Характеристическое отношение асимптотическое значение

Полное решение задачи о продольной деформации суспензии было дано в [38]. Коэффициент продольной вязкости как функция градиентов скорости монотонно возрастает, когда градиент скорости меняется от — оо до 4- оо. В работе [36] для отношений о/й от 1/50 до 50 приведены значения 3 во всем интервале градиентов скорости. В качестве примера на рис. 5 приведена зависимость характеристической продольной вязкости от градиента скорости по данным работы [36] для суспензии эллипсоидов при а1Ъ = 10. Пунктиром на этом же рисунке указаны асимптотические значения. [c.73]

Из формулы (18.28) следуют два важных вывода. Во-первых, характеристическое отношение <г >о/л/ зависит от и в отличие от случая свободно-сочлененной цепи [формула (18.10)] эта зависимость существует для всех клубкообразных реальных цепей. Во-вторых, отношение <г >о/и/ при большихп достигает асимптотического значения, не зависящего от п однако в отличие от свободно-сочлененной цепи асимптотический предел для цепи со свободным вращением не равен 1. [c.135]

Стоит остановиться на физическом смысле графика на рис. 18.9. Для палочкообразной цепи, которую невозможно изогнуть, о п 1 , так что С ос п таким образом, характеристическое отношение возрастает неограниченно с ростом и. Тот факт, что С для цепи со свободным вращением сначала возрастает с ростом п, а затем постепенно перестает зависеть от л, означает наличие определенной жесткости цепи на небольших расстояньях вдоль цепи (когда С увеличивается с ростом п) и приближение к свойствам свободио-сочлененной цепи при достаточно больших длинах цепи (когда С перестает зависеть от и). Напротив, поведение свободно-сочлененной цепи таково, что С не зависит от и для всех п. Совокупность этих фактов означает, что скорость приближения С к асимптотическому значению С является мерой жесткости цепи. Эта связь станет более ясной в разд. 18.9 и 18.10, где мы введем понятие статистического сегмента и персистентной длины. [c.136]

Другая интересная особенность параметра характеристической межфазной толщины,состоит в его отношении к приведенной критической температуре. Когда относительная критическая температура достигает 1, статистико-термодинамические аргументы показывают, что б асимптотически приближается к бесконечности [12]. На рис. 4 представлены данные табл. 6 в виде зависимости б от Т/Т г- Пределы ошибок представляют положительные и отрицательные ( ) общие относительные вклады всех переменных в столбцах 1—6 табл. 6. Три низших по молекулярной массе алкана дают плавную кривую (штриховая линия), пересекающую начало координат с асимптотой при = 1 в качественном согласии с теориями статистической механики [12, 13]. Однако точки для трех других жидкостей лежат значительно ниже этой линии. Это поведение не может быть артефактом метода впитывания жидкости для измерения б, поскольку все переменные в уравнении (10) были экспериментально измерены в мезопорах. Одно из объяснений может состоять в том, что в мезопорах высшие алканы и имеющая водородные связи вода могут претерпеть изменения твердообразного характера [48], отсутствующие у низкомолекулярных алканов. Такая гипотеза подтверждается тем фактом, что значения б для всех жидкостей согласуются качественно с температурами замерзания Тприведенными в табл. 6. Однако на основе ограниченных данных, представленных на рис. 4, [c.265]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология