Относительная плотность критической

Рис. 1-9. Зависимость отношения относительных плотностей нефтепродуктов прп повышенном и критическом давлениях от приведенных давления и температуры.

Рис. 15. Зависимость критического диаметра горения от относительной плотности (Р = I атм)

Пример 1.17. Найти критическую скорость в прямой трубе диаметром 51X2,5 мм а) для воздуха при 20°С и рабс = 1 кгс/см ( 0,1 МПа) б) для нефтяного масла, имеюш,его (г = 35 мПа-с и относительную плотность 0,963. [c.29]

С, удельным объемом твердой фазы 0,661 дм кг и жидкой фазы 0,849 дм /кг. В критической точке давление равно 7,528 МПа, температура 31,04 °С, удельный объем 2,14 дм кг. При 0°С и 101,325 кПа удельный объем углекислого газа составляет 506 дм кг, а относительная плотность по воздуху 1,529. [c.156]

Пример 10. Найти энтальпию бензина при температуре 450 С и абсолютном давлении 50 ат, если известно, что относительная плотность = 0,780, молекулярный вес М = НО, критическая температура кр = 280° С, критическое давление кp. абс = 34 ат. [c.21]

Робинсон доказал [693], что пусковое напряжение положительной короны в воздухе может быть определено из уравнения (Х.7) при значении относительной плотности (т. е. р/р ) до 35 и диаметро в пределах 0,18 ммкритической плотности. Ограничением является условие / 2/ 1>10 или 15 [697] или искровое перекрытие произойдет без короны (даже при обычных давлениях). [c.494]

Рис. 3.9. Графики для определения критической температуры (а) и критического давления (б) нефтяных фракций (Г<.р - среднеобъемная температура кипения фракции цифры на кривых - относительные плотности р 5, цифры на прямых

В качестве безразмерных операционных параметров модели ДНП примем относительную температуру, отнесенную к стандартной температуре кипения (т кип = Т/ Т кип), и относительную плотность, что позволяет обойтись беч информации о критических константах, значения которых могут оказаться неизвестными. [c.81]

Применительно к нефтяным системам предлагается модель для расчетов критических констант углеводородного сырья по стандартной температуре кипения кип и относительной плотности [c.6]

И°обр энтальпия образования d — относительная плотность р — давление — критическое давление М — молекулярная масса — температура возгонки [c.8]

Диоксид углерода (СО2) — в зависимости от давления может находиться в жидком, твердом и газообразном состоянии. Свойства при нормальных условиях (О °С 101,3 кПа) удельный объем 506 (л/кг) относительная плотность (по воздуху) — 1,529. Критические свойства давление 7,384 МПа температура 31,04 °С удельный объем 2,14 л/кг. [c.601]

В настоящее время известен ряд факторов, влияющих на Не. и плотность критического тока это относительное содержание металла и неметалла, состав тройных и четверных систем, количество примесей, форма образца (массивный образец или тонкая пленка) и ориентация образца во внещнем магнитном поле. [c.222]

Критическое давление синильной кислоты составляет 53,2 ат, критическая температура 183,5 °С критическая плотность 0,195 г см . Плотность безводной синильной кислоты при 25 °С 0,682 г/сж . При определении относительной плотности весьма чистой синильной кислоты дилатометрическим методом была установлена следующая зависимость (/—температура, °С) [c.11]

По опытам М, К. Письмен [Л. 6], основной характеристикой кипящего слоя является увеличение объема слоя при продувке его воздухом, или, иначе, увеличение высоты слоя по сравнению с плотным слоем. На рис. 6-11 показана зависимость относительной плотности слоя от относительной скорости потока, представляющей собой отношение скорости потока, средней по всему сечению шахты, к критической скорости витания отдельной частицы, характерной для данной фракции. Из графика видно, что при нормальном кипении слой увеличивается в 1,5—3 раза по сравнению с плотным слоем. [c.69]

Обработка данных [92] пр относительной плотности газожидкостного слоя при различных скоростях газа, частотах и амплитудах вибраций показала (рис. IV-3), что для каждой скорости газа в интервале от 0,0049 до 0,060 м/с имеется критическая интенсивность вибраций (ns) кр, ниже которой г ) зависит только от скорости газа. После того как (ns) превышает (ns) кр, появляется зависимость 1) от (ns) (ns)-V . При скоростях газа больше 0,06 м/с наблюдается отсутствие зависимости относительной плотности газожидкостного слоя от интенсивности вибраций. [c.73]

Исследование влияния на относительную плотность газожидкостного слоя расстояния между тарелками показало, что с увеличением Ят значения t]) увеличиваются, а газосодержание соответственно уменьшается. Следует отметить, что критическая интенсивность также является функцией расстояния между тарелками. [c.73]

Рис. 1.4. Зависимость псевдокритиче-. СКОРО давления р кр (а) и псевдо-критической температуры 7 кр (б) от относительной плотности газа.

Начальные градиенты короны при дожде, как показали лабораторные исследования [Л. 53], меняются с интенсивностью дождя. Вместе с тем в этих исследованиях было установлено, что при данной интенсивности дождя начальные градиенты короны зависят от радиуса провода. Отсюда возникает задача изыскания обобщенной зависимости начальных или критических градиентов короны от интенсивности дождя, справедливой для проводов различных радиусов. Одновременно должна быть учтена и зависимость критических градиентов короны от относительной плотности воздуха. [c.162]

Уравнение (13) может быть выражено графически в координатах Qq—Ро. На рис. 5 представлены кривые, позволяющие в области высоких относительных давлени определить относительную плотность при любых давлении и температуре, если известны соответствующие критические величины. Аналогичные кривые для низких относительных давлений даны на рис. 6. [c.177]

ИНФОРМАТИВНЫЕ ТЕРМИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ФХС В качестве безразмерных информационных параметров термических моделей свойств примем приведенную температуру, отнесенную к стандартной температуре кипения (г = Г/7 " ,) и относительную плотность р , что позволяет обойтись без сведений о критических константах, значения которых могут оказаться неизвестными, например, для нефтяных систем. [c.65]

Приближенно критические параметры нефтяных фракций определяют с помощью графика (рис. 1.2) по известным молярным массам, средним температурам кипения и относительной плотности. [c.12]

СО2 - бесцветный газ тяжелее воздуха (относительная плотность 1,529), критическая температура 31,05°С, критическое давление - 7,38 МПа, критическая плотность -200 [c.200]

Точка кипения (в °С) при 1 кгс/см Относительная плотность сжиженного газа (при давлении сжижения, рводы 1) при 15 с Плотность газа относительная при 5°С и 1 кгс/см (в г/м ) Критическая температура, °С Критическое давление [c.40]

Применительно к таким ситуациям нами предлагается энтропийноинформационная модель дпя расчетов критических констант углеводородного сырья по легкоизмеряемым физическим свойствам, как стандартная температура кипения и относительная плотность [c.54]

Рис, 1-3. Зависимость отношения относительных плотностей нефтепродуктов при критическом и атмосферном давлении от температуры при различных значениях псевдокри- [c.15]

Рис, 1-73. Зависимость критического давле[1ия нефтяных фракций от средней объемной темиературы кипения Гер, оя, относительной плотности и иаклана кривой раз-гоь КП нефтепродукта, у г М- [c.137]

Изучение зависимости изменения электродного потенциала сплава хастеллой в 5%-ном растворе соляной кислоты и меди в 0,1-н. растворе USO4 при различных скоростях деформации [71 ] показало интенсивное разблагораживание потенциала в начале роста удлинения и последующий переход величины его сдвига через максимум, который не объяснен авторами. Смещение потенциала линейно увеличивалось с ростом скорости деформации. Также наблюдался [72] переход через максимум величины плотности критического тока пассивации с увеличением относительного удлинения образца из сплава железа с алюминием и хромом в растворах серной кислоты. [c.79]

Степень точности измерений оценивалась на основе критического изучения полученных данных и условий эксперимента. Экспериментально значения упругости паров воспроизводились до +0.1 по показаниям ртут ного манометра, й в эти веЛНчины вносились поправки на относительную плотность ртути в условиях опыта по сравнению со стандартной температурой (0°С). Попра вок на изменение гравитационной постоянной не требовалось. Температуры измерялись ртутными термометрами, калибрированными по платиновому термометру сопротивления Национального бк ро стандартов. Точность величин, приведенных в таблице, равна +0,02 С в ин [c.68]

ЧТО теория в первом приближении правильно отражает. закономерности явления, а величину ср можно рассматривать как достаточно представительную характеристику устойчивости горения пористых зарядов. В то же время введение критической величины ф создает основу для дальнейшего уточнения роли различных факторов, не вошедших прямо в условие (43 ). В табл. 6 представлены средние значения критической величины ф для ряда индивидуальных веш еств и гомогенных смесей. Сюда вошли вторичные взрывчатые веш,ества, инициируюш,ее ВВ, два баллиститных пороха, Таблица построена по опубликованным результатам экспериментов. В целом она охватывает данные опытов на зарядах с относительной плотностью от 0,25 до 0,7 при относительно крупных размерах частиц, составляющих заряд от 50 до 730 мк (в том числе полидиснерсные заряды [62]). Критические значения скоростей горения лежат в пределах от 0,33 до 8 г см -сек, а давления от единиц до 750 атм [c.92]

В данной постановке опыта было проведено изучение зависимости критического давления инициирования детонации от относительной плотности для тротила, гексогена [147—149], тэна, а также для стехиометрической смеси перхлората аммония с полистиролом Полученные данные представлены на рис. 89. [c.187]

В дополнение к тому, что было сказано относительно корреляции критических значений молекулярной массы, определяемых но измерениям вязкости и плотности, следует заметить, что то же значение Мс в нолимергомологических рядах соответствует достижению предельного значения энергии активации течения. Это значит, что величине М или, точнее, некоторой узкой области молекулярных масс отвечает изменение многих свойств полимеров. [c.189]

Для расчета констант фазового равновесия по уравнениям (I) требуются данные критических температур, критических факторов сжимаемости и давления сходимости. Для индивидуальных углеводородов значения критических параметров были приняты из приложения [2], а для узких нефтяных фракций определены по номограммам, в которых представлена зависимость критических параметров узких нефтяных фракций от средней температуры кипения и относительной плотности в [2j, или по аппроксимациям, приведенным в литературе [4]. Для расчета критических параметров использовались зависимости, полученные Ли и Кестлером, в которых они определяются как средневзвешенные параметры фракций, содержащих парафиновые, ароматические и циклические углеводороды [s] [c.36]

Для предсказания теплофизическиж свойств жидких продуктов пиролиза с использованием теории термодинамического подобия необходимо знание и других характеристических параметров этих веществ, а именно молекулярной массы, критической теше-ратуры, критической плотности, критического давления и зависимости идеально-газовой теплоемкости от температуры. Целью настоящей работы является установление эмпирических зависимостей, позволяющих рассчитать эти характеристические параметры по известным относительной плотности /или коэффициенту преломления/. [c.44]

Предлагаемые эмпирические зависимости позволяют рассчитать характеристические параметры /относительную плотность, молекулярную массу, критическую температуру, критическое давление, критическую плотность и теплоемкость в идеально-газовом состоянии/, необходимые для расчета теплофизических свойств жвдких продуктов пиролиза. [c.51]

Ключевые слова относительная плотность, коэффициент преломления, мoлeкyлiфнaя масса, параметры критической точки, идеально-газовая теплоемкость, жидкие продукты пиролиза. [c.104]

Приведены формулы для расчета характеристических параметров /относительной плотности, молекул фной массы, параметров критической точки и идеально-газовой теплоемкости/ узких фракций жидких продуктов пиролиза нефтецродуктов по известным коэффициенту преломления или относительной плотности и точке кипения узкой фракции. [c.104]

Относительная плотность жидкого хлора (по воде при 4 °С) при О °С Температура кипенйя Критическая температура [c.267]

Воспользовавшись определением толщины поверхностного слоя относительно плотности [е], с помощью (3) и (4) можно оценить соотношение между вкладом дисперсионных и диполь-дипольных сил в формирование толщины поверхностного слоя. Согласно [б] это соотноае-ние вдали от критического состояния имеет вид [c.92]

По рис. 5 определяется относительная плотность qo — 0,48, а по рис. 7 — критическая плотность кр = 0,0079 г-мол/см = = 0,22 г/сж , Q = QoQkp = 0,106 г/см . [c.178]

При Го = 1 678 и Ро = 1,06 согласно рис. 5 относительная плотность Qo = 0,17. В то же время по номограмме, представленной на рис. 1, критическая плотность д р = 0,0096 г-мол1см — = 0,2 г]см , отсюда плотность газа [c.183]

Рассмотрениые необычные процессы фазовых превращений двух- и многокомпонентных систем в области выше критической называются процессами обратного, или ретроградного, испарения и конденсации. Они сопровождаются непрерывным изменением состава и объемного соотношения жидкой и паровой фаз. На рис. 62 нанесены дополнительные кривые, характеризующие количество (в %) углеводородов в системе, находящихся в жидком состоянии при различных давлениях и температурах. По изотерме (допустим, АН) от давления начала конденсации до области более высоких давлений можно проследить за характером ретроградного процесса. При давлении, соответствующем точке О, образуется жидкая фаза, состоящая в основном из тяжелых углеводородов. Этот процесс будет происходить до давления При этом давлении выделяется максимальное количество жидкой фазы, и оно называется давлением максимальной конденсации. С дальнейшим повышением давления притяжение между легкими молекулами, оставшимися в газе, до этого слабое, станет более эффективным из-за большей близости молекул. С этого момента молекулы сконденсировавшихся углеводородов начинают вновь втягиваться в паровую фазу. С увеличением давления выше взаимодействие молекул в жидкости также несколько уменьшается вследствие растворения в ней легких углеводородов. Относительная плотность газовой фазы увеличивается, и компоненты жидкой фазы начинают все более и более растворяться в плотной газовой фазе до тех пор, пока не закончится процесс ретроградного испарения. Из сказанного следует, что ретроградное испарение можно упрощенно рассматривать как растворение тяжелых компонентов в плотной паровой фазе подобно тому, как тяжелые фракции нефти растворяются в легком бензине. [c.131]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология