Модели вихревой ячейки

В работах [20—26] предложены различные модификации моделей с застойными зонами. В качестве последних рассматривали заторможенный слой у поверхности зерен, который особенно резко утолщается вблизи точек контакта между ними [19]. Вводили конвективный массоперенос из проточных зон в застойные [26]. Застойную зону вблизи точек контакта рассматривали как бы состоящую из двух частей — вихревой, или ячейки идеального смешения, и диффузионной, в которой циркуляция жидкости отсутствует. Визуальные наблюдения [24] показали, что такая неоднородность структуры застойных зон воз- [c.90]

Массоперенос в условиях неинтенсивного гидродинамического режима в аппаратах вытеснения, в частности, в аппаратах колонного типа с неподвижным слоем, кроме общеизвестных в теории и практике массопереноса моделей — пленочной, пенетрационной, пограничного слоя [76], описывают, используя также модели свободной поверхности , вихревой ячейки [77], гидравлического радиуса [78]. [c.86]

Используя главным образом экспериментальные достижения работ [52, 56, 68], в [57] удалось создать альтернативную модель развития вторичных течений, которая в значительной мере объясняет характер течения в неограниченном и даже ограниченном двугранном угле. В первом случае центральную область, в которой формируются вторичные течения, можно представить как две ячейки вихрей, каждая из которых располагается по одну сторону биссектрисы угла (рис. 2.28). Форма ячейки описывается приблизительно равнобедренным треугольником ОАО с углами при вершинах 45 67.5 67.5°. За пределами этой области формируется течение типа вихревого с линиями тока, обеспечивающими плавный переход из трехмерной области к двумерному пограничному слою. Точка торможения вторичного потока D размещается примерно на расстоянии (0.95—0.98)(3, где д — толщина пограничного слоя в биссекторной плоскости угла. [c.119]

Рассмотренные выше течения относились к случаю безынерционного обтекания частиц. Несмотря на отсутствие нелинейных эф фектов, точного решения задачи о движении системы частиц не имеется. Еще большие трудности возникают при исследовании таких течений с учетом сил инерции. В этом направлении первые шаги были предприняты Леклером и Хамилеком 70] при изучении задач ламинарного обтекания твердых сфер и газовых пузырьков с помощью ячеечной модели. Применяя конечно-разностные методы, Леклер и Хамилек получили решения при Ке> 1, задавая на внешней границе ячейки нулевое значение вихря. Расчеты показали, что с увеличением объемной концентрации частиц зона возвратно-вихревого течения в кормовой области пробной частицы уменьшается и отрыв потока от сферы наступает при более высоких значениях Ке. Влияние объемной концентрации частиц на по- [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология