Градиент объемно-пропорциональный

Метод ядерного квадрупольного резонанса (ЯКР) дает информацию об объемном распределении электронной плотности вокруг исследуемого ядра. Параметрами, измеряемыми методом ЯКР, являются константа ядерной квадрупольной связи, пропорциональная градиенту напряженности электрического поля в месте нахождения ядра [c.262]

В настоящее время разработан ряд самых различных методов оценки удельной поверхности, включая прямой микроскопический или электронно-микроскопический анализ. Степень кристалличности порошков и, следовательно, размер частиц можно оценить по диффузности рентгенограмм i[27a]. Для исследования структуры пористых тел довольно широко применяют методы, основанные на измерении проницаемости. Хотя эти методы не имеют прямого отношения к теме этой книги, их все же стоит рассмотреть хотя бы вкратце. Представим пористую среду в виде пучка капилляров. Тогда, согласно закону Дарси (1956 г.), объемная скорость вязкого течения через эту среду должна быть пропорциональна градиенту давления [c.423]

Все три уравнения построены вполне однотипно интенсивность рассматриваемого эффекта (выраженная через плотность потока некоторой величины, являющейся количественной мерой этого эффекта массы, количества теплоты, силы) определяется как величина, пропорциональная нормальному градиенту объемного содержания (т. е. количества, отнесенного к единице объема) переносимой субстанции,— вещества, энтальпии, количества движения. Множителем пропорциональности служит коэффициент п е р е н о с а, т. е. величина, характеризующая соответствующие физические свойства среды. Все три коэффициента имеют одинаковую размерность В случае газа (т. е. вещества, физические свойства которого удовлетворяют условиям Рг=1, Рг =1) они равны между собой v = a=x. [c.216]

Согласно уравнению (9), плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту объемной концентрации внутренней энергии тела. Коэффициент пропорциональности равен коэффициенту температуропроводности при постоянном объеме тела. [c.9]

Здесь, кроме объемной силы взаимодействия Ро ( 1 — 1). учтены еще присоединенные массы коэффициентом Со и диссипативные потери. В потоке это обычная вязкость среды х р, а в твердой фазе — какой-то ее аналог .ц. Иначе говоря, предполагается, что при динамических сдвигах в зернистой среде возникают скалывающие силы, пропорциональные градиенту скорости зерен. [c.170]

Осциллографическая полярограмма представляет собой кривую с несимметричным максимумом (рис. П2). При начальном потенциале ток, проходящий через ячейку, практически равен нулю и концентрация реагирующих частиц у поверхности равна их объемной концентрации с . При сдвиге потенциала в катодную сторону начинается электродный процесс и в цепи возникает ток, который возрастает при увеличении катодного значения потенциала, так как возрастает градиент концентрации у поверхности. Однако возрастание тока приводит к уменьшению концентрации реагирующего вещества в приэлектродном слое и увеличению толщины диффузионного слоя, что вызывает спад тока. Когда концентрация у поверхности станет близкой к нулю, падение тока будет происходить в первом приближении пропорционально 1/КГ. Поэтому для тока, протекающего через ячейку, можно записать [c.207]

А. К. Бондарева и О. М. Тодес [33] отмечают, что температурный градиент в слое характеризует эффективную теплопроводность кипящего слоя, которая пропорциональна скорости пульсационных движений, масштабу пульсаций и объемной теплоемкости слоя. При псевдоожижении некоторых фракций кварцевого песка эффективная теплопроводность слоя достигала 33 вт/м град. [c.102]

Объемная скорость газа пропорциональна градиенту давления в данной точке или [c.543]

Неравновесные методы этого типа полезны лишь в том смысле, что они количественно характеризуют влияние переноса вещества. Перенос вещества может осуществляться тремя путями конвекцией, миграцией и диффузией. Строгая количественная оценка конвекционных процессов может быть сделана только при использовании вращающегося дискового электрода . Во всех других случаях нужно стремиться устранять конвекцию, которая может быть обусловлена механическим перемешиванием или градиентами плотности. Нельзя также количественно учесть и влияние миграции ионов, поэтому и ее нужно избегать. Это достигается добавлением электролита, являющегося в условиях опыта индифферентным концентрация его должна намного превышать концентрацию реагирующего вещества. Такая мера эффективна, поскольку в грубом приближении скорости миграции всех ионов одинаковы и поэтому раствор в целом должен оставаться нейтральным. Если реагирующие ионы составляют один процент ионов данной полярности, то обусловленный ими миграционный ток составляет 1%. Ток же реакции обусловлен только разрядом реагирующего вещества на электроде. При отсутствии конвекции и миграции реагент может переноситься к электроду только путем диффузии. Этот процесс количественно описывается законами диффузии Фика из первого закона, имеющего наиболее важное применение, следует, что скорость диффузии, а следовательно, и ток прямо пропорциональны градиенту концентрации. Если электродная реакция идет достаточно долго и с достаточно большой скоростью, концентрация реагирующего вещества вблизи электрода становится равной нулю, ток же будет пропорционален объемной концентрации реагента и не будет зависеть от потенциала. [c.13]

Эта модель рассмотрена в монографии Делахея [2]. Автор отмечает, что количественные расчеты, основанные на этой модели, не являются точными. Толщина слоя, определенная экспериментально, оказывается меньшей, чем предписывает эта модель предельный ток не пропорционален коэффициентам диффузии и градиент концентрации в этом слое нелинеен. Однако эта модель 67 точно предсказывает, что ток прямо пропорционален объемной концентрации реагирующего вещества, что имеет большое практи-ческое значение. Таким образом, на вращающемся электроде при введении эмпирических констант пропорциональности могут быть получены результаты, подобные полярографическим. В частности, потенциал полуволны, высота волНы и ее наклон имеют такой же смысл, как и в полярографии с использованием ртутного капельного электрода. [c.17]

На основании формального подобия законов переноса вещества, энергии или заряда в результате градиента концентраций, темп-р или электрич. потенциала приведенное соотношение можно использовать для расчета коэфф. теплопроводности и газопроницаемости в зависимости от значения этих констант для полимера и наполнителя и объемной доли последнего. Для коэфф. газопроницаемости ур-ние справедливо лишь в том случае, когда сорбция газа подчиняется закону Генри, т. е. прямо пропорциональна давлению газа в окружающей среде. [c.163]

Другим предельным случаем распределения микрокомпонента по объему кристаллов при сокристаллизации является так называемое логарифмическое распределение. Оно наступает, когда осадок выделяется из слабо пересыщенного раствора путем снятия пересыщения на заранее внесенных затравках. При этом необходимо, чтобы осадок обладал однородной поверхностью, объемная структура осадка была соверщенна, а сам осадок не подвергался созреванию (т. е. был стабилизирован). Соблюдение всех этих условий приводит к тому, что в любой момент времени поверхность кристаллов находится в равновесии с жидкой фазой, и в растворе отсутствуют градиенты концентраций. Поэтому можно считать, что для каждого элементарного слоя распределение микрокомпонента отвечает формуле (4.8), т. е. отношение количеств микро йх)- и макро (йу)-компонентов, переходящих из раствора в элементарный слой кристаллов, пропорционально отношению количеств этих компонентов в растворе. Такому распределению отвечает следующее дифференциальное уравнение [c.151]

Здесь уместно рассмотреть влияние температуры па скорость адсорбции. Если в уравнении (134) член (1 — 0) велик, то скорость реакции просто равна скорости диффузии (при градиенте концентрации Со/01/) в ту часть поры, которая не покрыта адсорбатом. В таком случае температурный коэффициент реакции будет целиком зависеть от влияния температуры па диффузию. В условиях кнудсеновской или объемной диффузии скорость диффузии, а следовательно, и скорость реакции пропорциональны ]/"Т. При этих условиях кажущаяся энергия активации (см. разд. 6.1.1), найденная по графику зависимости величины натурального логарифма скорости от величины обратной абсолютной температуры, фактически очень невелика, так как полученная кривая почти параллельна оси абсцисс. При достаточно низкой температуре, когда скорость настолько мала, что поддается определению, константа скорости к достаточно мала, чтобы значение /ге было также низким. Поэтому в данном случае доля доступной поверхности близка к единице и может наблюдаться истинная энергия активации. При постепенном повышении температуры, следовательно, происходит плавный переход из истинной кинетической области в область скоростей, определяемых диф- [c.197]

Продукты ступенчатого восстановления кислорода во время накопления с перемешиванием равномерно р -пределяются в объеме раствора. Во время успокоения градиент концентрации кислорода у поверхности электрода уменьшается пропорционально квадратному корню из времени. Поэтому в результате предварительного накопления определяемого ЭАВ отношение его объемной концентрации у поверхности электрода или его поверхностной концентрации к концентрации кислорода у [c.63]

Согласно этому уравнению, объемная скорость потока при постоянном сечении колонки 5 пропорциональна градиенту давления по оси потока dP dZ и проницаемости среды Кр VI обратно пропорциональна вязкости газа т]. [c.24]

Реологические кривые. Структурированные системы. Результаты вискозиметрических исследований можно представить графически. Обычно строят графики двух типов один в координатах напряжение сдвига т (или пропорциональная ему величина) — градиент скорости е (или пропорциональная ему величина), другой в координатах вязкость— напряжение сдвига. В качестве величин, прямо пропорциональных напряжению сдвига, используют перепад давлений в капиллярном вискозиметре, момент скручивания нити в ротационном вискозиметре, вес скатывающегося шарика в вискозиметре Хепплера и др. Величинами, прямо пропорциональными градиенту скорости, являются объемная скорость жидкости в капиллярном вискозиметре, угловая скорость цилиндра в ротационном вискозиметре, скорость скатывания шарика в вискозиметре Хепплера. [c.134]

Приведенные выше значения Д б дают представления об эффективной толщине граничных слоев, образовавшихся в результате контакта твердых частичек с расплавом полимера. Очевидно, формирование полимерной пленки на твердой поверхности путем удаления растворителя из исходного раствора будет приводить к существенно большим значениям Дб Mg, поскольку густота сетки зацеплений в растворе пропорциональна 1/М и уменьшается симбатно объемному содержанию полимера ф 2 по гиперболической зависимости (ф М) , М ,. В этом случае в ходе удаления растворители будет устанавливаться градиент концентрации полимера (и соответственно градиент концентрации зацеплений) по толщине пленки, память о котором сохранится и после полного удаления растворителя. [c.118]

Коэффициент температуропроводности а, согласно (1.16), представляет собой отношение коэффициента теплопроводности А- к объемной теплоемкости ср. В соответствии с (1.17) температуропроводность определяет пропорциональность между изменениями температуры во времени в данной точке и температурного градиента в пространстве (для этой же точки), т. е. а является важнейшей характеристикой нестационарного процесса. Чем больше температуропроводность, тем, при прочих равных условиях, меньше время нагрева до данной температуры, или больше скорость нагрева. Как следует из соотношения (1.16), быстро нагреваются тела, хорошо проводящие тепло и мало поглощающие тепловую энергию для определенного подъема температуры. Из того же соотношения, зная общие закономерности изменения Я и гр в зависимости от температуры, давления, а также от структуры и состава материала, легко можно сделать заключение об аналогичных зависимостях для а. [c.77]

Здесь т — пористость среды, т. е. относительный объем, занятый в среде порами, по которым идет фильтрация жидкости р — плотность жидкости v — скорость фильтрации, равная объемному расходу жидкости через единицу площади нормального к потоку сечения пористой среды t — время. Скорость фильтрации пропорциональна градиенту давления это составляет содержание основного для теории фильтрации закона Дарси, аналогичного по своей формулировке закону Фурье в теории теплопроводности [c.54]

При взаимодействиях в системе вода - порода химический состав подземных вод при прочих равных условиях определяется изменениями объемных соотношений ме жду твердой и жидкой фазами (Т Ж) - они определяются пористостью пород, а также скоростью отвода продуктов взаимодействий в результате движения этих вод в пласте. Чем больше величина Т Ж и чем меньше скорость фильтрации подземных вод, тем больше градиент увеличения минерализации подземных вод при их движении в гидрогеологической структуре и тем быстрее происходит смена геохимических типов подземных вод. Эти положения находят отражение в связях между химическим составом подземных вод и фильтрационной проницаемостью пород. Визуально градиент возрастания минерализации и быстрота смены геохимических типов подземных вод оказываются прямо пропорциональными уменьшению фильтрационной проницаемости [c.90]

Надо оговориться, что решение уравнения (82) все же отличалось бы от схемы, принятой в [47] за счет существования в (82) первого члена в квадратных скобках. Эта величина составляет примерно 5 — 7з от аналогичного выражения второго члена в круглых скобках и характеризует индукционное торможение, пропорциональное скорости движения и числу N. Докучаев приблизительно оценил отношение объемной электромагнитной силы торможения к силе вязкого трения — квадрат так называемого числа Гартмана [74]. Оказалось, что это отношение может достигать— 100 при наибольшей концентрации ионов в слое Е ионосферы. Как в работах [47, 48], так и во всех других пренебрегается силами вязкости, но стократной силой (индукционного торможения) пренебречь нельзя. Это, разумеется, осложняет решение задачи в постановке Докучаева, поскольку пришлось бы в уравнении (82) учитывать изменения такой силы как за счет колебания скорости движения, так и за счет колебания концентрации ионов. Надо полагать, что принципиального, качественного отличия от схемы рис. 862 эта сила не вносит, поскольку на основании расчетов цитированного автора направление стационарного потока (если бы он мог существовать в слое Е) отклонялось бы лишь на 10° от геострофического ветра (в сторону градиента давления) под действием электромагнитного торможения. В свою очередь движения в слое Е типа рис. 682 при достаточной силе корпускулярных вторжений должны влиять на нижележащие слои воздуха. Именно таким путем может сказываться даже в тропосфере прохождение активных и неактивных меридианов Солнца во время его вращения вокруг собственной оси. [c.1049]

Все три уравнения построены вполне однотипно интенсивность рассматриваемого эффекта (выраженная через удельное значение некоторой величины, являющейся количественной мерой этого эф( юкта массы, количества теплоШ,, силы) опредеЛя ется кйк величина, пропорциональная нормальному градиенту объемного содержания (т. е. количества, отнесенного к единице объема) переносимой субстанции, — вещества, энтальпии, количества движения. Множителем пропорциональности служит коэффициент переноса, Т. е, нелйЧкйа ео йштотаушаще фи- [c.231]

В процессе кристаллизации при прочих равных условиях решающую роль играет концентрация пара иода в ампуле. При л л 0,5—1,5 мг/см происходит рост объемных кристаллов с ровными зеркальными гранями, при 3—4 мг/см вследствие везрастаю-щей скорости переноса в образующихся кристаллах наблюдаются пустоты и раковины, при более высокой концентрации носителя происходит растравливание кристаллов парами иода. Наиболее благоприятные условия, приводящие к образованию достаточно крупных кристаллов, = 1 мг/см , /3 = 920— 930° С, — 900—910° С. При этом общее давление газообразных компонентов системы не превышает 3 атм (верхний предел давлений диффузионной области). В закрытом процессе перенос определяется диффузией при постоянном градиенте конце)1траций. Скорость переноса при диффузионном контроле обратно пропорциональна интегральному давлению в системе. Поскольку в данном синтезе давление сравнительно велико, то время процесса должно быть достаточно большим (не менее 6 ч) для получения кристаллов приемлемых размеров. По окончании процесса печь охлаждают таким образом, чтобы весь иод сконденсировался в области источника. После полного охлаждения ампулы ее извлекают из печи, вскрывают под тягой, полученные кристаллы отмывают спиртом от возможных следов иода. [c.82]

Данный подход реализуется при исследовании процессов в газовых смесях, в многоатомных газах с учетом внутр. степеней свободы молекул (колебат., вращат. и т.д.), в плотных газах, при изучении влияния стенок сосудов на распределения молекул газа в приповерхностной области и мн. др. задачах. Анализ решений кинетич. ур-ния Больцмана позволяет обосновать область применимости условия локального термодинамич. равновесия и определить вклады в поток, обусловленные неравновесностью потока. Неравновесный поток импульса дает сдвиговую вязкость для газов с внутр. степенями свободы молекул он дополнительно содержит член, обусловленный объемной вязкостью. Плотность потока энергии пропорциональна градиенту т-ры (обычная теплопроводность), а в случае смеси газов она содержит член, пропорциональный градиенту концентраций (эффект Дюфура). Поток в-ва в смеси газов содержит член, пропорциональный градиенту концентрации (обычная диффузия), и член, пропорциональный градиенту т-ры (термодиффузия). Физ. кинетика дает для этих коэф. пропорциональности выражения через эффективные сечения столкновения, следовательно через потенциалы межмол. взаимодействий. Коэф. переноса удоалетворяют принципу симметрии, выражающему симметрию ур-ний механики относительно изменения знака времени (теорема Онсагера). [c.420]

В линейной ТСХ вследствие неизбежного испарения подвижной фазы объемная скорость потока уменьшается как функция квадрата времени. Поскольку скорость испарения пропорциональна площади сорбента, смоченного элюентом, то уменьшение скорости распространения этой области происходит по квадратичному закону. В круговой ТСХ объемную скорость потока легко регулировать. Если пе требуется высокая точность, то поток подвижной фазы направляется па пластинку под действием собствекпо силы тяжести через капиллярную трубку, соединенную с резервуаром. В линейной ТСХ объемную скорость потока регулируют только с помощью насосов, управляемых электронным устройством, причем для создания градиента используют два насоса. [c.22]

Вклад градиентных членов в свободную энергию гетерофазной системы наиболее ощутим в области резкого изменения параметров ф, т. е. вблизи межфазной границы, где параметры испытывают скачок. Наличие градиентного взаимодействия приводит к размытию скачка на некоторый переходный слой. Необходимо отметить, что полевая модель предполагает [27], что в кристалле изменение любого параметра ф/ сопровождается смещением узлов решетки. Следовательно, плотность свободной энергии зависит от градиентов смещения — деформаций. Упругое поле, возникающее вследствие контакта фаз с различной собственной деформацией, простирается на глубину порядка радиуса поверхности контакта, и энергия упругого взаимодействия оказывается пропорциональной не площади поверхности контакта, а объему фаз. Это приводит к тому, что происходит частичная трансформация межфазной поверхности энергии в объемную энергию фаз, что может приводить как к смещению равновесия, так и к снижению барьера для зарождения. В случае превращения графита в алмаз, т. е. в однокомпонентной системе, образование более плотной модификации углерода сводится к изменению взаимного расположения узлов решетки и может быть описано как некоторая деформация. При этом деформация является единственным параметром превраше-310 [c.310]

При высоких концентрациях уравнение Эйнштейна всегда нарушается. Оно редко оказывается действительным при концентрациях в 8—10 объемных процентов, а иногда у же неприменимо при гораздо меньших концентрациях. Вязкость концентрированных сз снензий превышает величины, соответствующие уравнению Эйнштейна. При достаточно высоких концентрациях возникает аномальность течения в том смысле, что сопротивление трения сдвигу перестает быть пропорциональным градиенту скорости (стр. 230). [c.147]

При разделении дисперсии в силовом поле на частицу объемом Кч действует объемная сила / = УчРда, где а — ускорение (для поля силы тяжести а равно ускорению силы тяжести g). На эту же частицу действует архимедова сила, равная /а = V na P p. где рср —средняя плотность среды, окружающей частицу. Можно принять, что Pop равна средней плотности дисперсии в рассматриваемой точке. Под действием разности сил — /а частицы приходят в движение. Движущей силе — /а противодействует сила сопротивления среды fe, которую для мелких частиц можно принять пропорциональной скорости частицы /с = a w [для одиночной сферической частицы по формуле Стокса (П. 125) f = 6n[iwr , где Гч —радиус частицы]. Кроме того, за счет наложения на основное движение частиц случайных движений и наличия градиента концентрации частиц в объеме аппарата возникает поток из области большей концентрации в область меньшей концентрации, аналогичный диффузионному потоку в однородных смесях. [c.246]

Рассмйтрнм две весьма большие (по сравнению с расстоянием между ними) пластины, между которыми находится тонкий слой жидкости, связанный с резервуаром, где имеется большое количество той же жидкости. Последняя содержит с моль-эквивалентов диссоциированного электролита в 1 .w . Пластины прижимаются одна к другой с давлением р расстояние между ними 2d. Все части тонкого слоя находятся в равновесии, причем перепад осмотического давления dp с обеих сторон любого элементарного слоя уравновешен электрпческой силой, дей-ствуюш,ей на объемный заряд Q в этом слое и пропорциональной как Q, так и градиенту электрического потенциала ф [c.153]

В соответствии с уравнениями (6) или (6а) заметный перегрев внутри пористого зерна катализатора может быть получен только при высоких значениях )эф, т. е. при объемной диффузии в больших порах. Кнудсеновский -поток, как уже показали Вайс и Хикс 20], дает только малые эффекты даже при больших значениях ( —АН) и малых X в уравнении (6). Для того чтобы проверить эту теорию, были проведены эксперименты с использованием катализатора с макроскопическими параллельными порами [22]. Стержни из керамического материала (алюмосиликат, поверхность БЭТ — 6,3 м /г) диаметром 0,2 см и длиной 4,9 см были покрыты слоем СиО как катализатором для разложения КгО. Контактный узел из 150 стержней, плотно вложенный в стеклянную трубу, вводился в нагреватель типа калориметра (рис. 5). Этот прибор служил для поддержания приблизительно адиабатических условий па стенках н дне трубки. Верхняя поверхность стержней подвергалась воздействию газового потока, который подавался так, как это показано иа рис. 5. Во время опытов нижняя часть стержней дополнительно нагревалась медной печью (см. рис. 5), чтобы гарантировать исчезновение температурных градиентов на дне. На рис. 6 показано несколько профилей, измеренных скользящей термопарой вдоль оси стерл ня, С помощью большой печи температура на поверхности поддерживалась постоянной (Г., = 853°К), а состав газа на поверхности (с .) менялся. Разность температур между поверхностью и центром поднялась до 36° пропорционально как и следовало ожидать из уравнения (6а) (с .о = О на дне). [c.22]