Скорость теплового скольжения

Открытое впервые теоретически Рейнольдсом тепловое скольжение газа ЕДо.яь твердой поверхности в поле тангенциального градиента температуры рассмотрел Максвелл [2]. Для бинарной смеси скорость теплового скольжения можно представить посредством следующей формулы [23] [c.200]

Коэффициент диффузии прямо пропорционален квадрату абсолютной температуры и обратно пропорционален давлению. Поэтому в разреженных газах тепловое скольжение становится весьма заметным. Хотя при обычных давлениях скорость теплового скольжения мала, она существенным образом влияет на диффузионный перенос пара в макрокапиллярах, так как скорость диффузионного переноса вещества сравнима со скоростью теплового скольжения. [c.399]

Например, при градиенте температуры 10 град см скорость теплового скольжения равна [c.399]

Вследствие теплового скольжения пристеночный газ движется (справа налево, рис. 10-4) в направлении против потока тепла, в результате чего появляется разность давлений. Эта разность давлений вызывает движение газа вдоль оси трубки (слева направо). Так как твердые стенки капиллярной трубки обладают большой теплоемкостью, то скорость движения молекул и количество молекул в единице объема можно считать постоянными в данном сечении трубки. Поэтому скорость теплового скольжения у стенок трубки вдоль оси у (радиальная координата) будет [c.399]

Так как коэффициенты и т) — величины малые, то для обычных некапиллярных трубок перепад давления тоже очень мал. Поэтому в сообщающихся сосудах давления практически одинаковы (Рх = Р независимо от перепада температуры. В капиллярных трубках, наоборот, этот перепад давления становится заметным, и скорость теплового скольжения будет оказывать влияние на перенос вещества. [c.400]

Отсюда следует, что между изохорно-изоэнтропической диффузией и теплопроводностью существует полная аналогия. К явлениям молекулярного переноса относится тепловое скольжение — молярное движение газа в направлении температурного градиента (против потока тепла) у поверхности неравномерно нагретого тела. Скорость теплового скольжения да прямо пропорциональна температурному градиенту, т. е. [c.38]

Данный профиль температур обусловлен различной степенью сжатия среды распространяющейся волной давления. Поскольку температура среды пропорциональна давлению (8.17) и, соответственно, градиент температуры пропорционален градиенту давления УГ Ур, максимальная скорость теплового скольжения, компенсирующего пуазейлевский поток, будет в направлении Ур, т. е. в направлении к. В рамках указанных предположений наличие теплового скольжения вдоль стенок капилляра приведет к профилю скоростей, схематично показанному на рис. 70. Этот профиль можно описать соотношением [c.219]

При этом первый член в скобках определяет среднемассовую скорость теплового скольжения, выра кепную через парциальные скорости теплового скольжения. Прп переходе к однокомнонепт-ному газу указанный член переходит в соответствующее выражение [c.200]

Быстрому обезвоживанию поверхностных слоев капиллярнопористых тел способствует циркуляция влажного газа в макрокапиллярах поверхностного слоя, вывванная явлением теплового скольжения. Скорость теплового скольжения прямо пропорциональна градиенту температуры. Поэтому при значительны градиентах температуры циркуляцией газа в макрокапиллярах пренебречь нельзя по сравнению с диффузией пара. При сушке коллоидных тел инфракрасными лучами наблюдаются еще большие перепады влагосодержания внутри тела. Поверхностные слои быстро высыхают, в то время как внутренние слои имеют влагосодержание, близкое к начальному. Быстрому высыханию поверхностных слоев способствует эффузия влажного газа в микрокапиллярах поверхностного слоя. Поэтому сушка инфракрасными лучами коллоидных тел в отличие от капиллярно-пористых тел происходит значительно медленнее, с большими градиентами влагосодержания, что приводит к короблению и растрескиванию. [c.248]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология