Концентрационные пределы воспламенения и их зависимость от температуры и давления

КОНЦЕНТРАЦИОННЫЕ ПРЕДЕЛЫ ВОСПЛАМЕНЕНИЯ И ИХ ЗАВИСИМОСТЬ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ И ДАВЛЕНИЯ [c.7]

Рис. 30. Зависимость верхнего концентрационного предела воспламенения смеси этан-кислс от давления при температуре 20 С

Горючие газы, пары легковоспламеняющихся жидкостей и горючая пыль при определенных условиях образуют взрывоопасные смеси с воздухом. Разграничивают нижний и верхний концентрационные пределы взрываемости, вне которых смеси не являются взрывоопасными. Эти пределы изменяются в зависимости от мощности и характеристики источника воспламенения, температуры и давления смеси, скорости распространения пламени, содержания инертных веществ. [c.1152]

Температурные пределы воспламенения °С, могут быть вычислены из концентрационных по соотношению Рп=0,13 Рп об/100, где Рп — давление насыщенных паров жидкости, соответствующее температурным пределам, кПа Роб — общее давление смеси, %. Если известна зависимость давления насыщенного пара от температуры, то искомые пределы вычисляют по формуле [c.32]

Схема эстафетного воспламенения и распространения горения в аэровзвеси. Процесс воспламенения и горения частиц унитарного топлива с учетом возникающих нестационарных тепловых процессов и радиальной конвекции в рамках сферически-симмет-РИЧН011 схемы численно исследован И. X. Рахматулиной (1977). При этом для определения в зависимости от размера частиц нижних концентрационных пределов распросгранення горення в аэровзвеси развита эстафетная ) сферически-симметричная модель для расчета воспламенения холодной пробной частицы из-за возмущения температуры (В, t) на сферической границе ее ячейки радиусом Я = ago, прпчем возмущение t) берется равным возмущению температуры J >(2/ , t), полученному из решения краевой задачи горения и теплообмена с учетом радиальной конвекции в безграничной газовой среде при постоянном давлении для горящей пробной частицы на расстоянии 2Я от ее центра, примерно равном межцентровому расстоянию между частицами в аэровзвеси с объемной концентрацией частиц аго. Согласно такой схеме анализ сводится к решению двух задач для двух пробных частиц горящей — для определения 2R, t) и холодной с использованием граничного условпя Г ( , г)=Г )(2й, t). [c.414]