Поток общие уравнения энергии

Газодинамическая и диффузионная задачи для одиночной ГЦ, как правило, решаются раздельно. Этот подход часто называют изотопным приближением. В этом случае на первом этапе решаются газодинамические уравнения однородной среды. На втором этапе при известных газодинамических параметрах течения система уравнений конвективной диффузии решается относительно концентраций. Переход от рассмотрения уравнений газодинамики многокомпонентной смеси к уравнениям однородной среды в изотопном приближении приводит к исключению из уравнения энергии члена, определяющего суммарный перенос внутренних энергий компонент смеси диффузионными потоками, а в уравнении импульса — члена, характеризующего суммарный перенос количества движения диффузионными потоками отдельных компонент. Оценки показывают, что расщепление общей задачи разделения на газодинамическую и собственно сепарационную справедливо, если выполняются соотношения АМ М и и V (и — диффузионные скорости компонент смеси, V — скорость циркуляции). Первое соотношение хорошо выполняется для изотопов больших и средних масс и нарушается для изотопов малых масс и неизотопных смесей. Второе соотношение является основным условием эффективного разделения в центрифуге, т. е. недопущения перемешивания. [c.200]

Перейдем к более подробному рассмотрению теории рассеяния быстрых электронов газообразными молекулами. Для этого еще раз представим в схематическом виде постановку задачи рассеяния электронов молекулами пара в современной газовой электронографии. Сформированный в электронографе поток быстрых электронов одинаковой энергии в некоторой области колонны прибора пересекается потоком молекул исследуемого вещества. Интенсивность рассеяния электронов на молекулах фиксируется фотопластинкой. В ходе эксперимента необходимо, чтобы электронный пучок был достаточно слабым (при этом не нужно было бы учитывать взаимодействие электронов между собой), монохроматичным и стационарным, плоскопараллельным и коллимированным, т. е. энергия электронов — порядка десятков тысяч электронвольт. Поток молекул должен быть бесконечно узким, а плотность молекул в потоке так мала, чтобы можно было пренебречь возможностью рассеяния электрона сначала на одной, а потом на другой молекуле. Итак, в этом случае полную интенсивность рассеяния пучка быстрых электронов УУ-атомной молекулой можно описать следующим выражением (общее уравнение интенсивности рассеяния пучка) [c.131]

Общие уравнения энергии. Вновь возвращаясь к рассмотрению уравнения (1), мы встречаемся не только с формами энергии, входящими в но и с только что рассмотренными потенциальной и кинетической энергиями. Q представляет суммарный переход тепла между рассматриваемым трубопроводом и окружающей средой. Эта величина включает не только теплоту, сообщаемую или отводимую с помощью теплообменника, как показано на рис. 56, но и все потери тепла в самом трубопроводе. Работу А можно условно разделить на две части 1) на работу, производимую потоком или над потоком при его входе или выходе из рассматриваемой секции трубопровода, выражаемую произведением рю, и 2) на работу, получаемую от машины М или подводимую к ней (работа на валу) последняя величина будет обозначаться через и относиться к килограмму перемещающегося вещества. Так как в системе может быть больше одной машины, то А должна считаться алгебраической суммой всех работ на валу или, иначе говоря, общей работой на валу. [c.370]

В уравнениях математического описания реакционных процессов в реакторах с мешалками использованы следующие условные обозначения информационных переменных а, Ь, с — стехиометрические коэффициенты А, В. С — реагирующие вещества С — концентрация компонента Ср —удельная теплоемкость потока реакционной массы Е — энергия активации fi — площадь теплообмена между реакционной массой и стенкой реактора — площадь теплообмена между стенкой реактора и хладагентом в рубашке Рз — площадь теплообмена между реакционной массой и стенкой змеевика 4 —площадь теплообмена между стенкой змеевика и теплоносителем в змеевике G — массовый поток вещества ДС — изменение массового потока реагента за счет диффузии и конвекции А — удельная энтальпия ДЯг — тепловой эффект реакции при постоянном давлении при превращении или образовании 1 кмоль компонента — длина змеевика т —число компонентов реакции Ai — молекулярная масса реагента п —порядок реакции /V —число молей Qnp —скорость подвода энергии (тепла) Qot — скорость потока энергии (тепла) в окружающую среду R — газовая постоянная Т — абсолютная температура — температура / — общая внутренняя энергия системы, [c.67]

Из уравнения (75) видно, что общая энергия смеси равна сумме энергии фаз, из которых состоит смесь. Например, при расчетах энергии газо-жидкостных потоков необходимо определить энергию каждой фазы, а затем, сложив эти значения, получить общую энергию потока. Предварительно необходимо провести расчеты по определению состава каждой фазы. [c.103]

Последнее соотношение вытекает из того факта, что плотность замедления пропорциональна потоку быстрых нейтронов [см. уравнение (6.6), связывающее эти величины], а мы требуем, как обычно, чтобы поток нейтронов всех энергий удовлетворял нулевому условию на экстраполированной границе. Общее решение уравнения (6.19) в случае бесконечной среды имеет вид [c.216]

При 7 ==0 К обе молекулы находятся на самом нижнем энергетическом уровне это состояние, очевидно, единственное, W=--l. Пусть система поглотила I квант энергии тогда возможны состояния, показанные на схеме рис. 8.6, б. Их два, Ш = 2. Если общий запас энергии составит 2 кванта, то число распределений становится равным 3, при трех квантах = 4 и т. д. С увеличением энергии системы возрастает и, следовательно, 5. Изменение энтропии в результате теплообмена называется потоком энтропии и определяется уравнением [c.173]

К числу термоэлектрических явлений относят обычно три обратимых эффекта Зеебека, Пельтье и Томсона. Эти эффекты связаны с взаимным превращением тепловой энергии в энергию электрического тока. Наличие указанной взаимосвязи между потоками электричества и тепла видно из общих уравнений (385). [c.231]

Представленные выше решения справедливы всюду за исключением небольшой области вблизи передней кромки, где х= 0(L). Хотя рассмотрение общих уравнений баланса энергии и количества движения позволило оценить влияние передней кромки на полный тепловой поток и полное сопротивление, достаточно строгий анализ процесса переноса в области передней кромки отсутствует. Связанная с этим задача состоит в определении картины втекания в пограничный слой /(подсасывания). Бродович [5] установил, что втекание может быть нестационарным и что оно оказывает влияние на течение в пограничном слое, особенно в области передней кромки, где скорости в пограничном слое очень малы. Эти вопросы заслуживают дальнейшего изучения. [c.142]

Этот метод основан на общих уравнениях баланса массы, количества движения и энергии и на использовании приближенных представлений полей скорости и температуры. Во многих практических задачах основной интерес представляют главным образом полный расход, поток количества движения и перенос энергии. Для этих целей интегральный метод является удобным, хотя и приближенным, средством определения искомых параметров переноса. [c.161]

Из уравнения Бернулли следует, что при изменении сечения потока (канала, трубопровода, аппарата) и соответственно-скорости движения жидкости происходит превращение энергии при сужении потока часть потенциальной энергии переходит в кинетическую, и наоборот, при расширении потока часть кинетической энергии переходит в потенциальную, причем общее количество энергии потока остается неизменным. [c.100]

Уравнение (3) является основным кинематическим уравнением, позволяющим построить макроскопическое описание дисперсных систем. Слагаемые в правой части (3) имеют простой физический смысл и позволяют понять характер процессов, протекающих в такой системе. Интеграл столкновений уравнивает энергию сталкивающихся частиц [7], сохраняя неизменной общую величину энергии хаотического движения частиц системы. Два других слагаемых, учитывающих случайные изменения скорости частиц под действием взвешивающего потока, меняют величину энергии хаотического движения частиц за счет действия диссипативных сил и приводят к значению, при котором диссипация энергии в системе компенсируется внешнем притоком энергии от взвешивающего потока. [c.73]

Явления, происходящие в турбулентном потоке горящего газа, описываются сложной системой уравнений. В состав ее входят уравнения движения и неразрывности для течения вязкого сжимаемого газа, а также уравнения энергии и диффузии для компонент горючей смеси и продуктов реакции, содержащие нелинейные источники тепла и вещества. Интенсивность этих источников определяется уравнениями химической кинетики. В общую систему уравнений входят также уравнение состояния и выражения, определяющие зависимость физических констант (коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии и др.) от температуры и давления, а в принципе и от состава смеси. В общем случае учету подлежат также изменение молекулярной массы в ходе реакции, отличие теплоемкости исходных реагентов от теплоемкости продуктов сгорания, потери теплоты при излучении пламени, явления диссоциации, ионизации и рекомбинации, эффекты термо- и бародиффузии и диффузионной теплопроводности, обусловленные наличием резких градиентов температуры и концентраций и др. [c.14]

В применении к внутренней задаче, когда движущаяся среда является вещественной (материал) и непрозрачной, процедуры потокового метода значительно упрощаются. При умеренных скоростях движения нет необходимости учитывать в общем уравнении переноса тепла (5.3) изменение давления и кинетической энергии потока. [c.389]

Нагиев первым предложил применять теорию линейных систем при расчетах химических производств. В общих чертах его метод заключается в следующем для любой сложной схемы, содержащей рецикл, система алгебраических уравнений может быть получена путем составления баланса либо для каждого компонента, либо для суммарного потока массы или энергии в каждом блоке. [c.47]

Но энергию активации реакции можно рассчитать и не зная кинетического уравнения. Экспериментальные данные по кинетике реакции в потоке обычно графически изображают в виде зависимости количества непрореагировавшего вещества Ai или количества образовавшегося продукта реакции от числа молей ПоА вещества Аг, подаваемого в начало реакционной зоны. Поэтому общее уравнение кинетики химической реакции в потоке в режиме идеального вытеснения удобно преобразовать так, чтобы вместо переменной I входила переменная Поа . [c.67]

Используя общее уравнение сохранения энергии для газового потока, будем иметь [c.127]

Потоки массы и энергии, характеризующие неравновесное состояние системы, в которой наблюдается фазовое превращение, определяются законами неравновесной термодинамики и кинетической теорией газов. Наиболее полное и общее описание процесса конденсации (испарения), по-видимому, возможно получить из общих уравнений неравновесной статистической термодинамики. Для изотропной системы получены уравнения переноса и показано [1] что в этом случае методом [c.154]

О. Дифференциальные формулировки. В нерассеивающей среде с заданным распределением температуры, когда известна функция источника, уравнение переноса легко интегрируется вдоль иути и находится /, и далее, иите-грируя / по углам 0 и ф или (при необходимости) по у и Р, на.ходится плотность теплового потока. При необходимости можно провести численное интегрирование или воспользоваться, если это удается, специальными функциями типа интегральной показательной функции. Когда рассеяние становится заметным или радиационный нагрев или охлаждение приводят к изменению температуры, определяемой из общего уравнения энергии, функция источника неизвестна и решение можно получить методом итераций. Этот метод основан на оценке функции источника с использованием решения уравнения переноса для /, затем уточне)шем оценки функции источника путем интегрирования / по углу 4я и последующем повторении этих операций. Такая процедура сходится для альбедо, меньших единицы, и для среды с известным распределением температуры. Альтернативным и более удобным вариантом может служить дифференциальная формулировка. Некоторые аспекты различных дифференциальных методов кратко обсуждались. здесь, когда они использовались в классических инженерных задачах радиационного переноса теплоты через слой пористого или волокнистого изолирующего материала. [c.504]

Движение потока в радиальных каталитических реакторах есть совокупность течений в системе каналов с проницаемыми (нористымп) стенками. Поэтому метод аэродинамического расчета базируется па задаче о распределении средней скорости по оси пористого канала. Исследуя течение в пористых каналах с отсосом через стенки, обнаружили [4], что при интенсивном отсосе конвективный поток импульса на 3—4 порядка превышает вязкие напряжения вплоть до зпачений г/Я = 0,91 и, следовательно, вязкой диссинацие механической энергии в ядре потока можно пренебречь. Основные динамические процессы локализованы в пристенной области. Это позволяет посредством усреднений свести задачу к рассмотрению одномерного течения, на границе которого возникают силы Мещерского, вызванные изменением расхода. В этом случае главным является вопрос, каким образом их работа распределяется между механически обратимой и диссипируемой энергией. На этот вопрос можно ответить, рассматривая течение в рамках уравнения энергии. Общая теория и анализ литературных данных приводят к выводу, что работа сил Мещерского примерно поровну распределяется между механически обратимой и диссипируемой энергией. [c.132]

В уравнении энергии (5.8) выражение теплового потока записано в общем, нераскрытом виде. Наконец, в ураввеЕ[ии движения (5.9) не отражено влияние вязкости и турбулентности потока (см. гл. VI и IX), являющихся дополнительным источником необратимости и возникновения энтропии. [c.82]

Уравнение Бернулли для реальной жидкости. Прп движении реальных жидкостей действуют силы трения жидкости о стенки трубы, а также силы внутреннего трения, вызываемые вязкостью жидкости. Эти силы оказывают сопротивление движению жпдкостп и представляют собой гидравлическое сопротивлеппе трубопровода. На преодоление гидравлического сопротивления расходуется часть статической составляющей энергии потока. Поэтому общее количество энергии потока по длине трубопровода непрерывно уменьшается. Безвозвратные потери потенциальной энергии потока принято характеризовать потерянным давлением Арп пли потерянным напором кп. Величина кп вводится в уравнение Бернулли для соблюдения энергетического баланса потока реальной жидкости [c.40]

По данному уравнению, воспользовавшись указанной диаграммой, получают, что для обычной схемы ( 100 моль1ч) величина Л = 129890 кдж ч-, в случае схемы с двумя потоками питания (Р=64,8 моль ч) величина Л = 144 560 кдж ч. Таким образом, общий расход энергии на разделение смеси метан-этилен по обычной схеме равен 326 820 кдж1ч, а по схеме с двумя потоками питания — 296 650 кдж ч, т. е. примерно на 10% меньше. [c.256]

Таким образом, согласно уравнениям (1.43) и (1.44), общая удельная энергия АРддщ = которую необходимо сообщить жидкости извне (в данном случае с помощью насоса), расходуется на создание кинетической (скоростной) энергии потока АР = ру/ 2, на сообщение потоку удельной потенциальной знергии геометрического подъема АР = pgz, на преодоление возможной разности статических давлений в корще и в начале трубопровода АРд и на компенсацию необратимых потерь (АР части от общей объемной механической энергии потока. [c.68]

Уравнение (63) справедливо при условии, что поток и средняя энергия частиц, проходящих через образец, а также общее число атомов облучаемой мищени остаются постоянными в течение всей активации. [c.125]

На вертикальной линии, проведенной через точку 1 на рис. 4.4, показаны все слагаемые уравнения (4.2). Удельная потенциальная энергия положения равна высоте Z, на которой находится жидкость над горизонтальной плоокостью сравнения. Удельная энергия давления Р/у равна высоте, на которую поднимается вода в трубке пьезометра при введении его в исследуемый трубопровод. Сумма этих двух величин называется пьезометрическим, или гидростатическим, напором. Скоростной напор V /2g равен удельной кинетической энергии потока, и если его сложить с гидростатическим напором, то получим общую удельную энергию потока жидкости. Если в уравнении (4.2) используются единицы, принятые в системе СИ, то все слагаемые будут выражены в м. [c.92]

В предельном случае, когда Кп -> < , движение молекул в пучке становится в основном продольным и Ма -> < . Изо энтропийное состояние газа достигается, когда общая кинетическая энергия газа устремляется в одном направлении. При этом скорость потока достигает максимальной величины, а 5ДЯпо приближается к ЛТо. Из уравнения (7) можно определить, что эта величина достигается (в пределах экспериментальных ошибок) уже при Ма 2,5. [c.37]

При этом для турбулентного потока необходимо учитывать гурбулеатный перенос тепла. В уравнениях (5.3) и (5.12) используются члены, учитывающие изменение энтальпии движущегося потока (в продольном направлении), перенос теплоты теплопроводностью (в поперечном направлении) и перенос теплоты излучением. Считается, что поток на входе в канал гидродинамически стабилизирован. При этом пренебрегают изменениями давления и кинетической энергии потока. Такой подход применялся, например, в работах сотрудников ВНИИМТ под руководством В. Н. Тимофеева [5.28]. Как частный случай общего уравнения (5.3) приуказанных допущениях дифференциальное уравнение (для элементарного обьема (IV) потокового метода приводится к следующему виду (в безразмерных координатах) [c.388]

Очень важный физический смысл лежит в основе уравнения (1.1). Хотя хорошо известно, что свет обладает волновыми свойствами и во многих случаях нужно учитывать его волновой характер, при рассмотрении атомных процессов, в которых он возникает или поглощается, его следует считать потоком энергетических пакетов, или квантов, каждый из которых имеет энергию, определяемую уравнением (1.1), в соответствии с частотой V. Таким образом, если атом испытывает переход, освобождающий некоторое количество энергии Е, то всегда появляется один квант света с частотой Е/Ъ, а не два кванта с разными частотами и энергиями, дающими в сумме соответствующее общее количество энергии. Справедливо и обратное положение если атом поглощает лучистую энергию и совершает переход, сопровождающийся увеличением его энергии на величину Е, то будет поглощен только один квант света частоты /11, а не два или более квантов с разными частотами, даже если энергии нескольких квантов в целом составляют Е. Эти простые факты позволяют по частотам излученного или поглощенного света сделать непосредственно вывод о различии между энергетическими состояниями атома или шлекулы. [c.16]

В установке для разделения газов огносительная величина несбалансированного потока ф обычно порядка 1% (несбалансированный поток предназначен только для снижения температурных напоров, необходимых в условиях полной сублимации примесей). Поскольку прямой и обратный потоки обычно входят и выходят из установки при комнатной температуре, то сумма несбалансированных потоков в одном направлении (ф + е) полностью уравновесится суммой несбалансированных потоков в противоположном направлении (ф — ve). Суммируя уравнение (23) по всем теплообменникам установки и добавляя необходимую для охлаждения несбалансированного потока работу (так как 2(рМАН не равно нулю), получим величину общего расхода энергии на теплообменники данной установки (пренебрегая членами второго порядка) в виде ) [c.251]

Для несбалансированных теплообменников средний логарифмический температурный напор и оптимальное поперечное сечение принимаются равными (ДГо) ОПТ. и оптимйльному попврвч-ному сечению в сбалансированном теплообменнике. Далее, можно показать, что lFмQ и ЪРм Р1Р) в уравнении (24), а следовательно, и общий расход энергии, который является основной частью общей стоимости процесса теплообмена, практически не зависят от наличия несбалансированных потоков, несмотря на увеличение общего объема теплообменников. Поэтому в дальнейшем мы будем рассматривать вопросы экономики сбалансированного теплообменника. При применении полученных результатов к несбалансированному теплообменнику следует принимать его оптимальное поперечное сечение таким же, как и для сбалансированного, а средний логарифмический температурный напор равным (Д7 д)опт. для сбалансированного теплообменника. [c.252]

Поскольку уменьщение давления происходит главным образом в ректификационной части установки (в дроссельных вентилях и детандерах), среднее давление обоих потоков газа в теплообменнике приблизительно постоянно и равно соответственно атмосферному и Рг. Минимальная стоимость процесса теплообмена Фмин., выраженная через Рг, определится в этом случае из уравнения (33). Отношение Фмин. к стоимости всего расхода энергии для каждого потока будет зависеть только от Рг (при данном газе и интервале температур). Это отношение представлено на фиг. 3 в зависимости от Рг вместе с кривыми стоимости общего расхода энергии и стоимости энергии, расходуемой на процесс теплообмена. Для совпадения с реальнь,ши цифрами величина Фмин. на графике увеличена на 32 7о по сравнению с вычисленной. Кривые применимы для разделения как воздуха, так и водорода (для последнего при наличии промежуточного охлаждения), поскольку Фмин. в обоих случаях почти одинаково (см. таблицу). [c.264]

Хирс и Паунд провели точный расчет метастабильной равновесной концентрации адатомов на поверхности кристалла. Величина этой концентрации определяется процессом появления (диссоциация и диффузия) и процессом исчезновения (активация и десорбция) адатомов ([35], стр. 92). Одновременное решение уравнений, отражающих каждый этап процесса испарений, привело к общему уравнению для потока испаренного вещества, откуда можно получить численные значения коэффициентов испарения в каждом отдельном случае. Важным параметром в этих уравнениях является среднее расстояние между моноатомными ступеньками на поверхности кристалла. Для граней с малыми индексами расстояние между ступеньками превосходит среднее расстояние, проходимое адатомом при диффузии. Отсюда следует, что скорость испарения будет определяться как генерацией ступенек на краях кристалла, так и диффузией адатомов по поверхности. При этих условиях коэффициент испарения для моноатом-ных паров должен стремиться к минимальной величине = 1/3. На гранях кристалла с высокими индексами на поверхности создается много ступенек, расстояния между которыми сравнимы со средним диффузионным расстоянием, которое проходят адатомы, прежде чем они активируются и десорбируются. Эта ситуация приводит к г= 1. Были рассмотрены также и другие случаи, которые включали возможность затрудненной диссоциации атомов со ступеньки вследствие ограничения на энтропию, а также возможность большой энергии активации, необходимой для диссоциации атомов из узлового состояния. Для обоих этих случаев < 1/3. Малые величины а могут быть связаны и с адсорбированными примесями. Влияние этих примесей связано с тем, что, адсорбируясь на краях кристалла, они не позволяют образовываться новым ступенькам, с которых происходит испарение. Следовательно, адатомы поставляются только с уже существующих ступенек, которые вырастают до макроскопического размера и уменьшают скорость испарения. Экспериментальных данных, полученных на совершенных монокристаллах для подтверждения приведенных выше концепций, очень мало. Сирс [53] показал, что испарение с краев кристалла облегчается, если внешнее давление уменьшить на 2% по сравнению с равновесным давлением. Однако испарение с одиночной поверхности того же самого кристалла не происходит совсем, если внешнее давление уменьшить на половину равновесного давления. Это подтверждает то положение, что края кристалла являются источниками ступенек испарения. Теория поэтапного испарения может быть распространена на случаи несовершенных кристаллов и поликристаллических веществ ([35], стр. 107). Испарение этих веществ подчиняется тем же кинетическим законам, что и испарение совершенных кристаллов, за исключением различия в расстоянии между ступеньками испарения. Спиральные дислокации, например, служат дополнительным источником моноатомным ступенек, причем расстояние между последними следует считать таким же, как и в случае ступенек, возникших на краях кристаллов. Следовательно, несовершенные кристаллы должны иметь коэффициенты испарения, близкие к коэффициентам испарения для совершенных кристаллов (а 1/3). В поликристаллических веществах источниками ступенек служат границы зерен, трещины, края кристаллов и дислокации. Число таких центров велико, поэтому среднее расстояние между ступеньками мало, что приводит к величине коэффициента испарения, близкой к единице, несмотря на то, что процесс подвержен ограничению как по энтропии, так и по примесям. [c.44]

Большая плодотворность теории пограничного слоя обусловлена, несомненно, тем, что она имеет в своей основе очень рациональную систему физических представлений, которая точно и полно отражает реальную обстановку исследуемых процессов. Дело не только в том, что принятая физическая модель процесса обмена правильна. Уравнения гидродинамики (или перераспределения энергии в потоке жидкости), написанные в общей форме, также получены на основе совершенно правильной модели. Но эта модель построена в самых общих предположениях, и в ней не могут получить отражение специфические особенности изучаемых процессов. Поэтому попытки применения общих уравнений к иссле-до1ванию процессов обмена приводят к чрезвычайно большим трудностям, возникающим именно вследствие чрезмерной, не оправданной существом дела, общности постановки задачи. В отличие от этого, исходные физи- [c.11]

С первого взгляда можно подумать, что имеется нечто парадоксальное и противоречащее второму закону в том, что теплота, передаваемая системе от термостата, полностью превращается в работу, как это происходит при химической реакции, при которой S возрастает, или же при обратимом изотермическом расширении газа. В последнем случае AI/=0, если газ является идеальным и вся работа обусловлена тепловым эффектом TAS. Однако следует указать, что нет никакоЛ) противоречия второму закону в полном превращении теплоты в работу в любом процессе, не являющемся круговым. Для физической интерпретации этого можно представить работу получающейся не из энергии беспорядочного движения молекул, что совершенно недостижимо при отсутствии разности температур, а из потенциальной энергии, обусловленной направленными силами самого вещества поскольку эта энергия превращается в работу, температура будет стремиться к уменьшению, но это падение компенсируется тепловым потоком из термостата. При круговом проведении процесса, обусловленного отсутствием общего изменения энергии в системе, работа не может производиться, если нет разности температур. Другими словами, при любом изотермическом обратимом цикле общая работа равна нулю. Этот результат легко выводится из уравнения (60), так как для цикла AF должно равняться О и поэтому равно 0. Этот i [c.133]

Вычисление гасящего расстояния и пределов при проскоке пламени. На рис. 38 схематически изображены контуры фронта пламени, распространяющегося в канале между двумя пластинами или в трубе с поперечными размерами, сравнимьши с гасящим расстоянием. Фронт находится в стационарном состоянии, а ноток массы считается всюду параллельным стенкам. Задача осложняется тем, что тепловой поток вследствие теплопроводности нельзя считать одномерным. Рассмотрим сначала область перед зоной реакции. Из общего уравнения сохранения энергии (1.9) в стационарных условиях следует [c.240]

Уравнение энергии (2.1.1) было несколько преобразовано. В качестве плазмообразующего газа рассматривался воздух. В общем случае (см. работу [24]) затраты энергии на ионизацию в объеме Е и излучение 1 изл в неравновесной плазме зависят от кинетики процесса ионизации и процесса возбуждения уровней. Выражения, которые получаются при этом, довольно громоздки и сложны. Поэтому в работах [62, 63] предполагалось, что излучение плазмы близко к равновесному с температурой Те. Для этих условий член изл записывался как сумма объемной плотности излучения прозрачных участков спектра U и дивергенции лучистого теплового потока, переносимого в ультрафиолетовой части непрерывного спектра и реабсорбированных линиях div q . Результирующие выражения, с помощью которых вычисляется величина div 9.,, связанного с излучением линий и континуума, приведены на стр. 91 (см. формулы (2.1.18) и (2.1.23)). [c.99]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология