Горение частиц унитарного топлива

Горение частиц унитарного топлива. Унитарные топлива, к которым относятся порох и взрывчатые вещества, содержат внутри себя не только собственно топливо , но и перемешанный с ним на молекулярном уровне окислитель, т. е. представляют собой конденсированную (жидкую или твердую) гомогенную смесь топлива и окислителя. Для горения таких видов топлива не нужен окислитель несущей фазы (5к1, = 0, цз) = 1). [c.413]

Ахатов И. Ш., Вайнштейн П. Б. (1981). К теории стационарного горения сферической частицы унитарного топлива Ц Вестник МГУ. Математика, механика.— 1981.— № 1. [c.445]

Гостинцев Ю. А. (1971). О воспламенении, нестационарном горении и срыве пламени с частицы унитарного топлива Ц ФГВ,— 1971,— № 3. [c.447]

Процесс горення частиц унитарного топлива в атмосфере инертного газа в зависимости от температуры окружающего газа и возможные при этом режимы в рамках схемы приведенной пленки рассмотрены в теоретических работах Ю. А. Гостннцева [c.414]

Схема эстафетного воспламенения и распространения горения в аэровзвеси. Процесс воспламенения и горения частиц унитарного топлива с учетом возникающих нестационарных тепловых процессов и радиальной конвекции в рамках сферически-симмет-РИЧН011 схемы численно исследован И. X. Рахматулиной (1977). При этом для определения в зависимости от размера частиц нижних концентрационных пределов распросгранення горення в аэровзвеси развита эстафетная ) сферически-симметричная модель для расчета воспламенения холодной пробной частицы из-за возмущения температуры (В, t) на сферической границе ее ячейки радиусом Я = ago, прпчем возмущение t) берется равным возмущению температуры J >(2/ , t), полученному из решения краевой задачи горения и теплообмена с учетом радиальной конвекции в безграничной газовой среде при постоянном давлении для горящей пробной частицы на расстоянии 2Я от ее центра, примерно равном межцентровому расстоянию между частицами в аэровзвеси с объемной концентрацией частиц аго. Согласно такой схеме анализ сводится к решению двух задач для двух пробных частиц горящей — для определения 2R, t) и холодной с использованием граничного условпя Г ( , г)=Г )(2й, t). [c.414]

Парофазный режим — горение происходит в тонком слое микропламени), окружающем каплю. Температура этого слоя Тр Flame) выше как температуры капли Т , так и температуры основной массы газа Ti. Так горят частицы металлов, капли дизельного топлива, частицы унитарного топлива (иорохов, ВВ). частицы каменного угля до полного выгорания летучих компонент. [c.403]

Конвективный механизм распространения горения в газовзвеси. При горении металлических, углеводородных и других не содержащих кислород частиц топлива максимальная масса сгорающего топлива в газовзвеси и количество образующихся газовых продуктов горения из-за стехиометрических условий ограничены количеством окислителя в несущей фазе (pi(3)/pi(i) 5i(3)/Si i))- При горении же частиц унитарного топлива, содержащих в себе и горючее и окислитель (так что 5i(i) 0), их полное выгорание возможно при очень больших массовых содержаниях топлива (p2 pi), что может приводить к выделению массы газа, во много раз превышающей массу исходной несущей фазы (Pi 3) > Pi i)), и к реализации достаточно интенсивного макроскопического движения газа из зоны горения. [c.419]

Рис. 5.3.5. Распределение давления (а), концентрации частиц (б) и температур (в) газа (сплошные линии) и частиц (штриховые линии) при затухающем конвективном горении аэровзвеси унитарного топлива (воздух -Ь частицы пороха, ро = = 0,1 МПа, 7-0 = 293 К, Р20 = 0,86 кг/м 2оо = = 100 мкм) за счет повышения температуры газа (Г = 820 К) в зоне О X Хо = 0,2 м. Указатб-ли и отметки — те же, что и па рис. 5.3.4

Ннгматулпп Р, И,, Вайнштейн И, Б Ахатов П, Ш, (1980). Структура стационарных детонационных волн в смесях газа с частицами унитарного топлива Ц Химическая физика процессов горения и взрыва,— Черноголовка, 1980, [c.450]

Численные расчеты различных структур детонационных волн в аэровзвесях унитарного топлива с анализом влияния кинетики горения частиц и закона трения имеются в статье Р. И. Пигма-тулина, П. Б. Вайнштейна, И. Ш. Ахатова (1980). [c.430]

Рис. 5.3.4. Распределение давления в разные моменты времени при переходе конвективного горения унитарного топлива в детонацию в аэровзвеси (воздух -Ь частицы пороха, ро = 0,1 МПа, рго = 11,5 кг/м , 2ао = 100 мкм) за счет повышения температуры газа до Г = 820 К в зоне (О а хо длиной Хо = 0,2 м. Числовые указатели на кривых соответствуют времени I (мс). Крестиками отмечены места воспламенения частпц, кружочками — места полного выгорания частиц, вертикальныл1и штрихами — положение плоскости Чепмена — Жуге

Распространение горения в пористых или насыпных заряда к унитарного топлива типа пороха, как и в газовзвесях, может происходить по конвективному механизму. Но в пористых зарядах, помимо давления газа, передача усилий (импульса) может происходить по твердой фазе, в частности через межзеренные контакты. В этом случае в очаге горения происходит газовыделение, что приводит в движение газ в порах. Движение газа в порах за счет межфазного трения вовлекает в движение твердую фазу (скелет). Благодаря межзеренному взаимодействию это движение иниц1шрует в скелете волну сжатия. При этом пропсходит разогрев твердой фазы как за счет трения между зернами при необратимой (пластической) деформации пористого тела, так и за счет теплообмена с разогретым при сжатии в порах газом. За счет указанных механизмов разогрева частицы могут воспламениться и впереди конвективного фронта образуется вторичный очаг горения. [c.434]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология