Расчет К и ДG по равновесным данным

В табл. 1 приведены данные по расчёту равновесного состава ряда систем. [c.400]

Для варианта с использованием воздуха математическое описание включало в себя а) четыре уравнения (2) для к=1, 2, 3,4 б) уравнение теплового баланса, необходимое для определения равновесной температуры процесса в) четыре уравнения материального баланса, учитывающие дискретное изменение объёмной скорости потока от ступени к ступени вследствие интенсивного испарения воды. Необходимые кинетические данные были взяты из работы Г.Н.Доброхотова и Е.В.Майоровой [9j. Расчёты проводились с помощью ЭВМ "БЭСМ-2". Вариант с использованием кислорода рассчитывался по уравнению (2) при к=1 для двух температур принятой в проекте (130°) и рекомендованной в [Э] в качестве оптимальной (170°). [c.253]

Расчёт К и tiO° по равновесным данным 223 [c.223]

Рассмотрены методы расчёта коэффициента распределения на основании принятой модели структур равновесных фаз Т — Ж для систем, образованных хлоридами германия, олова, углерода, кремния, бора и др. Сравнение экспериментальных данных с расчётными указывает на хорошее приближение использованных структурных представлений. Табл. 1, библ. 20 назв. [c.229]

Квантовые кристаллы. При исследовании изотопических эффектов в теплопроводности твёрдых тел на первом этапе наибольшее внимание было уделено гелию, поскольку его изотопы имеют большую разность в массах и могут быть относительно легко получены в химически очень чистом виде. Кроме того, изменяя давление, можно в широких пределах менять молярный объём гелия и, соответственно, изменять квантовые вклады в равновесные свойства. В экспериментальных работах [151-157] было продемонстрировано, что изотопические примеси сильно подавляют теплопроводность твёрдого гелия. Особенно впечатляющие данные получили Д. Лоусон и Г. Фейер-банк [156], которые сумели получить очень чистые (изотонически и химически) и совершенные монокристаллы Не. Добавление очень небольшого количества Не — десять миллионных частей — привело к значительному, примерно двукратному, уменьшению теплопроводности в максимуме. Анализ уже первых экспериментов на гелии показал, что скорость рассеяния фононов на флуктуациях массы, расчитанная по формуле (12.1.17), является недостаточно сильной, чтобы описать наблюдаемое подавление теплопроводности изотопическими примесями. Дж. Каллауэй [158] предложил, что добавочное сопротивление обусловлено рассеянием фононов на поле деформаций решётки около изотопической примеси. В рамках простой модели П. Клеменс и А. Ма-радудин [159] нашли, что масштаб этого эффекта может быть действительно достаточно большим. Более детальные расчёты [160-163] подтвердили это и показали, что в определённых условиях рассеяние на поле деформаций в гелии может быть в несколько раз сильнее, чем рассеяние на флуктуациях массы. [c.81]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология