Плоская струя в поперечном свободном потоке

ПЛОСКАЯ СТРУЯ В ПОПЕРЕЧНОМ СВОБОДНОМ ПОТОКЕ [c.162]

С плоскими струями в поперечном свободном потоке проводились опыты при четырех значениях отношения скоросте струи и потока 1 2/г 1 (5 7,1 10 20) и при двух значениях отношения температур Т2/Т1 (1 и 2). При этом параметр д изменялся в широких пределах от 400 до 12,5, т. е. более чем в 30 раз. [c.162]

Рис. 4. 13. Обобщенный график осей плоской струи различных удельных весов, развивающейся в поперечном свободном потоке.

В связи с наличием интенсивного циркуляционного движения в зоне струи возникает неоднородное поле давления. На рис. 1 (нижняя половина) представлено поле относительного статического давления во встречной струе. Как видно из рисунка, разрежение на оси струи с удалением от сопла уменьшается и переходит в положительное давление, которое достигает максимального значения в концевой зоне струи. Затем давление постепенно уменьшается и переходит в атмосферное. Возрастание давления в концевой зоне встречной струи вызвано переходом скоростного напора струи в статическое давление, связанным с преодолением сопротивления распространению струи во встречном однородном потоке. В поперечных сечениях струи вблизи выходного сопла разрежение вначале возрастает с удалением от осевой плоскости, а затем уменьшается, стремясь к нулю. Вдали от выходного сопла избыточное давление изменяется от максимального значения на осевой плоскости до нуля при удалении от нее. Неоднородность поля давления увеличивается с ростом параметра т. Так, если для режима т = 0,5 максимальное значение разрежения (и давления) в поперечных сечениях струи составляет около 15% от начального скоростного напора струи, то для т = 0,7 оно достигает 30% и более. При уменьшении параметра т неоднородность поля давления сглаживается и встречная струя перестраивается в обычную свободную плоскую струю, распространяющуюся в неподвижной среде. [c.71]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйки (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О [х 0) до сечения I—I х/йотв. 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйки отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади ре/иетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной 0,7 при / = 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ ОТ решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология