Теория действия лазера

Теория действия лазера (6) [c.297]

Действие обычного импульсного лазера легче воспроизвести и объяснить, чем лазера с модулированной добротностью. Механизм взаимодействия, испарения и ионизации изменяется в зависимости от природы материала, т. е. от того, является ли он металлом или диэлектриком. Эти вопросы обсуждены Беном (1969), который сделал вывод, что общей теории взаимодействия лазер—твердое тело, способной удовлетворительно объяснить различные ситуации, не существует. Он также указал, что взаимодействие луча с окружающей средой сводится к минимуму при использовании обычного импульсного лазера, что позволяет лучу достигать поверхности материала без заметных потерь. Всестороннее обсуждение взаимодействия лазер—твердое тело проведено также Ноксом (1971). [c.425]

До сих пор речь шла об одномерных задачах, при решении которых не возникал вопрос об определении формы поверхности сублимации. В действительности же под действием луча лазера в твердом теле образуется лунка установление формы этой лунки является одной из задач теории. Решение задачи в последнем случае весьма усложняется. Однако только с позиции более общей теории можно выяснить условия применимости принятых выше упрощений истинного положения вещей. [c.165]

Сравнение измеренных и расчетных значений глубины кратера, образующегося под действием излучения лазера в .ежи> е свободной генерации (по Клоке [13], расчеты пс- ованы на теории Ландау [15]) [c.82]

Обзор теорий распространения трещин в хрупких и квази-хрупких телах был сделан Баренблаттом [4.83] и Эрдоганом [4.84]. Рассматривался динамический аспект проблемы с точки зрения механики сплошной среды и классической термодинамики. Теоретический анализ показал, что в упругом теле скорость роста трещины нормального разрыва или поперечного сдвига не может превышать скорость Vr распространения поверхностных волн Рэлея, составляющую 0,8—0,9 от скорости поперечных волн uq. Однако в особых случаях (действие излучения лазера) трещину ведет ударная волна, и тогда скорость ее роста лежит в сверхзвуковом диапазоне [4.85]. [c.97]

Механика этого процесса остается загадочной. Скачкообразное движение хромосом в профазе не может осуществляться микротрубочками, которые в это время еще не контактируют с хромосомами. Более вероятно то, что скачкообразное движение хромосом опосредуется ядерным матриксом. Стабилизация в метафазе указывает, очевидно, на существование в это время равновесия действующих сил, т. е. что противоположные полюсы веретена оказывают одинаковое механическое воздействие на каждую отдельную хромосому. Интересно, что если с помощью облучения лазером нарушить связь метафаз-ной хромосомы с одним из полюсов, она немедленно начнет двигаться к другому полюсу, к которому она по-прежнему прикреплена. Предлагаемые модели хромосомного движения в анафазе должны как минимум давать объяснение, во-первых, способности хромосом ос гаваться неподвижными в ожидании анафазы и, во-вторых, одинаковой полярности микротрубочек в полу-веретене. Описанные результаты были получены сравнительно недавно, их объяснение представляет основнук> трудность для ряда ранних теорий анафазного движения. Простейшая модель, согласующаяся с этими результатами, предполагает, что механохимическим элементом, функционирующим в анафазе, является кинето-хор, перемещающийся вдоль микротрубочек [180]. [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология