Вязкость эйнштейновская

Можно предположить, что под влиянием напряжения сдвига клубок с заключенным в нем растворителем ведет себя подобно эйнштейновской сфере, а следовательно, удельная вязкость раствора должна подчиняться уравнению (15) [c.413]

Большинство полимеров в растворах ведут себя отлично от эйнштейновских частиц, и для них наблюдается зависимость характеристической вязкости от молекулярной массы полимера. Эта зависимость обусловлена тем, что либо эффективный объем макромолекулярного клубка в растворе растет быстрее, чем его молекулярная масса, либо тем, что клубок имеет несферическую форму и частично проницаем для потока растворителя. [c.100]

Свойства жидкого гелия также в своем роде единственны. Кривая зависимости теплоемкости жидкого гелия от температуры указывает на наличие перехода 2-го рода, который наблюдался у некоторых веществ, но у этой простой жидкости явился очень неожиданным. Замечательна диаграмма состояния гелия в области сжижения, согласно которой жидкий гелий существует в двух различных состояниях, называемых гелием I и гелием И, которые разделяются так называемой кривой ламбда (>.). Любопытно также, что кривая перехода гелия в твердое состояние загибается в сторону низких температур, не встречаясь с кривой насыщенных паров. Исключительный интерес представляют такие свойства гелия II, как его необыкновенно большая теплопроводность, очень малая вязкость, наличие ползающей пленки. То же можно сказать о вопросах, представляющих значительные трудности для теоретической трактовки (эйнштейновская конденсация). [c.8]

Кёрквуд и Райзман [12], а также Дебай и Бюхе (13] предложили теорию, согласно которой с изменением проницаемости клубка изменяется вязкость растворов. Они ввели понятие фактора экранирования сг и рассчитали зависимость а от фактора экранирования, т. е. попытались преобразовать эйнштейновский фактор гидродинамического взаимодействия. Эффект экранирования определяется как отношение эффективного радиуса макромолекулярного клубка к расстоянию, на которое растворитель может свободно проникать в клубок. Согласно этой тео- [c.284]

Образование таких каркасов, как было показано в нашей лаборатории 3. Н. Маркиной, легко обнаруживается по резкому повышению наибольшей (предельной) вязкости системы, соответствующей практически не разрушенной структуре. Такой раствор мыла, например 0,8 молъ1л олеата натрия, образует гель и его предельная вязкость составляет около 10 сантипуаз, т. е. в миллион раз ( ) превышает вязкость воды при температуре 20°. При солюбилизации в таком растворе 0,22 моля додекана на 1 моль мыла мицеллы из слоистых становятся сфероидальными, пространственная структура образовываться ими не может и гель разжижается — предельная вязкость системы понижается в 200 тыс. раз (до 5 сантипуаз), оставаясь только в 5 раз больше вязкости воды, очевидно, вследствие одного только эйнштейновского эффекта заполнения части объема двигающимися в нем независимо друг от друга мицеллами мыла. [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология