Точка торможения

Взаимодействие между фазами осуществляется на поверхности смоченных элементов насадки. Этот режим может заканчиваться в первой точке перегиба, в так называемой точке торможения газа, при этом скорость газа уменьшается из-за относительно большой скорости жидкости, движущейся противотоком эта точка лежит тем выше, чем больше плотность орошения. Однако точка торможения не всегда четко обнаруживается. После нее можно наблюдать возникновение промежуточного режима, наблюдаемого при струйчато-пленочном движении жидкости. Жидкость покрывает насадку в виде стекающей тонкой пленки и отдельных струй. Взаимодействие между фазами происходит на поверхности пленки и струй жидкости и в точках контакта жидкости с отдельными элементами насадки. Пленка и струи жидкости подтормаживают поток газа с образованием отдельных вихрей. [c.388]

В отличие от первых двух точек (точки торможения газа и точки подвижной жидкости) точка инверсии всегда резко проявляется и четко обнаруживается. [c.389]

Значения коэффициента С = 8,4 для точки инверсии С = 8,4— 5,1—режим турбулизации С = 5,1—точка подвисания С = = 5,1 —1,81 — промежуточный режим С=1,81—точка торможения С<1,81 — пленочный режим. [c.85]

В случае диафрагмированной вихревой трубы с выводом охлажденного потока (ОП) через диафрагму структура движения газа приобретает и свои особенные формы, не исключаются и варианты, описанные выше. При образовании ОП, выходящего через диафрагму, уже будет создаваться эжекционный эффект, газы будут подсасываться из циркуляционной зоны, а критическая точка торможения центрального вихря будет размываться. [c.46]

Пленочному режиму соответствует линия аб. Первая точка перегиба (б)—точка торможения газа. Эта точка не всегда обнаруживается, и переход от пленочного режима к промежуточному может фиксироваться как плавная кривая. [c.682]

Второй способ. Гидравлическое сопротивление слоя орошаемой насадки в пределах от точки торможения до точки подвисания жидкости можно определить по следующим формулам [Х-24]. [c.686]

V = 0. Другая точка торможения имеет координаты х = 0, у = -4. [c.200]

При О < f < 1 вихревое образование ограничено гладкой кривой с единственной точкой ее излома х = О, у = -2 - VI - к. Эта седловая для функции V точка вместе с седловыми точками х = VT+ k, у = О и центром X = О, у = -2 + 1 - к являются точками торможения. Картина линий тока этого типа на рис. 4.5 изображена при к = 1/2. [c.200]

При f > f точек торможения на линии г = jn нет. [c.208]

При к> 2L точек торможения на линии г = О нет. [c.208]

Точками торможения являются, конечно, и другие пересечения линий тока. [c.208]

При й = 6,43 вырожденная седловая точка возникает. Она является точкой торможения. В ней две линии тока касаются друг друга. Указанное значение к при выбранных Ь и М определено из условия обращения в нуль осевой составляющей вектора скорости при а = О, г = ju [c.209]

При к = 4,26 сечение вихревого кольца становится треугольным. Это значение к найдено из того условия, что в точке торможения при 1 = 0 величина ф совпадает с V при г = ц. [c.210]

При 4,26 > к > 1,98 (на рис. 4.7 пример приведен при к = 3,22) сечение вихревого колЬца отрывается от прямой г = ju и принимает форму петли с точкой излома контура этого сечения, являющейся точкой торможения. Ниже сечения кольца и выше него и > 0. По мере стремления к к значению 1,98 точка торможения приближается к оси х. [c.210]

На рис. 4.9 представлена картина линий тока при М = 0,06 (К = -1,048, N = -0,554, Р = -0,0536) и М = 0,082 (К = -1,336, N = -0,509, Р = -0,0796). В первом случае сечение вихревого кольца имеет две точки торможения, как и на рис. 4.7 при к = 5,3. Во втором случае образуются два вихревых кольца, сечения которых имеют форму петель и по одной точке торможения. Прочие точки торможения в потоке на рис. 4.9 не показаны. При дальнейшем увеличении М петли стягиваются в точки возврата линий тока. Подобное явление в плоскопараллельных потоках уже нашло отражение на рис. 4.5 при к = . [c.212]

В частном случае ф = xV + И решения (3.59) нет пересечения линий тока, но г = г = О является точкой торможения прм > О во всей меридиональной плоскости за исключением указанной точки. [c.214]

На оси г = О величина ф = 0. Каждое вихревое образование, охватывающее ось, должно быть окружено также линией -ф = 0. Точка пересечения этой линии с осью является точкой торможения. В ней u = v = 0. [c.214]

Изменения в поверхностной плотности адсорбирующегося вещества, вызываемые конвективным переносом его при движении поверхности, должны частично выравниваться за счет диффузии вещества из объема раствора. В результате торможение тангенциальных движений органическим веществом должно быть пропорционально Г /с, где Г — адсорбция с — объемная концентрация органического вещества. Поскольку при увеличении молекулярной массы в гомологических рядах адсорбируемость растет согласно правилу Траубе при удлинении цепи на одну группу СНа приблизительно в три раза, то торможение максимума органическим веществом должно расти не в 3, а в 3 =9 раз. Поэтому одинаковый эффект торможения должен получаться для вещества с более двойной цепью при девятикратном разбавлении, что и наблюдается на опыте. [c.192]

Полное давление измеряется трубкой полного напора, представляющей собой изогнутую трубку, один конец которой помещен в поток так, что его нормальный срез проходит через мерную точку и ориентирован перпендикулярно скорости потока другой конец открыт в атмосферу (рис. 1-29). В такой трубке жидкость поднимается до высоты 2 так, что весовое давление pg/ij, уравновешивает избыточное давление р в точке торможения у среза [c.75]

Некоторые исследователи [49] отмечают в пределах пленочного режима перелом на кривой АР—Шц, называемый ими точкой торможения, и считают, что он вызван началом воздействия жидкости на поток газа вследствие трения. Такой перелом действительно наблюдается, но он совпадает [501 с аналогичным переломом для сухой насадки и соответствует переходу к турбулентному (автомодельному) режиму движения газа. [c.400]

Кафаров 1571 различает четыре режима ламинарный (ниже точки торможения), промежуточный (между точками торможения и подвисания), турбулентный (между точками подвисания и инверсии) и режим эмульгирования (между точками инверсии и уноса). [c.402]

В более поздних работах исследовались пограничные слои в точке торможения в условиях, когда для уменьшения теплопередачи к телу производилась добавка массы в пограничный слой. Изучались системы с инжек-цией диссоциирующих материалов [ ], с возгонкой инертных материалов з1-з5] (. поверхностным горением твердого вещества с инжекцией горючих ве- [c.405]

В, Экспериментальные характеристики неньютонов-ск х жидкостей. В большинстве используемых в настоящее время экспериментальных методов измеряется связь между напряжением и скоростью деформации материала в сдвиговом потоке или в течении без сдвига. К сдвиговым течениям относятся, например, течение жидкости в трубе или сквозь щель. Примерами течений без сдвига могут служить течение в точке торможения, а также течение, реализующееся нри выдавливании волокон, формовке дутьем и вакуумной формовке. [c.166]

Линии пересечения осесимметричных поверхностей тока с меридиональной плоскостью, ф = onst, для простоты в дальнейшем будут называться линиями тока. Как уже отмечалось, они неизменны при различных с. Линиями тока в решении (3.64) являются, в.частности, прямые г = О и г = jn, где j — первый нуль функции J (r). Величина j и 3,832. Следует помнить, что седловые точки и центры функции гр х,г) являются точками торможения, в них = i = О, но, вообще говоря, lu 5 0. [c.208]

На линии тока г = О величина = f ha -2L. В точках торможения [c.208]

При f = 1,98 точка торможения оказывается на оси х. Это значение к находится из условия и = О при г = г = 0. Ви>февое образование перегораживает центральную часть течения, и поток обтекает эту преграду с внешней стороны. При к = 2L = 1,98, д = г = О величина drfdx для линий тока ф = Q равна О, 3/ /2 - ЗбМ/к = 3,93. В процессе дальнейшего уменьшения величины к точка торможения, в соответствии с (3.65), разделяется на две, и при г = О координаты х этих точек стремятся к -00 и оо при f —> 0. [c.210]

Смотреть страницы где упоминается термин Точка торможения: [c.395] [c.395] [c.84] [c.683] [c.685] [c.685] [c.60] [c.200] [c.208] [c.210] [c.308] [c.227] [c.230] [c.47] [c.275] [c.24] [c.405] [c.406] [c.625] [c.196] [c.683]

Основы массопередачи (1962) -- [ c.500 ]

Основы массопередачи Издание 3 (1979) -- [ c.291 ]

Абсорбция газов (1976) -- [ c.330 ]

Справочник химика Том 5 Издание 2 (1966) -- [ c.683 , c.685 , c.686 ]

Справочник химика Изд.2 Том 5 (1966) -- [ c.683 , c.685 , c.686 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология