Звуковая волна фазовая скорость

Однако в неоднородной среде фазовая скорость зависит от частоты (дисперсия волн), а при больших интенсивностях воздействия реальные среды нельзя считать упругими [55]. Поэтому при больших амплитудах, а также при импульсном воздействии скорость распространения энергии колебаний (групповая скорость волны) может существенно отличаться от рассчитанной по формуле (10). В простейшей теории упругой среды процессы сжатия и растяжения ее элементарных объемов считают обратимыми (т. е. протекающими без изменения энтропии) и, следовательно, адиабатическими. В таком адиабатическом приближении переменное давление, возникающее от переменного сжатия и разряжения (звуковое давление), в любой данной точке среды можно считать функцией только координаты и времени. При этом условии колебательную скорость V и плотность среды р связывают со звуковым давлением р тремя уравнениями в частных производных по координате г и времени т уравнение движения [c.21]

При релаксации фазовая скорость С волны также зависит от V, т.е. наблюдается дисперсия скорости звука. Если Г намного меньще времени релаксации т, звуковые колебания не успевают изменить состояние среды, и при v- oo -> (см. рис. 1). При Т т (низкие частоты) термодинамич. равновесие среды в осн. успевает установиться и скорость звука будет меньше (v- -O, С- Со). Наиб, изменение С наблюдается в т. наз. дисперсионной области при частоте релаксации v = [c.80]

Зависимость коэффициента поглощения и фазовой скорости волны от частоты (дисперсия), обусловленная собственными колебательными свойствами элементов среды, приводит к существенному различию скорости распространения энергии возмущения (групповой скорости) от фазовой скорости отдельных составляющих сложной негармонической волны. Поэтому групповая скорость при импульсном воздействии (например, ударной волны) может быть намного больше фазовой скорости, найденной по формуле (10). Нелинейные свойства элементов реальных сред, кроме дисперсии, вызывают обратное излучение части энергии звуковой волны (реверберацию). Неоднородности среды увеличивают этот вид реверберации. [c.23]

Волновая теория представляет звуковое поле в любой точке пространства как совокупность некоторого числа нормальных волн , налагающихся одна на другую. Каждая из них распространяется вдоль волновода с определенной фазовой скоростью и с характерным для нее распределением амплитуд по вертикали. В зонах молчания уменьшение силы звука вызывается интерференцией нормальных волн . [c.794]

Для полноты изложения следует еще упомянуть предложенный в 1952 г. Хатфильдом фазовый метод для измерения тол-. щин или скоростей звука [622]. Здесь применяются непрерывные звуковые волны. Для измерения времени прохождения [c.192]

Наибольший эффект, обусловливаемый взаимодействием с ионным звуком, возникает в электрон-электронном интеграле столкновений. Поскольку фазовая скорость ионно-звуковых волн мала по сравнению с тепловой скоростью электронов, то для распрсдсле-пий, слабо отличаюп ихся от максвелловских, можем записачь [c.242]

В области низких частот, т. е. меньше граничной if< frp), волновое число Vml,a становится мнимым и соответствуюш ий ему частный интеграл характеризует уже не стоячую волну, а быстро затухаюш,ие с расстоянием дифракционные волны или другие искажения волнового поля. Эти затухающие колебания, возникающие на изгибе трубы, образуют местное поле скоростей, обладающее некоторой кинетической энергией, которая отнимается от основной плоской волны в момент установления колебаний. При прохождении через граничную частоту (радиальный резонанс) фазовая скорость становится бесконечно большой и к звуковому полю добавляются дополнительные волны в радиальном направлении, которые налагаются на плоский фронт волны. Часть энергии плоской волны будет передана этим волнам и поглотится на боковых стенках трубы. При дальнейшем возрастании частоты, как следует из формулы для фазовой скорости, последняя уменьшается, и радиальное распространение составляющих волн все более приближается к направлению оси 8. [c.174]

Пусть с обозначает фазовую скорость распределения плоской продольной звуковой волны, частота которой в герцах V = о)/2я. Пp0Д0v ь-ная звуковая волна представляет собой распространяющиеся в среде, последовательно чередующиеся друг с другом сжатия и разрежения. Опыт показывает, что с повышением частоты звуковых колебаний скорость звука в жидкостях возрастает, приближаясь при очень высоких частотах к некоторой предельной величине Соо- При V О скорость звука стрелштся к значению Сд. Таким образом, с изменением частоты наблюдается дисперсия скорости звука, как это представлено на рис. 16. [c.65]