Френкеля Эйринга Андраде уравнение

Основные механизмы неньютоновского течения разделяются на две группы — одни относятся к активационным, другие к ориентационным механизмам структурной вязкости. Физическая основа активационных механизмов лежит в иредставлениях Френкеля Г1] и Эйринга [2, 3] о строении жидкостей и тепловом движении в жидкостях. Эти иредставления могут быть перенесены и на более сложные системы, такие как полимеры, расплавы стекол, дисперсные системы с учетом их строения. Если исходить из активационного механизма, то вязкость выражается известным уравнением Френкеля — Андраде [c.174]

Уравнение типа (2.3) неоднократно обсуждалось в литературе. Оно было получено эмпирически Де Гусманом в 1913 г. и Аррениусом в 1916 г., затем выведено теоретически Я. И. Френкелем в его кинетической теории жидкостей (1925 г.) и позднее Да Андраде (1934 г.). Будем называть (2.3) формулой Аррениуса — Френкеля — Эйринга (сокращенно — формулой АфЭ). [c.122]

Полученные выводы, основанные на использовании температурной зависимости фактора приведения в форме (1У.З), в качестве частного случая содержат также результаты, относящиеся к другому широко распространенному виду функции Т) а именно к экспоненциальной зависимости времени релаксации от обратной температуры, предсказываемой согласно формуле Френкеля — Эйринга — Андраде. Эта зависимость получается как следствие уравнения (1У.З), если положить, что = Тд. Тогда [c.147]

Зависимость вязкости от температуры в области температур, значительно удаленных от точки стеклования, может быть передана известным уравнением Френкеля — Эйринга — Андраде [c.121]

Предэкспонента уравнения Френкеля — Андраде характеризует размеры гидродинамических частиц и антибатпа их значениям. Соглас1ю теории Эйринга [c.261]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология