Плотность жидкого гелия II нормальная

Пока еще нет полного объяснения всех свойств жидкого гелия, однако многие явления хорошо согласуются с так называемой двухжидкостной моделью . Эта модель является рабочей гипотезой, хотя и не вскрывает всей глубины происходящих явлений. По двухжидкостной модели НеИ состоит из двух жидкостей нормального жидкого гелия Не и из второй сверхтекучей компоненты. Принято, что в сверхтекучей компоненте отсутствуют тепловые возбуждения, она имеет нулевую энтропию и не имеет вязкости. Плотность жидкого НеП можно рассматривать как состоящую из нормальной компоненты р и сверхтекучей р [c.137]

Фиг. 97. Плотность жидкого гелия (<1 есть отношение плотности жидкости к нормальной плотности температура дана в шкале 1924 г.).

На фиг, 97 полученные результаты представлены графически. Плотности на графике отложены в отношениях плотности жидкого гелия к нормальной плотности газообразного гелия. Температуры выражены по шкале 1924 г. Температуры по шкале 1937 г. для этих данных см. в табл. 77. [c.238]

Па, экстраполированный к бесконечной длине волны = 1,000346. Плотность паров гелия при этих условиях равна 0,17846 кг/м . Если из вычисленного значения поляризации 0,1234, полученного на основании оптических данных, подсчитать диэлектрическую постоянную жидкого гелия в точке кипения при нормальном давлении, [c.231]

Жидкий гелий бесцветен, без запаха, имеет температуру кипения 4,216 К, его плотность 0,125 г/см . Его критические параметры следующие Гкр=5,2К Ркр=2,26 кгс/см и критическая плотность 7=0,069 г/см Жидкий гелий при охлаждении не затвердевает, т. е. не имеет при нормальных условиях температуры застывания. Затвердевание — застывание гелия возможно только при повышенном давлении, примерно до 25,0 кгс/см . [c.274]

Коль скоро жидкий гелий II представляет собой смесь двух жидкостей, то важно выяснить, к чему именно следует относить понятие глубины проникновения к жидкости в обычном понимании этого слова или же только к ее нормальной части. Физически оба эти случая являются совершенно не равноценными, что видно из следующего примера. Предположим, что поверхность некоторого твердого тела, погруженного в гелий II, колеблется относительно другой неподвижной твердой поверхности, причем расстояние между этими поверхностями сравнимо с глубиной проникновения. Если мы будем считать, что носительницей вязких свойств является вся жидкость, мы должны будем подставить в уравнение (9.4) обычную плотность гелия II, причем мы получим некоторое значение для 5. Полагая, что носительницей вязких свойств является только нормальная компонента, мы в соответствии с ее плотностью получим другое значение для глубины проникновения 8 , большее, чем в первом случае. Таким образом, если расстояние между подви цной и неподвижной поверхностями меньше, чем 8п, но больше, чем 8, то, согласно первой точке зрения, подвижная поверхность будет колебаться в бесконечной жидкости, тогда как, согласно второй точке зрения, она должна будет цепляться за неподвижную поверхность. Совершенно ясно, что, становясь на ту или иную точку зрения, мы должны будем выбрать те или иные граничные условия при решении уравнения Навье-Стокса. [c.450]

Плотность. Плотность изотопа Не при 273 К и нормальном давленян р = 0.17846 кг/м в жидком состоянии при 4,77 К плотность гелия 0,1139 Мг/мз. [c.528]

Как отмечал Ф. Лондон, критическая температура конденсации идеального бозе-газа, имеющего плотность жидкого гелия и состоящего из атомов такой же массы, как у Не, должна быть равна 3,14 К. Эта температура отличается от температуры перехода гелия I в гелий И лишь на 0,96 К. Лондон предположил, что расхождение обусловлено взаимодействием между атомами жидкого Не. Идеи Лондона развивались далее в работах Д. Тисса. По его представлениям, гелий II — раствор конденсата, атомы которого имеют импульс р= О, и нормальной жидкости, атомы которой имеют импульсы р ф 0. По мнению Тисса, конденсат не может участвовать в каких-либо диссипативных процессах и поэтому является сверхтекучим. При О К весь жидкий гелий представляет собой конденсат. Представления Тисса подверглись справедливой критике Л. Д. Ландау и других исследователей. Частицы конденсата должны были бы обмениваться импульсом при столкновениях с частицами нормальной жидкости, поэтому при движении в жидком гелии атомы конденсата испытывали бы трение и сверхтекучести не было бы. Далее, если бы при О К все атомы гелия покоились, то гелий под влиянием сил межатомного притяжения должен был бы кристаллизоваться, а этого не происходит. [c.238]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ-отсутствие вязкости в жидком гелии при температурах,, близких к нулю (т. е. вязкость меньше, чем достигнутая граница измерения, равная 10 " пз) во время протекания его через тонкие капилляры и щели в интервале температур от О до 2,18 К (— 270,98 С). С. открыта сове1ским ученым П. Л. Капицей в 1938 г. С явлением С. связано существование т. паз. термомеханического эффекта (или эффекта фонтанирования), заключающегося в том, что снижение температуры в узкой щели вызывает появление дополнительной разности давлений на концах этой щели. Если погрузить в гелий II (см. Гелий) капилляр и нагревать его верхний конец, то из капилляра начинает бить фонтан. Значит, в гелии II, кроме гидростатического, действует также и гидротермический напор. Гидродинамическая теория С. полнее всего была развита советским ученым Л. Д. Ландау. Считают, что гелий II представляет собой смесь двух жидкостей, которые могут двигаться независимо друг от друга одна из них — сверхтекучая — не связана с тепловым движением, а другая — нормальная — содержит в себе все тепло, имеющееся в гелии II. Относительная концентрация этих двух жидкостей определяется соотношением их плотностей и зависит от температуры. Возможность существования одновременно двух независимых видов движения в гелии II экспериментально доказана советским ученым Э. А. Апд-роникашвили. Открытие и исследование С. положили начало новому разделу современной физики — квантовой гидродинамики. [c.219]

С ростом т-ры у большинства Ж. d, ДЯ е, 7, п и особенно резко Т1 и X уменьшаются, а ау, Pj-, С и D возрастают. Такое поведение характерно для т. наз. нормальных Ж. По мере приближения к критич. давлению св-ва Ж. начинают заметно изменяться с давлением. Это, в первую очередь, связано с зависимостью плотности d от т-ры и давления, устанавливаемой термическим уравнением состо.чпия. Подобие термодинамич. св-в отдельных групп нормальных Ж , (напр., членов одного гомологич. ряда) является основанием для вывода эмпирич. соответственных состояний закона. От нормальных Ж. отличают т. наз. ассоциированные Ж. (вода, спирты и т.п.), обладающие высокими значениями т. кип., е, d и др. св-в жидкие металлы и полупроводники, для к-рых характерна высокая электрич. проводимость расплавы солей, характеризующиеся электролитич. диссоциацией молекул с обра-чованием катионов и анионов. Отдельную группу составляют квантовые Ж. (изотопы гелия), существующие при очень низких т-рах и проявляющие специфич. квантовые св-ва (напр., сверхтекучесть). Квантовой Ж. является жидкий гелий. [c.154]

Низкотемпературная при 4,2 К адсорбция гелия, Не и Не, протекает так же аномально, как и адсорбция азота. Допт и Розен [77] получили изотермы адсорбции гелия на таблетках цеолита NaX промышленного изготовления. После введения поправки на содержание 20% инертного связующего в дегидратированном цеолите они получили, что для Не и Не при нормальных температуре и давлении составляет 290 и 309 см /г. Если для расчета использовать величину плотности жидкого Не при 4,2 К (0,125 г/см ), то Xs ДЛЯ Не и Не равна 0,415 и 0,44 см г соответственно. Маловероятно, что гелий проникает в -полости (сода- [c.445]

Криостаты с повыш е н н ы м давлением. Матиас, Кроммелин, Камерлинг Оннес и Свэллоу [46] для измерения плотности насыщенных паров гелия выше точки нормального кипения применяли криостат, в котором можно было работать с давлением паров над жидким гелием до 2,25 ат (см. 3 гл. IV). [c.202]

Лейну, Фэг1рбенку, Олдричу и Ниру [53] удалось 31 ачи- тельно интенсифицировать разделение изотопов, создав тепловой поток в массе жидкого гелия. Как известно, теплово1г поток в жидком гелии осуществляется двумя встречными потоками нормальной и сверхтекучей компонент (см. 2 гл. УП1). Макроскопический поток плотности может при этом равняться нулю. Так как атомы Не могут принимать участие только в движении нормальной компоненты, то в случае свободной конвекции они сконцентрируются в местах с наинизшей температурой. [c.525]

ЖИДКОСТИ — агрегатное состояние тела промежуточное между твердым и газообразным состояниями. По своей высокой плотности и малой сжимаемости, а также по наличию сильного межмоле-кулярного взаимодействия Ж. близ1 и к твердым телам и существенно отличаются от газов. Наряду с этим, изотропность, текучесть (способность легко изменять внешнюю форму под действием малых нагрузок) приближают их к газам. Вязкость Ж., в отличие от газон, резко падает с повышением температуры. Ж- ограничена со стороны низких температур переходом в твердое или стеклообразное состояние. Для каждого вещества характерна критическая температура, выше которой Ж. не может существовать в равновесии с собстпеиным паром. Под влиянием поверхностною натяжения Ж- стремится приобрести форму шара. Как правило, вещества имеют только одну жидкостную модификацию, за исключением некоторых веществ, для которых наблюдается как нормальная жидкая фаза, так и анизотропные фазы. Это жидкие кристалл , а также гелий, который может находиться в двух жидких фазах. Структура и физические свойства Ж- зависят от химической индивидуальности образующих ее частиц и от характера и интенсивности сил, действующих между ними. В Ж- существует т. наз. ближний порядок , проявляющийся в том, что число окружающих молекул и их взаимное расколожение в среднем для всех молекул одинаково. [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология