Поток выходной увеличение массы

Выходной импульс системы 0 +62)104 растет вследствие увеличения как расхода Сг, так и скорости ю . Одновременно увеличивается входной импульс эжектируемого потока Сг н, а в схеме ВРД также и эжектирующего потока ( н). В результате этого с возрастанием относительной скорости движения ш выигрыш в тяге уменьшается, несмотря на увеличение коэффициента эжекции и снижение потерь при смешении. Можно показать, что падение выигрыша в тяге с ростом скорости движения является свойством не только эжектора, но и любого, даже идеального аппарата, в котором к основной струе прибавляется дополнительная масса без подвода дополнительной энергии. Уже при сравнительно небольших относительных скоростях движения (полета) со коэффициент увеличения тяги для идеального смесителя, а следовательно, и для любой эжекторной системы приближается к единице. Поэтому анализ влияния на коэффициент увеличения тяги можно ограничить рассмотрением области малых скоростей движения. [c.559]

Пусть из сопла (рис. 7-1) вытекает струя со скоростью больше критической в среду той же температуры при равномерном поле скорости в выходном сечении сопла. На поверхности раздела струи со средой возникают вихри, беспорядочно движущиеся вдоль и поперек потока. Между струей и окружающей средой происходит обмен конечными массами газа (молями), чем одновременно осуществляется поперечный перенос количества движения. Моли из прилегающих слоев окружающего газа увлекаются в струю, а моли самой струи затормаживаются, масса струи и ее ширина увеличиваются, а скорость у границ падает. По мере удаления от устья сопла это возмущение распространяется на все большее количество слоев окружающего газа. С другой стороны, все глубже в струю проникают частицы окружающего газа и в некотором месте они достигают оси струи (точка С). Дальнейшее смешение струи с газом из окружающего пространства происходит по всему сечению струи и сопровождается не только увеличением ее ширины, но также и падением скорости на ее оси. [c.99]

Эффективность пористого стеклянного сепаратора зависит от времени пребывания в нем образца и уменьшается при увеличении количества газа, проходящего сквозь пористые стенки. Ясно, что если бы выходное сужение было фактически непроходимым, то почти весь гелий и большая часть образца высасывались бы сквозь стенки пористой трубки. При этом коэффициент обогащения был бы огромен, но сепаратор был бы практически бесполезен. Следовательно, выходное сужение должно ограничивать скорость потока газа лишь настолько, насколько это необходимо для обеспечения рабочего режима масс-спектрометра. Так, например, эффективность пористого сепаратора, описанного в работе [23], прй давлении в спектрометре 2 10 мм рт. ст. по манометру Пе-нинга, калиброванному для воздуха, была равна 20% когда же допустимое давление увеличили до 1-10 мм рт. ст., то эффективность сепаратора возросла в 2 раза. В большинстве масс-спектрометров при таких высоких давлениях наблюдается значительное уменьшение разрешающей способности. Однако, применяя разделенные вакуумные насосы для источника и анализатора [20, 55], хорошие спектры можно получать и при давлениях порядка 10 мм рт. ст. [c.187]

Заметим, что целевой продукт С сначала образуется из вещества В, а затем превращается в вещество О. Следовательно, если время пребывания реакционной массы в химическом реакторе мало, то концентрация веп ества С в выходном потоке тоже мала. С увеличением времени пребывания концентрация целевого продукта увеличивается. Однако начиная с некоторого момента, концентрация вещества С на выходе реактора начинает умень-щаться, несмотря на увеличение времени пребывания. Отсюда следует, что существует определенное значение времени пребывания реакционной смеси в аппарате, при котором концентрация вещества С в выходном потоке максимальна. Это значение времени пребывания принято называть оптимальным. [c.122]

Из двух шнеков шнек большей длины имеет то преимущество, что применение его улучшает распределение температур (нагретого материала) по длине шнека и повышает производительность машины, так как при неизменном шаге больший путь массы удлиняет время ее пребывания в цилиндре машины. Существенным преимуществом длинного шнека является возможность увеличения его выходной зоны при небольшой глубине нарезки. При этом снижается возвратный поток массы и создается большое равномерное давление в головке машины. Движение пластичного материала в канале шнека является алгебраической суммой следующих четырех движений а) поступа- [c.331]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйки (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О [х 0) до сечения I—I х/йотв. 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйки отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади ре/иетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной 0,7 при / = 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ ОТ решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным [c.53]

При необходимости обеспечения высокой производительности иногда устанавливают групповые или батарейные циклоны, так как делать один циклон большого диаметра нецелесообразно с увеличением радиуса циклона будет уменьшаться величина центробежной силы и ухудшаться очистка (поэтому не рекомендуется ставить циклоны диаметром более 800 мм). Можно использовать батареи по два, четыре, шесть, восемь циклонов, работающих параллельно. При очистке газов от очень тонких пылей, имеющих низкую плотность (т. е. когда масса частицы очень мала), для увеличения центробежной силы необходимо уменьшить радиус циклона (скорость газа увеличивать не следует). В этом случае устанавливают батареи, состоящие из нескольких десятков, а иногда и сотен циклонов диаметром 150—200 мм. Запыленный газ вводится в кольцевой зазор, образуемый корпусом каждого циклона и выходным патрубком, а для закручивания потока внутренняя труба снабжается винтовой вставкой. Степень очистки в батарейных циклонах ниже, а гидравлическое сопротивление выше, чем в одиночных циклонах. [c.65]

Уравнения (39 а — в) показывают, что потоки по-разному зависят от размеров шнека (D, h, ф, 1,2), рабочих режимов [п, pi, рг) и вязкости массы ц. Как видно, поток G , не зависящий от величины (р.) — p )ILi2, растет с увеличением глубины нарезки h и числом оборотов шнека п. Обратный поток Ор, а также обратный поток в зазоре пропорциональны также величине p- — P )/.i-i,2 и обратно пропорциональны вязкости массы i. Кроме того, поток 0 растет пропорционально третьей степени величины h (глубины нарезки), являющейся, таким образом, важнейшим элементом конструкции шнека. При этом следует отметить, однако, что удельное падение давления (рг — pi)/Li,2, со своей стороны, также в большей или меньшей степени зависит от размеров шнека, числа его оборотов и вязкости массы, а, кроме того, и от сопротивления, которое создает массе формующий инструмент. Например, установлено, что при повышении числа оборотов шнека п, а также (или) повышении вязкости массы ц при неизменных остальных параметрах имеет место повышение удельного падения давления в выходной зоне. [c.113]

Изменение концентрации по длине и радиусу патрубка можно проследить по кривым, представленным на рис.2. Если в начальном сечении патрубка ( N = I) дисперсная фаза была практически равномерно распределена по сечению патрубка, то по мере продвижения к выходному сечению при общем снижении массы дисперсной фазы в потоке происходит интенсивный отток капель из приосевой зоны. Интегрально этот эффект представлен на рис.З, иллюстрирующем изменение коэффициента сепарации, т.е. отношение массы отсепарированной второй фазы к исходной массе капель в начальном сечении, по длине патрубка. Видно, что увеличение длины патрубка более, чем N = 7 не приводит к повышению эффективности процесса сепарапли, что дает возможность оценить оптимальную длину центробежного устройства. [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология