Рассеяние света полярная диаграмма

Рнс. 7. Полярная диаграмма интенсивности рассеянного излучения от молекулярных клуб-(20) ков с диаметром, несколько меньшим длины волны падающего света. [c.365]

Рис. 34.1. Рассеяние света частицами по теории Рэлея (а), Рэлея-Ганса-Дебая (б) и Ми (в). Для всех типов рассеивающих частиц рассеяние света в плоскости, перпендикулярной плоскости поляризации падающего света (1д), описывается графиком зависимости интенсивности рассеянного света от угла измерения в и соответствующими диаграммами рассеяния в полярных координатах (изменение интенсивности рассеянного света в круге +180° для симметричной частицы).

В плоскости, параллельной индуцированному диполю (т. е. параллельной плоскости поляризации падающего света), интенсивность рассеянного света падает до нуля при угле, равном 90° (продольные волны в электромагнитном излучении отсутствуют). Диаграмма рассеяния в полярных координатах схематически показана на рис. 34.1, а. [c.540]

Несколько дальше, на рис. 437, графически представлено распределение радиации вокруг излучающей частицы. Внешняя кривая полярной диаграммы выражает полную энергию света, рассеиваемого частицей по всем направлениям. Радиус-вектор, проведенный к этой кривой из полюса (совпадающего с центром частицы) по какому-либо направлению, выражает в условном масштабе энергию, рассеянную в этом направлении. Внутренняя кривая проведена для нахождения поляризации света в различных направлениях отрезок радиус-вектора, заключенный между обеими кривыми, дает энергию поляризованного света. Как было уже сказано, поляризация оказывается полной но направлениям, перпендикулярным к падающему лучу (направление падающего луча изображено стрелкой). [c.688]

В сущности полярную диаграмму, изображенную на рис. 437, следует рассматривать как пространственную картина рассеяния будет совершенно симметрична относительно большой оси кривой, совпадающей по направлению с падающим лучом, а потому достаточно представить себе поверхность вращения, описанную обеими кривыми при вращении их вокруг большой оси,— эта поверхность вращения позволит найти энергию рассеянного света в любом направлении в пространстве. [c.688]

Пусть, например, пространственное распределение энергии рассеянного вета вокруг большой частицы выражается полярной диаграммой, представленной на рис. 450. Так как солнечные лучи проникают в воду сверху, то вектор, изображающий падающий свет, должен быть направлен вниз. Проведем через этот вектор вертикальную плоскость. Очевидно, она рассечет на две равные части то тело, которое получается при вращении полярной диаграммы вокруг падающего луча, как вокруг оси. [c.715]

На рис. 7 приведена полярная диаграмма рассеянного излучения шарообразной молекулы, диаметр которой несколько меньше длины волны падающего света. При диаметре молекул, большем длины волны света, на угловой зависимости появляется несколько максимумои и минимумов. [c.364]

При размере частиц, больщем или равном длине волны света, и произвольном показателе преломления необходимо использовать теорию рассеяния, развитую Ми. Здесь также преобладает рассеяние в прямом направлении (рис. 34.1, в), однако на полярной диаграмме появляется еще несколько лепестков. Число минимумов на полярной диаграмме больше, но они менее выражены, чем в случае РГД-рассеяния, вследствие фазового распределения световой энергии вокруг поверхности частицы. [c.541]