Ламбда-кривые

Дайте определение и примеры фазовых переходов первого и второго рода. Чему равен тепловой эффект фазового перехода первого рода Что такое ламбда-кривые Приведите примеры. [c.304]

Р — коэффициент изотермического сжатия, Ср — теплоемкость), при фазовых переходах второго рода в точке превращения наблюдается скачкообразное изменение теплоемкости, сжимаемости, а также коэффициента термического расширения. Из-за наблюдаемой при этом характерной формы кривой изменения некоторых свойств от температуры (рис. 9, г), напоминающей греческую букву ламбда X, такие переходы называют ламбда-переходами. Условиями фазовых переходов второго рода в точке превращения являются Д(/ = 0, ДЯ=0, Д5 = 0, ДУ=0. [c.51]

Ламбда-переход — характеризует принципиальные изменения свойств жидкого гелия. При охлаждении жидкого гелия путем откачки паров было установлено, что при температуре 2,18 К наблюдается ряд аномалий. При этой температуре имеет место резкий максимум плотности жидкости. Теплоемкость в этой точке имеет разрыв (рис. 65), резко возрастая при 2,18° К, а затем интенсивно уменьшаясь. Кривая теплоемкости напоминает по форме букву Х, что явилось причиной таких названий, как >.-пере-ход и .-точка. При повышении давления .-точка сдвигается в область более низких температур, составляя 1,77° К при 2,5 Мн м . Линия .-перехода как бы разделяет жидкий гелий на две части, соответствующие состояния называются Не и НеП (см. рис. 63). Этот переход из одного состояния жидкости в другое не сопровождается выделением теплоты перехода, как, например, при конденсации газа или затвердевании жидкости, и называется фазовым переходом 2-го рода, .-переход также сопровождается резким возрастанием теплопроводности жидкости, которая у НеП в 1000 раз превышает теплопроводность серебра или меди. Качественно этот скачок проявляется в том, что при охлаждении ниже А,-точки жид- [c.136]

Так, эквимольный сплав меди и золота проявляет около некоторой температуры (Т 710 К) аномальное поведение. Именно в этой точке теплоемкость сплава и коэффициент термического расширения претерпевают скачок. Вид кривой для теплоемкости показан на рис. 52. Температура, при которой наблюдается это явление, называют температурой (или точкой) Кюри, по аналогии с температурой исчезновения ферромагнетизма, изучавшейся Пьером Кюри. Пик, изображенный на рисунке, напоминает греческую букву к (ламбда), а потому точку, соответствующую пику по температурной шкале, называют ламбда-точкой. Вгл.УП , 2 упоминается еще об одной Я,-точке, соответствующей переходу (жидкий Не1) (жидкий НеП). [c.128]

На кривой теплоемкости возникают при этом характерные пики, похожие на греческую букву ламбда, отчего переходы этого рода называются также ламбда-переходами. [c.224]

Изменение ориентировки магнитных моментов. Важными примерами фазовых переходов второго рода являются процессы, связанные с изменениями ориентировки магнитных моментов атомов, рассмотренные нами в гл. П. Так, например, антиферромагнитный МпО ( ), низкотемпературный, переходит при 117° К в парамагнитный Около этой точки (точка Нееля) магнитная восприимчивость х максимальна, затем падает, описывая кривую, подобную греческой букве ламбда (Х-кривую), как и молярная теплоемкость Ср или коэффициент теплового расширения Р (рис. П1.17) по [16], [17] и [18]. [c.296]

Температурная зависимость теплоемкости также обнаруживает ламбда-пики (рис. У.31). Однако по данным [26], (рис. У.31, Ь) эти пики расположены в области —72° С, +18° С и +125° С, т. е. сильно смещены по отношению к точкам перехода, а на кривой рис. У.31, а по [271 в области 120° С пиков нет они обнаруживаются в области 200 и 285° С. [c.416]

Свойства жидкого гелия также в своем роде единственны. Кривая зависимости теплоемкости жидкого гелия от температуры указывает на наличие перехода 2-го рода, который наблюдался у некоторых веществ, но у этой простой жидкости явился очень неожиданным. Замечательна диаграмма состояния гелия в области сжижения, согласно которой жидкий гелий существует в двух различных состояниях, называемых гелием I и гелием И, которые разделяются так называемой кривой ламбда (>.). Любопытно также, что кривая перехода гелия в твердое состояние загибается в сторону низких температур, не встречаясь с кривой насыщенных паров. Исключительный интерес представляют такие свойства гелия II, как его необыкновенно большая теплопроводность, очень малая вязкость, наличие ползающей пленки. То же можно сказать о вопросах, представляющих значительные трудности для теоретической трактовки (эйнштейновская конденсация). [c.8]

Модификации титаната бария. Согласно [5] известны 4 модификации титаната бария с точками перехода (Т) [—90° С] (К) [+5°С] (Те) [+120° С] (К) (Рис. У.29, А и С). Первые три тригональная, ромбическая и тетрагональная — сегнетоэлектрики (имеют полярные оси), кубическая -— несегнетоэлектрик. Из температурной зависимости диэлектрической проницаемости по [25] (рис. У.ЗО) видно, что в областях Т = —90° С, +5° С и +120° С четко выступают три ламбда-кривые, обычно отвечающие фазовому переходу второго рода. При этом для направления главной оси ничтожно мала по сравнению с в перпендикулярном ей направлении. [c.416]

МОНОТОННО. Немонотонно изменяются производные по температуре энтальпии, объема и других функций теплоемкость, температурный коэффициент расширения и др., магнитная восприимчивость, диэлектрическая проницаемость и т. п. Соотнетствующие зависимости, как предполагалось, описываются ламбда-кривыми. [c.485]

В 1932 г. Кеезом исследовал характер изменения теплоемкости жидкого гелия с температурой. Он обнаружил, что около 2,19° К-Д1едленный и плавный подъем теплоемкости внезапно сменяется резким падением — с 3 до 1,1 кал г-град (рис. 13), п кривая теплоемкости приобретает начертание греческой буквы Я (ламбда) отсюда температуре, при которой происходит скачок теплоемкости, присвоено условное название Х-точка . [c.124]

Штуль [108] наблюдал для жидкого н.-гексана прн температуре 262°К широкий, низкий аномальный переход на кривой удельной теплоемкости. Убеллоде [116] наблюдал довольно резкий переход (около 1000 кал/моль) в удельной теплоемкости пенадекана около 10°С ниже точки затвердения. Начиная с гексадекана, переход второго рода превращается в точку плавления. Однако це-тен обладает низким (200 кал/моль) и широким аномальным переходом на кривой удельной теплоемкости около 25° С ниже точки плавления, хотя в этом соединении вносит усложнение наличие двойных связей. Ламбда-переходы в кривых удельных теплоемкостей парафинов Сое, Сзб и Сз4 получены Гарнером с сотрудниками. Для них температура перехода растет с ростом длины цепи [42]. Кинг и Гарнер обнаружили подобное же поведение для этиловых эфиров одноосновных алифатических кислот от С)8 до Сзо, где температура л-пере-хода правильно растет с 27 до 62°С [58]. [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология