Элементарной ячейки нулевая точка

Одним из больших достоинств метода вращающегося кристалла является то, что измерение расстояния между нулевой и первой слоевыми линиями позволяет сразу найти угол 0 и, следовательно, параметр элементарной ячейки с. Получив рентгенограммы вращения, когда вертикальными являются остальные оси кристалла, можно найти все три параметра элементарной ячейки. Зная размеры ячейки и плотность кристалла, можно легко вычислить число молекул, присутствующих в каждой элементарной ячейке. Часто из одних только параметров элементарной ячейки можно извлечь ценные сведения. Так, у жирных кислот элементарная ячейка — очень длинная, причем длинная сторона закономерно возрастает при добавлении каждой новой дополнительной группы СНз. Это показывает, что молекулы расположены параллельно [c.306]

К правилам отбора для кристаллов и цепей можно подойти также с точки зрения взаимодействия колебаний (см. 1.2А). Рассмотрим характеристические групповые колебания повторяющейся единицы. В результате взаимодействия эти колебания (в случае цепи бесконечной длины) будут расщепляться на бесконечно большое число колебаний. Все колебания попадут в некоторый частотный интервал (ширина которого увеличивается с увеличением константы взаимодействия), но только одно из бесконечного числа колебаний потенциально активно в ИК- или КР-спектрах. В случае цепей конечной длины М повторяющихся единиц) можно ожидать расщепления на N компонент, и оказывается, что колебания элементарной ячейки (все элементарные ячейки колеблются в фазе) являются самыми сильными. Все другие колебания либо имеют нулевую интенсивность, либо очень слабы. Эта проблема исследуется количественно в гл. IV. [c.15]

При определении Ф" в нулевом приближении допускают, что весь кристалл поляризуется как непрерывная среда, имеющая статическую диэлектрическую проницаемость Во, вычисляют индуцированный дипольный момент каждой элементарной ячейки решетки и определяют воздействие диполя этой ячейки на ион примеси. Поляризацию непрерывной среды в точке, удаленной от примесного иона на расстояние Д/, связывают с индуцированным [c.230]

Для описания положения любой точки внутри элементарной ячейки, т. е. базиса, пригодно то же уравнение, однако значения т, та р в этом случае будут дробными числами, характеризующими значения координат точек по отношению к нулевой точке в долях от величины описывающих данную ячейку векторов а, Ь, с (ее осей). Координаты точек элементарных ячеек прежде проставлялись в двойных квадратных скобках [[ ]], однако в современной литературе, как правило, пользуются круглыми. [c.74]

За нулевую точку (ООО) чаще принимается позиция в левой нижней передней вершине элементарной ячейки, но иногда точке (ООО) отвечает левая нижняя задняя вершина. [c.74]

Координаты точек и линий в элементарной ячейке. Как мы знаем, вектор т = тт + лт + (где т, п, р — целые числа) определяет положение в пространственной решетке любой идентичной точки (узла) по отношению к одному из узлов, принятому за нулевую точку. [c.85]

Иначе говоря, если за нулевую точку выбрана некоторая идентичная точка (узел) и т, п и р — целые числа, уравнение (1.6) определяет, как мы знаем, положения других идентичных точек если же т, п н р — правильные дроби, то уравнение (1.6) определяет положения точки внутри элементарной ячейки. Для определения абсолютной величины расстояния от точки (ООО) до любой точки (тпр), например внутри элементарной ячейки, надо умножить вектор Гд скалярно на самого себя, причем получим функцию г1 = f m, п, р) в виде квадратичной формы [c.88]

Рис. 82. Различные способы выбора нулевой точки элементарной ячейки и направления осей координат.

Если за нулевую точку выбрана некоторая идентичная точка (узел) VI т, п VI р целые числа, уравнение (8) определяет положения других идентичных точек, если же т, пир дроби (>0 и < 1), то уравнение (8) определяет положения точек в элементарной ячейке. [c.121]

При образовании восьмикратно-примитивной элементарной ячейки цинковой обманки (Сгр) заполняются центры четырёх октантов исходной 6 к-решётки (а) в тетраэдрическом порядке (рис. 95, h ). При этом нулевая точка второй С/с-решётки ( ) должна быть совмещена с центром октанта первой Ск-решётки (а). [c.134]

На элементарную ячейку пространства межатомных векторов приходится атомов . Из них N помещается непосредственно в начале координат ячейки они находятся в конце векторов нулевой длины (случай 5 /) остальные Л (Л —1) связаны попарно центром инверсии в начале координат. Это понятно если в структуре кристалла существует вектор соединяющий й атом с 5-ым, то имеется и обратный вектор проведенный из 5-го атома в й. Пространство межатомных векторов всегда обладает центрами инверсии. В полном соответствии с этим структурные амплитуды отражений от векторной системы (т. е. структурные факторы) являются вещественными величинами. [c.421]

Здесь можно сделать несколько замечаний о зонной структуре. Во-первых, если даже заполненные зоны в кристалле в результате взаимодействия замкнутых оболочек несколько расширены, то все же наивысшая заполненная, или валентная зона в основном не перекрывается с Зр -орбиталями катиона. Иначе говоря, составляюш ая волновых функций, вносимая элементарной ячейкой, имеет вблизи верхнего края валентной зоны симметрию чистых р-орбитале и образуется исключительно орбиталями аниона. Такое положение не всегда встречается и не имеет места в случае солей серебра [4]. 45-0рбитали иона калия в маделунгов-ском поле имеют повышенную энергию, так что центр тяжести кривой плотности состояний этой зоны, вероятно, лежит выше вакуумного уровня. Однако перекрывание этих орбиталей так велико [3], что расширение оказывается достаточным, чтобы сместить нижний край зоны на 0,2 эв ниже нулевого уровня, т. е. на величину электронного сродства 1 кристала [5]. Эти 4я-со-стояния образуют так называемую зону проводимости они могут заполняться дополнительными электронами, вводимыми извне. Однако это не единственные состояния, доступные для электронов,, оптически возбуждаемых из валентной зоны [c.132]

Следующий этап рассмотрения кристалла в модели КРЭЯ связан с построением векторов трансляции а/, соответствующих расширенной ячейке прямой решетки и определяемых с помощью соотношений (а/Ь/) =2п0, . Эти векторы определяют область в пространстве прямой решетки, которая содержит целое число минимальных элементарных ячеек, т. е. представ ляет собой расширенную элементарную ячейку. Как з же отме чалось, введение такой ячейки можно рассматривать как изме нение классификации одноэлектронных состояний кристалла точнее изменение группировки их в энергетические зоны. Тер мин квазимолекулярная РЭЯ подчеркивает то обстоятельство что для РЭЯ рассматриваются в рамках предлагаемого под хода лишь состояния с нулевым значением волнового вектора а вовсе не вся суженная зона Бриллюэна. [c.113]

Метод стабилизатора. Соотношения (3.19) и (3.13) являются основными рабочими формулами, по которым вычисляются базисные функции, описывающие фазовый переход в кристалле. Фактически для заданного волнового вектора к и НП группы С необходимо по формуле (3.19) вычислять атомные компоненты г ) Для атомов нулевой элементарной ячейки, принадлежащих одной позиции кратных точек. Следует при этом иметь в виду, что позиция кратнь1х точек пространственной группы С исходного кристалла по отношению к группе волнового вектора может расщепиться на отдельные совокупности атомов, преобразующихся друг в друга (с точностью до целых трансляций решетки). Каждую такую совокупность атомов назовем орбитой относительно группы С -. Вычисление атомных компонент базисной функции j Для каждой орбиты должно производиться, очевидно, независимо. Для этого необходимо в качестве старта выбрать некоторый атом / из данной орбиты. [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология