Ядра конденсации уравнение скорости

Эти уравнения были получены на основе рассмотрения упрощенной схемы ламинарного пограничного слоя при турбулентном течении паровой смеси, в котором полностью происходит изменение скорости и параметров движущейся паровой смеси от их значений в ядре потока до значений на поверхности раздела фаз, а в турбулентном ядре скорость и параметры смеси полностью выравнены по сечению. Предполагалось также, что состав пара у поверхности конденсации и состав образующегося конденсата равновесны. [c.184]

При низких давлениях величина пЬ мала по сравнению с V, и свойства газа приближаются к идеальным. Но при низких температурах скорость молекул очень мала. Столкновения молекул становятся липкими (неупругими), потому что каждая молекула остается вблизи партнера по столкновению в течение большего времени, чем при высоких температурах. Во время столкновения электроны на внешних орбиталях могут одновременно притягиваться ядрами обеих молекул, а орбитали успевают перестроиться так, чтобы еще больше способствовать такому одновременному притяжению, и в результате истинный объем газа становится меньше, чем это следует из уравнения состояния идеального газа. При достаточно низких температурах, особенно в том случае, когда давление не слишком мало, липкие столкновения молекул могут приводить к превращению газа в жидкую или кристаллическую фазу. Силы притяжения при тех небольших расстояниях между молекулами, которые характерны для жидкостей и кристаллов, настолько велики, что тепловой кинетической энергии пост = недостаточно для разъединения молекул. В этих условиях и происходит конденсация газа. [c.239]

Бэнков и Майкселл [38] показали, что кривые роста и разрушения пузырька почти симметричны. Экспериментальные данные, подтверждающие это положение, были получены Гюнтером [39] и Эллиотом [40] при поверхностном кипении с высокими недогревами. Этого не было бы, если ограничивающим процессом был бы процесс нестационарной теплопроводности, описываемый уравнением (15). Гюнтер и Эллиот предположили, что для той части пузырька, которая входит в турбулентное ядро недогретой жидкости, пригоден механизм турбулентной конвекции. Таким образом, испарение в области ламинарного потока вблизи основания пузырька может продолжаться даже при быстрой конденсации, когда имеется контакт с очень недогретым турбулентным ядром. Применение эмпирического уравнения теплопередачи для турбулентного потока дает качественное согласие с,экспериментальными данными, когда тепловой поток, массовая скорость жидкости и недогрев изменяются независимо. [c.165]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология