Координаты полярные

Рис. 2. Полярные координаты точки

По окружности трубки теплоотдача неодинакова. На фиг. 27 в полярных координатах даны результаты измерений распределения теплоотдачи по контуру трубки. [c.75]

Наблюдаемое (см. рис. 1У-34) для растворов неполярных веществ различие в характере изменения проницаемости объясняется следующим образом. При различной подвижности моЛекул компонентов смеси малоподвижные молекулы неполярного вещества частично блокируют вход в поры, а в порах сужают сечение потока жидкости. Поэтому в данном случае связанный слой проявляет свойства неньютоновских жидкостей [229], вязкость которых зависит от создаваемого напряжения сдвига, и течение этого слоя через поры начинается только при достижении определенного сдвигового напряжения — выше предельного. Поэтому зависимость проницаемости водных растворов полярных веществ от давления не должна экстраполироваться в начало координат, что и подтверждается экспериментальными данными (см. рис. 1У-13). [c.219]

Результаты измерений в виде локальных значений критерия Ыи,8с в зависимости от места на поверхности шара представлены на рис. IV. 22 в полярных координатах. Отложенные значения представляют собой среднее арифметическое 4—5 опытов, проведенных в одинаковых условиях. Графики указывают на большую неравномерность в значениях локальных коэффициентов массоотдачи по поверхности шара. В точках контакта эти значения минимальны, в наиболее свободно обдуваемых частях поверхности — максимальны. Суммирование полученных локальных коэффициентов по поверхности шара дает средний коэффициент массообмена, который удовлетворительно совпадает с расчетом по формуле (IV. 71) при Кеэ = 300 и 3000. Имеющиеся данные по локальным коэффициентам тепло- и массообмена можно использовать при рассмотрении процессов горения в слое топлива, экзотермической реакции на твердом катализаторе с большим тепловым эффектом. Области конта11-тов между зернами с пониженными значениями коэффициентов переноса представляют собой очаги процесса на верхнем температурном режиме и, по-видимому, повышают устойчивость процесса в плотном зернистом слое. Неравномерность локальных коэффициентов переноса должна влиять на процессы сорбции, [c.166]

Рассмотрим обтекание неподвижной одиночной сферической частицы в полярных координатах г , в с началом координат в центре сферы. Полярную ось направим по потоку (рис. 1.1). Введем безразмерные переменные [c.6]

Перейдя от прямоугольных координат к полярным, увидим, что элемент площади с1и (IV иа плоскости скоростей можно заменить произведением элемента окружности са О иа приращение радиуса-вектора с1с. Отсюда [c.105]

Сферические координаты (полярные координаты в пространстве) г, 0, ф (О < г < XD, О < 0 < л, —я < ф с я). Если обозначить = г, = 0, <7з = ф, то метрические коэффициенты есть =1, Яа = г, Яз = г sin 0. Тогда на основании (1.2) [c.8]

Преимущественная сорбция неполярных компонентов раствора на мембране, по-видимому, приводит к существенному повышению осмотического давления в граничном слое, несмотря на незначительную их концентрацию в объеме и интенсивное перемешивание. Это проявляется в наличии сдвиговых напряжений при течении таких смесей (рис. 1У-13). При этом сдвиговые напряжения меняются в полном соответствии с изменением гидрофобных свойств растворенных веществ. Аналогичные кривые зависимости С от Р для смесей полярных веществ исходят из начала координат. [c.186]

В полярных координатах (рис. 2) уравнение (1,6) будет иметь вид [c.6]

Введем полярные координаты (г, 0 ) с полюсом в вершине разреза (рис.3.6) [c.155]

Форму электронного облака в значительной степени определяет угловая составляющая волновой функции 0(6)Ф(ф). Для ее изображения часто пользуются полярными диаграммами. Если построить бесконечное множество отрезков, пропорциональных значениям 0(6)Ф(ф) и выходящих из начала полярной системы координат (ядро атома) под всевозможными углами, то конечные точки этих отрезков образуют определенную поверхность, характеризующую форму орбитали. Полярная диаграмма — изображение этой поверхности. Часто также используют полярные диаграммы, представляющие не саму величину 0(0)Ф(ф), а ее квадрат. На рис. 1.7 представлены полярные диаграммы показывающие форму электронного облака для нёкоторых состояний электрона. [c.23]

Рис. 1.8. Полярная система координат.

Если принять, что крыша пузыря имеет сферическую форму, начало системы сферических координат находится в центре пузыря и полярная ось направлена вертикально, то можно считать, что движение частиц является безвихревым, и поле скоростей определяется, как и по методу Дэвидсона, уравнением (111,53). Соответствующее поле давления описывается уравнением (111,74), интегрирование которого дает [c.104]

Уравнение спирали в полярных координатах г=аф [c.63]

Начало полярных координат находится в центре кривизны конца разреза, следовательно, г > р/2. Для типа I на самом конце разреза при 0 = 0 и г = р/2 будет одноосное растяжение с конечным напряжением сту [c.169]

В (2, 3] изучена зависимость коэффициента вариации состава бинарного соединения ( ) от взаимного расположения точек 1 и 2 (рис. 1), выражающих составы насыщенного раствора и остатка в поле диаграммы растворимости, и от исходных аналитических ошибок. Таким образом, конечная ошибка зависит от шести нараметров ошибок химического анализа (коэффициентов вариации и иЛи и на два компонента, характеризующих точность определения координат фигуративных точек 1 и 2. и четырех случайных некоррелированных переменных Ху, г/,, х , у - Если для наглядности рассматривать эту систему в полярных координатах, то будем иметь набор из следующих параметров а — угла пересечения луча с осью бинарной системы к — параметра, указывающего количество маточника в остатке (к = х /х ) или характеризующего относительную удаленность точек 1 и 2 друг от друга В — величины, характеризующей растворимость, и Уо — состава соединения. Исследование ошибки при варьировании этих пара- [c.159]

При решении уравнения Шредингера в данном случае пользуются полярной систс-мой координат, центр которой совпадает с ядром атома (рис. 1.5). Если в прямоугольной (декартовой) системе координат положение частицы задается координатами х, у и 2, то в полярной системе оно оиределяется радиусом-вектором г (расстоянием частицы от центра системы координат) и углами 0 (угол широты) и ф (угол долготы). [c.21]

Вследствие сферической симметрии это уравнение имеет в полярных координатах вид [c.93]

Граничными условиями к уравнению (3.1) являются условие прилипания на сфере и равномерность потока вдали от сферы. При Ке<1 Стокс, пренебрегая инерционными членами, получил следующее решение, записанное в сферической системе координат с началом в центре сферы и полярной осью в направлении у [c.247]

Если рассматривать движение в полярных координатах г и 0, то можно написать [c.175]

При закачке в пласт вытесняющей жидкости (фаза 1) через одиночную скважину задача становится осес метритаои. В этом случае, представив операторы дивергенции и градиента в полярных координатах (см. прил. 6), из уравнений (9.7) и (9.8) получим соответственно [c.259]

Расчет сводится к отысканию угловых координат точек в полярной системе координат г—0. После вычисления значений углов по формуле [c.206]

Определение размеров улитки неизменной ширины сводится к выбору ширины Ь = а к нахождению полярных координат г и 0 точек периферийной стенки по уравнению (6. Па). Предварительно необходимо определить направление потока 05 на входе в улитку. [c.236]

Рис. 19. Эллипс напряжений (а) и зависимости нормальных (б) и касательных (в) напряжений от угла а в полярных координатах

Для того чтобы задача стала более конкретной, мы рассмотрим электрон, находящийся на .-орбитали. Для решения этой задачи удобно перейти к полярным координатам, заменив z, х и > на ГСО8 0, Г8т0со8ф и г sin 0 sin ф соответственно. Для электрона в полярных координатах (с учетом отрицательного знака) получаем [c.39]

В комплексах ионов переходных металлов картина значительно усложняется, поскольку мы имеем дело с перекрыванием -орбиталей и располагаем многими лигандами. Рассмотрим, например, октаэдрический комплекс. Система координат, показаннная на рис. 10.25,Х, фиксирует положение истинных -орбиталей этого комплекса. Можно использовать локальную (штрихованную) систему координат, связанную с каждым лигандом, так что связь металл — лиганд теперь станет осью 2. Ось х находится в плоскости, образуемой г и г. На рис. 10.25,5 показана локальная система координат для лиганда Ь2. С помощью полярных координат лиганда можно связать координаты точки в штрихованной системе координат с координатами в нештрихованной системе координат. Выразим теперь координаты -орбитали, положение которой в нештрихованной системе координат известно, с помощью переменных в штрихованной системе координат. Полученные соотношения представлены в табл. 10.8, их можно распространить на комплексы любой геометрии. [c.114]

Если силы взаимодействия между частицами не являются центральносимметричными, как например, во внешнем электрическом поле, диффузионное уравнение уже не удается решить аналитически. Однако если пренебречь угловыми составляющими диффузионного потока, то из уравнения (5.35) в сферической системе координат можно найти плотность потока на единицу поверхности частицы Интегрируя найденную величину, по полярному углу, от которого зависит величина радиальной составляющей силы, получим следующее выражение для полного потока частиц на частицу 7 [c.94]

Смотреть страницы где упоминается термин Координаты полярные: [c.147] [c.628] [c.17] [c.224] [c.186] [c.409] [c.54] [c.116] [c.305] [c.119] [c.158] [c.160] [c.184] [c.290] [c.514] [c.515] [c.526] [c.21] [c.106] [c.132] [c.174] [c.66] [c.76]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология