Система гидродинамических уравнений гелия

Система гидродинамических уравнении гелия II. Исходя из развитых выше представлений о микроскопическом механизме явления сверхтекучести, можно построить полную систему гидродинамических уравнений, которые описывали бы гелий II макроскопическим (феноменологическим) образом. [c.408]

В 1 Г гелия. Кроме того, к системе гидродинамических уравне-йай должно быть добавлено уравнение сохранения количества раств( енных частиц, которое гласит [c.421]

В отсутствие простой теоретической модели перехода в режим динамической рассеивающей моды в нематическом жидком кристалле кажется, что в данный момент трудно найти объяснение экспериментальным результатам Каи и др., которые противоречат интуиции. Однако ситуацию можно в какой-то мере прояснить, если сравнить данную систему с другой гидродинамической системой, для которой существует простая, но удовлетворительная феноменологическая теория перехода в турбулентное состояние, а именно с явлением теплового противотока гелия-И. Нарастание турбулентности, связанной с вихревыми нитями, очень хорошо описывается модифицированным уравнением Винена [8.47, 48 [c.318]

Распространение звука в гелии II. Применим уравнения гидродинамики гелия II к распространению звука в этой жидкости. Как обычно, в звуковой волне скорости движения предполагаются малыми, а плотность, давление, энтропия—почти равными своим постоянным равновесным значениям. Тогда j систему гидродинамических уравнений можно линеаризовать — в (8.35) и в (8.38) пренебрегаем квадратичными по скорости членами, а в уравнении (8.36) можно вынести в члене (Иу(5рТп) < энтропию р5 из-под знака div (поскольку этот член уже содержит малую величину у ). Таким образом, система гидродинамиче- J СКИХ уравнений приобретает вид I [c.414]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология