества в окрестностях критической точки равновесия жидкость - газ возрастание магнитной восприимчивости и диэлектрической проницаемости в окрестностях точки Кюри ферромагнетиков и сегнетоэлектриков замедление взаимной диффузии веществ вблизи критической точки растворов и уменьшение коэффициента температуропроводности вблизи критической точки чистой жидкости аномально большое поглощения звука критическая опалесценция (резкое усиление рассеяния света) и др. Во всех случаях наблюдается аномалия теплоемкости Эти явления связаны с аномальным ростом флуктуаций и их взаимодействием (корреляцией). Поэтому критическую область определяют как область больших флуктуаций. [c.21]

Еще один пример. При пайке волной припоя избыток расплава ( сосульки ) снимали обыкновенной проволокой. Работал этот инструмент плохо, но к нему привыкли. А потом группа специалистов по ТРИЗ получила а. с. 1013157. Проволоку заменили цилиндром, утыканным магнитами, удерживающими ферромагнитные частицы. Вращаясь, такая щетка надежно очищает изделие, приспосабливаясь к малейшим его неровностям. И вдобавок — подает флюс ...при этом в теле цилиндра выполнены отверстия для подачи флюса из смачиваемого флюсом, но не смачиваемого припоем материала с точкой Кюри выше температуры расплавленного припоя . Хорош кирпич , не правда ли .. [c.118]

Такие свойства, как намагниченность насыщения М , точка Кюри в , магнитострикция парапроцесса - сгруюурно нечувствительны, коэрцитивная сила Яс, магнитная проницаемость fl, магнитная восприимчивость остаточная намагниченность Мг — структурно чувствительны. Первая грутта свойств связана с наличием или температурным изменением магнитного порядка, вторая - с намагничиванием, т. е. с изменением доменной структуры. Современная теория ферромагнетизма в основном делится на два раздела - теорию спонтанного магнетизма (магнитного упорядочения) и теорию технического намагничивания (кривая намагничивания, петля гистерезиса). Как структурно чувствительные, так и структурно нечувствительные свойства зависят от фазового состозгаия твердого тела (состав и относительное содержанне фаз, их атомное упорядочение). [c.55]

Саморегулируемые (в условиях данной задачи) вещества — это такие вещества, которые определенным образом меняют свои физические параметры при изменении внешних условий, например теряют магнитные свойства при нагревании выше точки Кюри. Применение саморегулируемых веществ позволяет менять состояние системы или проводить в ней измерения без дополнительных устройств. [c.206]

К фазовым переходам второго рода относятся многие превращения, весьма различные по природе фаз и характеру явления. К ним, например, относятся превращения ферромагнитных тел при температуре, называемой точкой Кюри, выше которой тела теряют ферромагнитные свойства превращение обычных металлов в сверхпроводники при низких температурах процессы распада и образования интерметаллических соединений в твердых металлических растворах и др. [c.144]

При увеличении температуры ферромагнетика намагниченность его уменьшается, а при достижении некоторой критической температуры Тс (точки Кюри) он превращается в парамагнетик. [c.38]

Кобальт ферромагнитен до П,30°С (точка Кюри). [c.311]

Уже в 1819 г. Дюлонг и Пти установили, что молярная теплоемкость многих твердых веществ равна —26 Дж-моль- -К . Впрочем, известно и немало веществ, теплоемкость которых существенно отклоняется от указанного значения, что можно объяснить только с привлечением квантовой механики (гл. 3). Изменение теплоемкости происходит также вблизи температур перехода вещества из одной модификации в другую (например, вблизи точки Кюри железа 1045 К, когда ферромагнитное железо переходит в парамагнитное). [c.23]

Никель ферромагнитен до 358°С (точка Кюри). [c.315]

Как следует из рис. 63, при достижении критической температуры (точка Кюри) магнитная проницаемость ферромагнитных материалов приближается к таковой [c.212]

При индукционном нагреве полноту использования электроэнергии можно обеспечить двумя способами экранированием с помощью совершенного ферромагнетика (печи i железным сердечником) или уменьшением длины волны за счет увеличения частоты тока. Чем больше частота тока, тем более неравномерна теплогенерация по сечению тела, обусловливающая перегрев поверхности тела по сравнению с его центром. Ферромагнетики при температурах ниже точки Кюри в значительно большей степени склонны к неравномерности теплогенерации, чем парамагнетики. Изменение температуры при нагреве тела вызывает непрерывное изменение удельного сопротивления и магнитной проницаемости, вследствие чего изменяются магнитное поле и условия теплогенерации. Практически это обычно приводит к увеличению плотности тока у поверхности тела и к интенсификации теплогенерации в этом слое. Если поставлена задача минимизировать время нагрева массивного тела, то частота тока должна быть тем меньше, чем больше диаметр тела и меньше его теплопроводность. [c.239]

Таким образом, существует некоторая характеристическая температура (точка Кюри), выше которой имеется полный беспорядок, а ниже — усиливающийся при дальнейшем понижении температуры порядок. Такое превращение носит название фазового перехода второго рода. В отличие от фазовых переходов первого рода при фазовых переходах второго рода термодинамические функции не изменяются Аи = 0 АЯ = 0 Д5 == 0 АО = 0 ДУ = 0. [c.248]

Одним из важных достоинств ЭМА-метода является возможность его использования при высоких температурах (до 1300°С). Исследования зависимости амплитуды импульса продольной волны, возбужденной ЭМА-методом, от температуры показали наличие максимумов вблизи точек фазовых превращений для стали — это превращение а-железа в у-железо, точка Кюри. Это объясняется резким возрастанием магнитострикции в указанных областях. [c.70]

Мы не будем излагать статистических теорий зависимости степени упорядоченности от температуры, а рассмотрим наиболее важный результат — наличие точки Кюри. Естественно, что у уменьшается по мере повышения температуры от своего наибольшего значения (у 1). Однако наименьшее значение (у — 0) достигается не асимптотически, по мере повышения температуры, а скачком при некоторой температуре. [c.248]

Задача 6.9 — типичная задача на измерение. Переведем ее, следуя правилу 1, в задачу на изменение надо так изменить нагревательный диск, чтобы он сам — без всяких измерений, без всякого контроля — поддерживал нужную температуру. Воспользуемся далее правилом 2 вещество нагревательного диска должно само отключаться от приема энергии при нагреве и само включаться при переохлаждении. Ответ достаточно очевиден. Необходимо выгюлнить нагревательный диск из материала с точкой Кюри в 200 °С. Остается учесть [c.104]

Еще немного статистики. Из 382 человек 362 решали задачу именно на измерение. Все схемы получились громоздкими и ненадежными, многие схемы вообще оказались неверными контроль за температурой мешал вращению центрифуги. Двадцать человек заменили измерительную задачу изменительной , стихийно действуя по правилу 1. Но только 8 из них Г1, пшли к идее использования перехода через точку Кюри. [c.105]

Можно с уверенностью утверждать, что, не дочитав условий задачи, вы уже будете знать ответ индукционный нагрев плюс наконечни1с паяльника, выполненный из вещества с заданной точкой Кюри. [c.105]

Из 16 инженеров, знающих стандарты, задачу правильно решили все 16... Статистика, конечно, небольшая, она отражает лишь качественную сторону дела. Но читатель может сам продолжить опыты с задачей 6.11 всегда полезно проверить то или иное утверждение. Предложите задачу 6.11 своим коллегам. Правильный ответ поскольку простой веполь уже есть, надо ввести второе поле, управляющее точкой Кюри наконечника паяльника. Таким полем может быть механическое поле сил сжатия. [c.106]

Новые механизмы ТРИЗ повышают эффективность обучения, постепенно отнимая свободу делать ошибки . Например, в АРИЗ-77 физическое противоречие формулировалось на макроуровне. Переход на микроуровень требовал преодоления психологического барьера. В АРИЗ-82 введен шаг, обязывающий сформулировать физпротиворечие на микроуровне. Если при анализе задачи 10.1 рассматривается только макрообъект шарик , инструмент для работы с ним невольно мыслится тоже на макроуровне. Во всяком случае, прежде всего приходят на ум различные макроустройства трафареты, элетромагниты, манипуляторы... При переходе на микроуровень необходимо рассмотреть изменение состояния вещества стальных шариков, а простейшее такое изменение — намагничивание-размагничивание. Сталь должна сама (таково требование ИКР) размагничиваться — это возможно при переходе через точку Кюри (или при ударной нагрузке). Ответ заполняют всю плиту шариками т термомагнитного сплава, проецируют на шарики изображение чертежа, нагревая освещенные участки до температуры перехода через точку Кюри (а. с. 880570). [c.179]

На современников эта история произвела сильное впечатление. Она и в самом деле характеризует оригинальное мышление Вуда. Но сравните задачу 10.2 с предыдуш,ей. Они похожи, эти задачи, во всяком случае, похожи их ответы. Впрочем, есть и существенное различие. В ответе на задачу 10.2 всего один оригинальный прием освещение картины проецированием на нее изображения самой картины. Ответ на задачу 10.1 включает еще два приема заполнить все и убрать избыток , использовать переход через точку Кюри . Причем задача решается именно сочетанием приемов, тут более хитрая механика, чем в задаче Вуда. [c.183]

В качестве излучателя используются пьезокерамические пластины из материала 1ДТС-19 различной толщины, рассчитанные на различную резонансную часто гу. Поскольку пьезокерамические элементы обладают температурным пределом - точкой Кюри, их эксплуатация при температурах выше 220-270 °С невозможна. Поэтому подвод акустической энергии к реактору коксования осуществляется при помощи сплошного металлического волновода с водяным охлаждением на конце прикрепления пластины (см. рис. 11). Конфигурация волновода и то гщина пьезопластины, а также их подключение к низкочастотному или высокочастотному выходу генератора определяются фебуемой частотой УЗ-поля. [c.27]

Целочисленный вклад в общую мерность, связанный с тепловой энергаей От Ш7, обеспечивает преимущественно разнообразные структурнью фазовые переходы с магнитной энергией - изменения преимущественно магнитных свойств вещества (образование и исчезновение магнитных доменов, точка Не-еля), с электрической энергией Вэ., - измененяя преимущеспвенно электрических свойств вещества (точка Кюри). [c.136]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме [7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

При ФП второго рода плотность вещества, энтропия и термодинамические потенциалы не испьггывают скачкообразных изменений, а производные от теплоты, объема - теплоемкость, сжимаемость, коэффициент термического расширения фаз, наоборот меняются скачком. Примеры переход гелия в сверхтекучее состояние, железа из ферромагнитного состояние в парамагнитное в точке Кюри, соответственно теплота ФП второго рода равна нулю. Зависимость температуры равновесного перехода от давления определяется уравнением Эренфеста. Фазовыми переходами третьего и более высоких родов - такие переходы при которых не изменяется теплоемкость. Теория таких переходов разработана П. Кумаром и сопгр [c.20]

Понятие о ЛГэфф может быть распространено также на ферромагнетик, на который внешние силы не действ>тот. В таком случае а является величиной внутренних напряжений, возникающих в результате наклепа, мозаичной структуры и других несовершенств кристаллов, из которьгх состоит тело. Даже в идеальном монокристалле конечных размеров при охлаждении в точке Кюри П0яв ггся напряжения. При образовании доменной структуры возникают как области с антипараллельным направлением (180 -соседство), так и области с перпендикулярным направлением векторов (90°-соседство). Во втором случае магнитострикция доменов вызовет внутренние напряжения [10, 84]. [c.54]

Преобразователь 1, чувствительный элемент которого изготовляют обычно из пьезокерамики типа ЦТС. Для работы при температурах выше 300... 400°С и высоком уровне радиации применяют пьезокерамику типа ниобата лития, у которого точка Кюри около 1200°С. Используют широкополосные (fmяx/fmtп>2), полосовые (/тах//т1п Л/ 1) и узкополосные (А///рез 0,1) ПЭП. Последние обычно применяют, когда на основе предварительных исследований выбран оптимальный для контроля диапазон частот, а широкополосные — когда нужно исследовать форму и частотный спектр сигналов АЭ. Расширения полосы пропускания достигают способами, изложенными в п. 1.5.1. Преобразователи обычно рассчитывают на прием колебаний, нормальных к поверхности. Диаграмма направленности ПЭП, как правило, весьма широкая. Преобразователи приклеивают к поверхности ОК легкорастворимым клеем. [c.176]

Применяют два способа размагничивания. Наиболее эффективный из них - нагрев изделия до температуры точки Кюри, при которой магнитные свойства материала пропадают. Этот способ применяют крайне редко, так как при таком нагреве могут изменяться механические свойства материала детали, что в большинстве случаев недопустимо. Второй способ заключается в размагничивании детали переменным магнитньпи полем с амплитудой, равномерно уменьшающейся от некоторого максимального значения до нуля. В зависимости от материала изделия, его размеров и формы применяют переменные магнитные поля различных частот от долей Гц до 50 Гц. [c.160]

ВЛИЯНИЯ на АКТИВНОСТЬ катализатора различных воздействий нетепловой природы, а именно магнитного и электрического полей,, радиацин и ультразвуковых колебаний, приведены в виде графиков на рис, 8—12, Как видно из приведенных данных, указанные формы энергии оказывают большое влияние на каталитическую активность. Во всех описанных случаях были подобраны такие системы, которые исключали возможность изменения кристаллографической структуры твердого тела, и поэтому наложение эффектов в этих опытах не могло иметь места [16]. Изучение зависимости активности катализатора от его магнитного состояния проводились на материалах с ферромагнитными свойствами, поскольку при этом переход через точку Кюри не сопровождается изменением типа решетки. [c.12]

Недавно нами совместно с Джасти были поставлены специальные опыты, имевшие целью подтвердить влияние на каталитическую активность внешних электрических полей при этом было установлено наличие подобного эффекта в случае реакции орто-пара-превращения водорода [18]. Сходные эффекты, как видно из рис. 13, наблюдаются также для веществ, обладающих так называемой точкой Кюри (изменение знака поляризации при определенной температуре) [16]. Можно считать, что любой фактор, влияющий на способность отдавать или принимать электроны по [c.14]

С 910Х И10 С 1539 С ГС (точка Кюри - исчезновение магнитных свойств) [c.319]

Оба эти явления реализуются только при средних температурах. С ростом температуры выше некоторой критической тепловое движеиие становится более интенсивным и разрушается взаимная ориентация частиц, в результате чего как ферро-, так и антиферромагнетизм исчезают и остается обычный парамагнетизм. Критическая температура в для ферромагнетизма получила название точки Кюри, [c.193]

На рис. VIII.6, а представлены температурные зависимости параметров а, Ь, с и объема V элементарной ячейки кристалла KDP. Отчетливо видно, что вблизи температуры Кюри происходит структурный фазовый переход. На рис. VIII.6, б, в показаны температурные зависимости главных КТР кристалла KDP, причем в ходе температурных кривых вблизи точки Кюри наблюдаются аномалии тина Х-точки, свидетельствующие о наличии фазового перехода I рода. [c.160]

Ниже точки Кюри, когда исследуемое вещество находится в магнитном состоянии, спектры ноглощения представляют собой разрешенную шестерку линий, соответствующих зеемановскому сверхтонкому взаимодействию. Значение внутреннего эффективного поля на резонансных ядрах с повышением температуры уменьшается и выше точки Кюри спектр поглощения представляет собой синглетную линию, соответствующую парамагнитному состоянию вещества. Уменьшение величины внутреннего эффективного поля на резонансных ядрах с повышением температуры происходит почти пропорционально намагниченности М и онисьь вается функцией Бриллюэна. [c.214]

Физическая химия (1987) -- [ c.329 ]

Биофизика (1988) -- [ c.505 ]

Ультразвук и его применение в промышленности (1958) -- [ c.64 , c.68 , c.74 , c.78 , c.80 , c.82 ]

Физика и химия твердого состояния органических соединений (1967) -- [ c.111 , c.113 , c.114 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.288 ]

Физико-химический анализ гомогенных и гетерогенных систем (1978) -- [ c.10 ]

Курс химического качественного анализа (1960) -- [ c.60 ]

Курс химического и качественного анализа (1960) -- [ c.60 ]

Физическая химия Книга 2 (1962) -- [ c.614 ]

Структуры неорганических веществ (1950) -- [ c.306 , c.309 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология