Плотность сверхтекучей компоненты в гелии

Плотность сверхтекучей компоненты в гелии [c.141]

Пока еще нет полного объяснения всех свойств жидкого гелия, однако многие явления хорошо согласуются с так называемой двухжидкостной моделью . Эта модель является рабочей гипотезой, хотя и не вскрывает всей глубины происходящих явлений. По двухжидкостной модели НеИ состоит из двух жидкостей нормального жидкого гелия Не и из второй сверхтекучей компоненты. Принято, что в сверхтекучей компоненте отсутствуют тепловые возбуждения, она имеет нулевую энтропию и не имеет вязкости. Плотность жидкого НеП можно рассматривать как состоящую из нормальной компоненты р и сверхтекучей р [c.137]

Обычный звук представляет собой колебания плотности среды, где он распространяется. Второй звук связан с колебательными движениями нормального и сверхтекучего компонентов, движущихся-навстречу друг другу, при этом отсутствует суммарный поток вещества и не наблюдается сжатий и разряжений жидкости как таковой. Поскольку сверхтекучий компонент не несет теплоты, эти колебания будут выражаться в колебании температуры, что и представляет собой второй звук, причем для гелия-П эти волны практически не [c.189]

В двухжидкостной модели сверхтекучего гелия полную плотность жидкости рассматривают как сумму р = ps + р плотностей сверхтекучей ps и нормальной р компонент. Величины ps и р играют важную роль при рассмотрении [c.38]

Нормальное движение — это движение газа фононов-ротонов. Квазичастицы сталкиваются со стенками сосудов, отдают им часть своего импульса, тормозятся, испытывают трение — все, как в обычной жидкости. Воспользовавшись тем, что квазичастицы представляют собой бозе-газ, можно вычислить, чему равен импульс единицы объема гелия, если его скорость равна Vh- Это позволяет узнать, какую массу переносит единица объема газа фононов-ротонов. Так определяется величина и температурная зависимость разность р — есть рс — плотность сверхтекучей компоненты. [c.333]

Лейну, Фэг1рбенку, Олдричу и Ниру [53] удалось 31 ачи- тельно интенсифицировать разделение изотопов, создав тепловой поток в массе жидкого гелия. Как известно, теплово1г поток в жидком гелии осуществляется двумя встречными потоками нормальной и сверхтекучей компонент (см. 2 гл. УП1). Макроскопический поток плотности может при этом равняться нулю. Так как атомы Не могут принимать участие только в движении нормальной компоненты, то в случае свободной конвекции они сконцентрируются в местах с наинизшей температурой. [c.525]

Переход гелия в сверхтекучее состояние можно описать как разделение жидкости на две компоненты нормальную с плотностью и сверхтекучую с плотностью рс- Естественно, Рн+Рс = Р, где р — плотность гелия. Необходимо отчетливо понимать, что никакого деления атомов Не на два сорта не происходит. Смысл вводимых плотностей заключается в том, что PhVh есть переносимый единицей объема гелия импульс при нормальном движении со скоростью Vh Рс с — переносимый единицей объема гелия импульс при сверхтекучем движении со скоростью V . Отношение Рс/р служит параметром порядка. Оно изменяется от нуля при Т = Тд до единицы при Т = О (см. рис. 9.2). [c.331]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология