Измерение намагниченности

Возможность описания явлений ЯМР как в терминах квантовой механики, так и классической физики дает большое преимущество и представляет собой одну из приятных особенностей предмета. Для наших целей больше подойдет классическая картина, и большая часть дальнейшего изложения будет связана с поведением именно макроскопической намагниченности. Об этом нужно постоянно помнить. Все ге места текста, где мы будем переходить от микроскопической к объемной намагниченности, будут выделяться особо. Мы рассмотрим сначала поведение ядра в постоянном магнитном поле и природу радиочастотных электромагнитных волн и затем объединим их подходящим путем. Во всех последующих разделах мы будем рассматривать только ядра со спином 1/2. Символом В будет обозначаться магнитная индукция, которая удобна для измерения намагниченности в материалах с отличной от нуля магнитной восприимчивостью. Во многих публикациях вместо нее используется напряженность магнитного поля (символ И) или В и Н совместно. При нашем эмпирическом подходе различие между ними не существенно. Кроме того, мы будем совершенно свободно переходить от угловой скорости (в рад/с), обозначаемой вектором со или скаляром ю, к соответствующей частоте V (в герцах), предполагая, что читатель будет преобразовывать их друг в друга мысленно по формуле [c.98]

Результаты вычислений представляют в виде серии реологических кривых при различных значениях намагниченности J (или индукции В в зазоре, если измерения намагниченности не проводились). [c.183]

Состав X из измерений намагниченности из ферромагнитного резонанса АН, а (Г = 3(10 К) Гс. "К гс-см Г—зоо к) [c.588]

Баллистическим методом измерялись намагниченность и коэрцитивная сила [8]. При измерениях намагниченности напряженность поля составляла 646 э. Перед измерением коэрцитивной силы образцы намагничивались в поле 718 э. [c.256]

После измерений намагниченности и коэрцитивной силы образцы подвергались спеканию на воздухе 6 ч при 1000° с охлаждением закалкой. Скорость нагревания до 1000° составляла 300° в час. После спека- [c.256]

Однако в наших исследованиях измерения намагниченности производились в полях, довольно сильных (1000—6500 э) для повышения точности измерений, а также точности экстраполяции на Н. В этих условиях [c.160]

Мы исследовали механизм присоединения водорода к диенону в присутствии катализаторов, модифицированных катионами d, Pb и Ag. Предварительно показано (путем измерения намагниченности), что в условиях гидрирования катион кадмия не восстанавливается до металла. [c.310]

Применение измерений намагниченности насыщения, экстраполированных к температуре абсолютного нуля, основано на существующей теории магнетизма ферритов. Таким образом, точность данных в этом случае зависит от корректности существующей теории. [c.17]

Это пе имеет существенного значения при относительных измерениях намагниченности, но абсолютные измерения становятся. либо совсем невозможными, либо очень трудными. [c.421]

Ферриты сверхвысокочастотные и изделия из них. Метод измерения намагниченности насыщения [c.293]

По результатам измерений намагниченности можно сделать вывод, что при выращивании в указанных условиях коэффициент распределения галлия между кристаллом и раст- [c.56]

С целью изучения влияния магнитных свойств N1 на его каталитическую активность Ягодовским [33] была исследована кинетика разложения N26 в интервале 300—450° С на гранулированных пленках и проволоках. На пленках энергия активации реакции увеличивается при переходе через точку Кюри (измерение намагниченности не проводилось), а для проволоки во всем интервале температур энергия активации не меняется. Предполагается, что увеличение энергии активации в парамагнитной области обусловлено возрастанием работы выхода [33]. [c.15]

Порядок выполнения работы /. Измерение намагниченности. Помещают исследуемый состав в пробирку. Включают установку (источник питания 5 и микровеберметр 4), готовят микровеберметр к измерениям согласно инструкции к работе с этим прибором. [c.182]

Эффект Мессбауэра позволяет изучать намагниченность отдельных подрешеток, в то время как измерения намагниченности дают информацию только [c.368]

Их измерения намагниченности показывают, что ионы Оу остаются парамагнитными при температурах вплоть до - -4,5° К, где они антиферромагнитно упорядочиваются. Мессбауэровские спектры поглощения, полученные при 4,2 и 20° К, оказались практически одинаковыми, и их полное расщепление совпадает с расщеплением, полученным для металлического Оу при магнитном насыщении. Спектры, найденные при температурах вплоть до 50° К, соответствуют заселению лишь нижнего крамерсовского дублета. Спектры, полученные в диапазоне температур от 50 до 140° К, оказываются очень сложными из-за наложения нескольких спектров, соответствующих различно заселенным штарковским уровням с релаксационными эффектами между уровнями внутри каждого крамерсовского дублета. [c.381]

Проблема наблюдения и изучения магнитных фазовых переходов первого рода для нанокластеров состоит, прежде всего, в их выделении на фоне возможного проявления суперпарамагнетизма. Далее, в большинстве случаев, имеет место разброс кластеров по размерам. Кроме того, для наносистем, если только они не образуют кластерных кристаллов, неизбежен разброс межкластерных взаимодействий. Все это приводит к затруднениям в обнаружении магнитных фазовых переходов первого рода в нанокластерах и наноструктурах с помощью измерений намагниченности, дающей усредненные магнитные характеристики. В этой связи весьма эффективными должны быть спектроскопические методы, позволяющие характеризовать отдельно магнитные и немагнитные фракции в одном образце, в частности мессбауэровская спектроскопия с характеристическими временами 10 Ч-10 с. [c.551]

В большом магнитном поле проводить измерения намагниченности насыщения ферромагнитных сплавов нелегко. Аппаратура должна позволять использовать образцы неправильной [c.310]

Методом ЭСР в О и X - диапазонах в области температур 77-500К, с привлечением данных Мессбауэровской спектроскопии и измерений намагниченности на вибрационном магнетометре (при 77 300 К) исследованы продукты реакции горения твердофазных смесей Сбо/Ре(асас)з, с исходным соотношением Сбо Ре = 1.(1 5), 2.(1 2), [c.86]

Эксперим. измерение намагниченности Л/ позволяет судить о том, в каких квантовых состояниях находятся составляющие тело частицы (атомы, ионы, молекулы). Однако нз-за обменного взаимодействия М.м. изолированных частиц часто не равны М.м. тех же частиц в кристаллич. решетке, вычисляемым по намагниченности чистого в-ва или твердого р-ра. [c.627]

Значение X определялось методами рентгеноструктурного и нейтронографического анализов, измерением намагниченности насыщения, а также методом ИК-спектроскопии. В благоприятных случаях могут быть идентифицированы ИК-полосы поглошенпя, относящиеся к тетраэдрическим группировкам АО4 таким способом показано, например, что в соединении Ь1(СгСе)04 литий занимает тетраэдрические позиции [3]. [c.313]

Величина этого эффекта в феррожидкостях мала, и поэтому его можно обнаружить только при дифференциальном способе измерения намагниченности. Измерения проводятся одновременно на двух образцах раствора в двух идентичных измерительных ячейках. Ячейки электрически соединены так, что дают сигнал, пропорциональный разности намагниченности двух образцов раствора. Один из них принимается за эталон, а второй модифицируется тем иди иным способом, например введением коагулятора. Таким образом, удается с высокой точностью зарегистрировать изменения намагниченности под влиянием коагулятора или любого иного модификатора свойств жидкости (рис. 3.72). При намагничивании устойчивого коллоидного раствора магнитного материала единственно возможный вид структурирования — это образование цепей, что ведет к увеличению его намагниченности по сравнению с намагниченностью неструктурированного раствора. Этот эффект тем больше, чем меньше расстояние между соседними частицами цепи. Поэтому при уменьшении толщины защитной оболочки на частицах он будет усиливаться, что и наблюдается при небольшом увеличении концентрации электролита в растворе (рис. 3.72). Значительное увеличение концентрации электролита уменьшает толщину защитных оболочек настолько, что коллоидные частицы слипаются еще до воздействия магнитного поля. Внутри образующихся флокул магнитные моменты частиц ориентируются так, чтобы магнитный поток замыкался внутри флокулы, и тогда локальные поля соседних частиц имеют случайное направление по отношению к направлению намагничивающего поля и, следовательно, препятствуют намагничиванию флокул и раствора в целом. На дифференциальных кривых намагничивания это проявляется в виде ухода кривой под ось абсцисс (рис. 3.72). С увеличением концентрации электролита толщина оболочек становится меньше, локальные поля во флокулах усиливаются, и поэтому эффект снижения намагниченности становится больше. [c.665]

Если один из металлических компонентов ферромагнитен в чистом, массивном состоянии, а второй нет, то величина намагниченности существенно зависит от состава катализатора и ее легко измерить. Величины намагниченности, измеренные для дисперсного катализатора, можно сопоставить с величинами, известными для массивных сплавов, и соответственно сравнить составы катализаторов. При этом предполагается, что частицы не настолько малы, чтобы проявлялся суперпарамагнетизм (ср. стр. 376), когда намагниченность зависит от размера частиц. Пример такого подхода иллюстрирует рпс, 23, на котором представлена зависимость намагниченности от состава некоторых дисперсных ненанесенных катализаторов Ni— u [88] и такие же данные для массивных образцов, полученных сплавление.м металлов [186]. Последние дают отношение намагниченности сплава к намагниченности чистого никеля при ОК. Значения намагниченности для дисперсных катализаторов получены прп 77 К и напряженности поля 1,2-105—5,2-105 А/м ( 1500—6500 Э). В этих условиях намагниченность фактически не зависит от напряженности магнитного поля. Сопоста вление показывает, что дисперсные частицы по составу отвечают обычному сплаву. Некоторые сведения о методах измерения намагниченности приведены в гл. 6, [c.240]

Результаты измерения намагниченности монокристаллов N 003 в трех взаимяоперпендикулярных направления представлены в [109]. [c.622]

Существует два метода изучения магнитных эффектов, связанных с хемосорбцией. Один метод требует использования больших магнитных полей и низких температур и состоит в измерении намагниченности насыщения сверхпарамагнитных частиц в присутствии или в отсутствие слоя хемосорбированных молекул. Другой метод, основанный, по существу, на низкочастотном пермеаметре, задуман для изучения намагничивания в процессе работы катализатора, т. е. в условиях регулирования температуры и давления, применяемого в каталитических реакциях. Очевидно, что оба эти метода охватывают (приблизительно) и сильное и слабое намагничивание, описываемое уравнением Ланжевена. Первым будет описан метод, использующий сильные поля и низкие температуры. По существу, это и есть метод, использованный Беном и Джекобсом [12], но модифицированный с целью количественного измерения адсорбции и десорбции газа. Образец представляет собой таблетку, содержащую несколько десятых грамма никеля. Этот образец помещается между двумя катушками (каждая по 400 витков), оси которых ориентированы в направлении поля. Вокруг образца и катушек создается электромагнитом почти однородное поле. Оно может меняться приблизительно до 10 ООО эрстед. Катушки связаны с рядом флюксметров. Вертикальное [c.13]

В заключение следует упомянуть методы оценки гомогенности, применимые к отдельным ферритовым системам. Один из них — измерение намагниченности насыщения как функции температуры для ферритов, имеющих точку компенсации. Эффективность этого метода была проверена на примере феррита — хромита никеля NiFea r2 3 04 (х = 0,95 1,00 и 1,05), полученного керамическим и бездиффузионным методами. Как видно из рис. 5, высокооднородный ферритовый порошок, полученный бездиффузионным методом, характеризуется полной компенсацией магнитных моментов подрешеток Л и S в точке ко мпенсации. Для ферритового порошка, полученного керамическим методом, минимум на кривой as = f T) размыт, а полная компенсация не достигается. [c.24]

Сравнение магнитных моментов М(х), рассчитанных по формуле (5), с величинами, найденными из измерений макроскопической намагниченности, показывает, что при х<0,4 эти значения совпадают. При х>0,4 величины моментов, полученные из мессбауэровских данных (формула (5)), выше, чем найденные из намагниченности. Это обстоятельство косвенно указывает на появление угловой структуры в В-подрешетке (в экспериментах по 7-резонансу измеряется средняя величина 2-компонентьг спина <5,>, а в измерениях намагниченности — ее проекция на направление внешнего магнитного поля). [c.34]

Магнитно-индукционная дефектоскопия выполняется путем намагничивания контролируемой детали и последующего измерения намагниченности соответствующими приборами в различных точках поверхности металла. Магнитно-порошковая дефектоскопия осуществляется с помощью ферропорошков, которыми пЬкрывает-ся намагниченная контролируемая деталь. Путем анализа картины расположения зерен порошка вдоль магнитных силовых линий можно выявить наличие возможных дефектов. [c.258]

Измерения намагниченности, проведенные методом Фарадея (см. таблицу), показали, что величина АпМв плавно снижается с ростом концентрации 5сЗ-ь. Сверхвысокочастотные свойства кристаллов исследовались на сферах диаметром 1,4—1,6 мм при частоте 9260 мгц. Ширина кривой ферромагнитного резонанса практически не зависит от величины замещения и составляет примерно 1 э для всех исследованных кристаллов. [c.203]

Анализ температурной зависимости магнитной восприимчивости свидетельствует о ферримагнимных свойствах кластера при большом содержании железа. При малом содержании железа или полной замене его на ванадий наблюдается антиферромагнитное поведение нанокластера. Интересной особенностью появления антиферромагнетизма является влияние двухвалентного железа, приводящего к усилению эффекта. Поскольку измерение намагниченности требует макроскопического количества вешества и может быть результатом конкуренции влияния соседних кластеров, доказывается, что суммирование по спинам отдельных блоков идет в одном кластере. [c.236]

В полном согласии с ожидаемым эффектом энергия активации реакции оказалась пониженной по сравнению с чистой А1гОз в случае легирования окислами N 0 и ВеО и повышенной в случае ТЮг и СеОг. Была сделана попытка экспериментально доказать переход электронов из окиси алюминия с добавкой ТЮг в металл путем измерения намагниченности насыщения никеля и сравнения величины магнитного момента насыщения с магнитным моментом никеля на чистой АЬОз-При этом предполагалось, что частицы металла очень малы и находятся в тесном контакте с носителем. В работе [116] приведены (рис. 18) термомагнитные кривые для трех ката- [c.40]

Магнитное поведение этих соединений в упорядоченном состоянии впервые исследовали Виллиаме и др. [74], хотя Джак-карино и др. [75, 76] еще раньше сумели определить для большого числа соединений и величину, и знак поляризации электронов проводимости в узле атома РЗМ, пользуясь методами ядерного и парамагнитного резонанса. Результаты, полученные при исследовании резонанса, которые мы подробно обсудим ниже, указали на наличие антиферромагнитной связи между спином иона 5 и спином электронов проводимости Зе. Далее результаты измерений намагниченности показали, что взаимодействие спиновых моментов редкоземельных ионов носит ферромагнитный характер. Если это взаимодействие осуществляется через электроны проводимости, то результирующий обмен не будет зависеть от знака взаимодействия ион РЗМ — электрон проводимости. Следовательно, магнитостатические результаты не находятся в противоречии с результатами Джаккарино и др. [75, 76]. [c.32]

Более ограниченное применение имеет магнитный анализ, основанный обычно на измерении намагниченности насыщения или точек Кюри реакционной смеси. Этот метод эффективен лишь тогда, когда магнитное состояние продукта реакции резко отличается от магнитного состояния реагентов (например, в реакциях ферритообразования, в результате которых парамагнитные реагенты [c.168]

В интерметаллических соединениях редкоземельных элементов (за исключением соединений, содержащих железо) все перечисленные эффекты будут оказывать лишь слабое (менее 3%) влияние на пропорциональность между Hett и fis. Таким образом, мессбауэровская методика, позволяющая измерять Hett с высокой точностью, является мощным инструментом для измерения намагниченности подрешетки, содержащей ионы редкоземельного элемента, и ее зависимости от температуры. Техника эффекта Мессбауэра, применяемая для этой цели, имеет ряд преимуществ по сравнению с обычными методами измерения макроскопической намагниченности [c.368]

При измерении намагниченности образца время измерения 1 с, и следовательно для времен релаксации т < и исследования суперпарамагнитной релаксации с меньщими энергиями анизотропии подходят нанокластеры с размерами 10 100 нм. Для исследования более быстрой суперпарамагнитной релаксации весьма эффективна мессбауэровская спектроскопия Fe с характеристическим временем tm = Ю" с. Это время определяет ее значительные преимущества и ставит в ряд необходимого набора методов для исследования суперпарамагнетизма. Такое характеристическое время позволяет проводить исследования суперпарамагнитной релаксации магнитных нанокластеров в диапазоне размеров от 1 до 10 нм. Нижний предел размеров может и не определяться временем измерения, а носить характер офаничения со стороны природы магнетизма и магнитного упорядочения. Действительно, переход от отдельного парамагнитного атома железа к группе атомов с коллективным эффектом магнитного упорядочения неизбежно требует возникновения критического размера кластера, более которого вещество переходит в магнитоупорядоченное состояние, а менее которого кластер парамагнитен при любых температурах. Этот размер легко оценить для ферромагнитных металлов, в которых магнитное упорядочение характеризуется блуждающим магнетизмом, определяемым электронами проводимости. Если использовать тот же прием с применением соотнощения неопределенностей импульса и координаты для электронов проводимости при квантовом ограничении в объеме нанокластеров для ферромагнитных кластеров, как и ранее для кластеров немагнитных полупроводников, то критический размер возникновения ферромагнетизма определяется с применением следующей процедуры [c.527]

Наноструктуры были получены из коллоидных кластеров кобальта с размерами 5,8 нм, синтезированных с помощью метода обратных мицелл. Двумерная гексагональная структура была получена на графитовой подложке. Ранее уже был отмечен сдвиг суперпарамагнитной температуры блокования (Гв = 63 К) гексагональной структуры по сравнению с коллоидным раствором (Тв = 85 К). Увеличение температуры блокования для коллоидной структуры связано с увеличением энергетического барьера КУ за счет межкластерного взаимодействия в нанокристаллах. Измерение намагниченности насыщения у нанокристаллической системы показало уменьщение величины Мз = 80 эме/г, что значительно меньше намагниченности массивных образцов Со, составляющей Мз = 162 эме/г. Уменьшение Мз связывается с действием стабилизирующей коллоидные кластеры лигандной оболочки, включающей такие электронные доноры, как пиридин. Такие лиганды фактически убивают вклад в магнитный момент от атомов металла на поверхности кластера и чем меньше кластер, тем больше вклад химически связанных атомов металла, которые не дают магнитного отклика на приложенное внешнее магнитное поле. Таким образом, уменьшение размера кластера, как отмечалось ранее в пунктах о безлигандных газовых кластерах, приводит к возрастанию магнитного момента на атом и, следовательно, к возрастанию намагниченности насыщения, в то время как для молекулярных или коллоидных кластеров, стабилизированных лигандами, эта зависимость будет обратной. На рис. 16.12 представлены кривые намагниченности для коллоидной наноструктуры и коллоидного раствора кобальта. [c.539]

Нанокластерные металлические материалы ГМС получаются путем растворения нанокластеров одного металла, например Ре или Со, в матрице другого металла, обладающего хорошей электропроводностью, например Си и А , причем эти две компоненты должны плохо растворяться друг в друге. В наносистеме, состоящей из проводящей металлической матрицы и магнитных кластеров, происходит рассеяние электронов проводимости металлической матрицы на магнитных моментах кластеров. Такие кластеры достаточно малы и могут обладать суперпарамагнитным поведением. Однако для электронов проводимости со скоростью Ферми магнитные моменты кластеров заблокированы, поскольку время измерения намагниченности ( 100 с) намного больше времени электронного прохождения через образец ( 10 с). Даже для температур, для которых нет остаточной намагниченности или остаточного магнитного момента, эффекты ГМС наблюдаются. Отмечено, что электронная структура металлической матрицы существенно не влияет на магнитные свойства магнитных кластеров [17]. [c.545]

Таким образом, из полученных данных следует, что несмотря на малое содержание железа по сравнению с плавлеными образцами и малую величину поверхности восстановленные железоцианидные катализаторы обладают исключительно высокой удельной активностью. Измерение намагниченности катализаторов и определение доли железа на поверхности по хемосорбции окиси углерода свидетельствуют о малом содержании элементарного железа в полностью восстановленных катализаторах и отсутствии свободной поверхности железа. Соотношение железа и калия в случае железоцианидных катализаторов равно примерно 1 1, в то время как для плавленых катализаторов это отношение близко к 35 1. Это, естественно, приводит к резкому различию в характере активной поверхности катализаторов обоих видов. Данные об отсутствии свободной поверхности железа противоречат литературным указаниям о том, что она оказывает определяюш,ее влияние на активность. Этот вопрос требует дополнительного исследования. [c.184]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология