Распространение конвективного горения в пористых ВВ

Исследование возникновения и развития конвективного горения в неупорядоченных пористых системах затруднено ввиду того, что, как будет показано ниже, фронт конвективного горения не является плоским. Поэтому оптические методы, фиксирующие свечение на боковой поверхности заряда, в случае непрозрачных (твердых) ВВ не дают достаточно полной и объективной картины развития процесса. Представлялось, что основные закономерности, касающиеся распространения конвективного горения в пористых системах, могут быть получены, если использовать упрощенную [c.115]

При ускоренном нестационарном распространении конвективного горения в пористом заряде происходит непрерывное возрастание давления в зоне горения, которое приводит к дальнейшему увеличению скорости процесса. Из соображений, изложенных выше (стр. 124), следует, что беспредельное увеличение скорости не возможно и должна наблюдаться стабилизация процесса при скорости конвективного горения, близкой к скорости звука в продуктах. Однако при поджигании пористого заряда ВВ достаточной длины у закрытого конца этот предельный случай распространения конвективного горения практически не реализуется. Дело в том, что по мере увеличения скорости процесса возрастает интенсивность волн сжатия, движущихся впереди фронта воспламенения, и при некоторой пороговой скорости волна сжатия [c.141]

На основе изложенного выше модель конвективного горения можно представить следующей упрощенной схемой. Передний фронт газообразных продуктов горения, так же как и движущийся с меньшей скоростью фронт воспламенения, являются неровными и сильно искривленными. Зона горения имеет значительную протяженность и содержит большое количество объемов ВВ, размер которых уменьшается как в результате горения с поверхности, так и разрушения отдельных пористых кусочков ВВ избыточным давлением в порах. Развитая поверхность горения позволяет понять существование высоких скоростей распространения. Наличие газового потока, обдувающего частицы ВВ, приводит вследствие эрозии к увеличению скорости их горения, что в сочетании с высоким давлением способствует интенсивному сгоранию взвеси. Рассмотренная модель близка к модели крупномасштабного турбулентного горения газовых систем. Поэтому при разработке теории конвективного горения целесообразно использовать подходы, которые сложились в теории турбулентного горения. [c.137]

Режимы конвективного горения. В зависимости от-условий эксперимента и прежде всего от соотношения между газоприходом и газоотводом наблюдаются различные режимы распространения. Как правило, процесс носит нестационарный характер скорость конвективного горения возрастает или уменьшается по длине заряда. Однако если сжигание проводится на атмосфере или в бомбе Кроуфорда (при заполнении пор инертным газом), то конвективное горение пористых зарядов с глухим дном происходит с практически постоянной по длине заряда скоростью (см, рис. 59, в), наблюдается полная аналогия с воспламенением глухой единичной поры. Этот режим, который целесообразно назвать квазистацио-нарным, исследовался наиболее подробно. [c.137]

Влияние конвективного движения продуктов горения на распространение пламени в аэровзвесях кислороднесодержащего топлива (уголь, алюминий, гидрохинон и др.) экспериментально выявлено в работе К. К. Ионушаса и др. (1979). Конвективное горение пористых зарядов, пороха и ВВ исследуется в работах А. Ф. Беляева и др. (1973), К. Кио е1 а (1973), В. Д. Дубовиц-кого и др. (1974), Б. С. Ермолаева и др. (1975), Н. Кпег е1 а (1978). [c.420]

Распространение горения в пористых или насыпных заряда к унитарного топлива типа пороха, как и в газовзвесях, может происходить по конвективному механизму. Но в пористых зарядах, помимо давления газа, передача усилий (импульса) может происходить по твердой фазе, в частности через межзеренные контакты. В этом случае в очаге горения происходит газовыделение, что приводит в движение газ в порах. Движение газа в порах за счет межфазного трения вовлекает в движение твердую фазу (скелет). Благодаря межзеренному взаимодействию это движение иниц1шрует в скелете волну сжатия. При этом пропсходит разогрев твердой фазы как за счет трения между зернами при необратимой (пластической) деформации пористого тела, так и за счет теплообмена с разогретым при сжатии в порах газом. За счет указанных механизмов разогрева частицы могут воспламениться и впереди конвективного фронта образуется вторичный очаг горения. [c.434]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология