Граничная частота фотоэффекта

При увеличении частоты света растет энергия каждого фотона, поэтому увеличивается и скорость свободных электронов. Легко понять также появление определенной граничной частоты фотоэффекта когда для данного металла работа выхода одного электрона больше, чем энергия одного фотона, фотоэффект не наблюдается. [c.22]

При данной частоте света V выйти из металла могут электроны, поглотившие квант света, импульс и энергия которых удовлетворяли до поглощения соотношению (18,27). Но так как к- и V кроме этого соотношения связаны ещё условием поглощения кванта света электроном (18,24),по которому поглотить квант могут только медленные электроны, то выход электронов при внутреннем фотоэффекте Тамма оказы-нается возможным только, если частота света превышает некоторую новую граничную частоту внутреннего фотоэффекта Уд. [c.71]

Из формулы (64) видно, что при граничной частоте Уо (когда к =А) электроны не будут вырываться из катода. Величина VQ или Ко называется красной границей фотоэффекта. Следовательно, фотоэффект будет иметь место при у>уо или Я,<Хо. Согласно уравнению [c.176]

При данной частоте света V выйти на металла могут электроны, поглотившие квант света, импульс и энергия которых удовлетворяли до поглощения соотношению (153). Но так как й, и V, кроме этого соотношения, связаны ещё условием поглощения кванта света электроном (150), по которому поглотить квант могут только медленные электроны, то выход электронов при внутреннем фотоэффекте оказывается возможным только, если частота света превышает некоторую новую граничную частоту внутреннего фотоэффекта у. Эта частота оказывается много большей, чем граничная частота внешнего фотоэффекта /у Находим ч у, исключая из неравенства (153) сперва k , а затем ко на основании условия (149) и определения (143). После ряда простых преобразований получаем [c.161]

Но если ср очень мало, а концентрация электронов полосы проводимости сравнительно велика ), то может иметь место значительный выход электронов непосредственно из зоны проводимости и смещение границы Хц в сторону длинных волн. Этим можно объяснить наличие двух максимумов спектральной характеристики у кислородно-цезиевых катодов и сдвпг у них длинноволнового максимума и порога фотоэффекта в сторону длинных волн при обработке слоя окиси цезия, когда происходит всё большее и большее нарушение кристаллической решётки путём увеличения числа вкрапленных в эту решётку избыточных и посторонних атомов. Подтверждением этих соображений могут служить расчёты Брюнинга и Дебура, показавшие, что полоса проводимости лежит ближе всего к вершине потенциального барьера, как раз у тех полупроводников, для которых экспериментально установлена большая чувствительность к фотоэффекту и граничная частота в области инфракрасных волн. С этой же точки зрения можно объяснить, как предполагает Н. С. Хлебников, различный ход утомления кислородно-цезиевых катодов при облучении их коротковолновым и инфракрасным излучением. [c.77]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология