Фотоэффект порог

Метод задерживающего потенциала является также одним из методов определения порога фотоэффекта. Задерживающий потен- [c.61]

Отсюда следует, что фотоэффект будет наблюдаться только в том случае, когда /гv>Л, т. е. когда энергия светового кванта будет больше работы, затрачиваемой на освобождение электрона. Из этой же формулы можно вычислить п о р о г фотоэффекта для каждого металла, т.. е. такую наименьшую частоту Уо, при которой еще наблюдается явление фотоэффекта. При этом энергии кванта достаточно только на совершение работы выхода из металла, но сообщить электрону кинетическую энергию квант уже не может (и=0). Отсюда ясно, что порог фотоэффекта определяется только работой выхода А из поверхности данного металла и ни от каких других факторов не зависит. Учитывая, что [c.45]

Для разных металлов порог фотоэффекта различен. В табл. 3 приведены значения красной границы фотоэффекта для некоторых металлов. [c.45]

Фотоэффект для разных тел наблюдается при разной длине волны, т. е. каждое тело имеет свой порог фотоэффекта. Поэтому каждый фотоэлемент характеризуется своей спектральной чувствительностью. [c.105]

Таким образом, для каждого фоточувствительного вещества существует определенная длина волны (или соответственно частота колебания) света, называемая порогом фотоэффекта, при которой начинает наблюдаться фотоэффект. [c.240]

Рис. 143. Смещение порога фотоэффекта для золота в прис ствии адсорбированного иода.

Для каждого вещества существует определенная дли на волны (или соответствующая ей частота колебаний), при которой наблюдается фотоэффект. Эта величина называется порогом фотоэффекта. Сила возникшего фототока зависит от длины волны падающего света, что делает фотоэлемент чувствительным на определенном участке спектра. [c.465]

Поглощение рентгеновского излучения. Рентгеновские кванты при поглощении в веществе способны ионизовать внутренние электронные оболочки. Это явление носит название фотоэффекта. Фотоэффект возникает тогда, когда энергия рентгеновского кванта Е > порог- В результате электрон покидает атом, а избыток энергии выделяется в виде рентгеновского кванта. Получаемое вторичное рентгеновское излучение называется флуоресцентным. [c.7]

Электроны из атомов цезия выбиваются квантами, обладающими меньшей энергией, чем из калия и натрия. Порог фотоэффекта для натрия и лития лежит в области видимой части спектра. Тантал, серебро, никель, платина не обнаруживают фотоэффекта при освещении их лучами видимой части спектра. Их красная граница лежит в ультрафиолетовой области, так как кванты видимой части спектра обладают энергией, недостаточной для освобождения электронов из этих металлов. Поэтому для изготовления большинства вакуумных фотоэлементов употребляют чаще всего щелочные металлы. [c.43]

Аналогичное явление имеет место при адсорбции тех же молекул на дырочном полупроводнике — закиси никеля (рис. И). Порог фотоэффекта для поверхностей закиси никеля в вакууме находится у 5,5 эв. После адсорбции метана и бензола пороги фотоэффекта обнаруживаются у 5,5 и 5,3 эв соответственно, т. е. сравнительно мало смещены от значения в вакууме. После адсорбции СО и этанола пороги мало отличаются от предыдущих приблизительно у 5,2 и 5,3 эв, однако наблю-, дается значительное продолжение более низкой чувствительности до 4,6—4,5 эв. Следовательно, на этом адсорбенте также имеются центры, [c.221]

Для каждого вещества существует определенная длина волны (или частота колебаний) света, называемая порогом фотоэффекта, при которой начинает наблюдаться (или исчезать) фотоэффект. Сила возникающего фототока (интегральная чувствительность фотоэлемента) зависит от длины волны падающего на фотоэлемент света и от температуры. По закону Столетова, сила фототока прямо пропорциональна интенсивности падающего на фотоэлемент монохроматического пучка света. [c.92]

Пороги фотоэффекта у молекулярных кристаллов были впервые вычислены в 1957 г. [82] приближенными методами, которые после того были усовершенствованы [30, 85]. Современный метод предполагает знание [c.682]

Порог фотоэффекта рубидия составляет 0,73 мк [250]. [c.230]

Порог фотоэффекта цезия имеет значение 0,80 мк 1250]. [c.238]

Для определения собственной энергии основного состояния электрона в ловушке значительные возможности предоставляет фотоэффект. В работах [23а, б[ был определен порог фотоэффекта для растворов натрия, калия и цезия в аммиаке он оказался равным 1,5 —1,6 эв. Порог фотоэффекта связан с собственной энергией соотношением [c.156]

Для удаления нейтрона из ядра необходимо сообщить ему энергию, по меньшей мере равную энергии связи данной частицы в ядре. Таким образом, порог фотоядерной реакции ор (т. е. минимальная энергия кванта, способного вызвать ядерный фотоэффект) равен энергии связи нейтрона Q . Точнее, пор несколько больше Q , так как поглощенный 7-квант передает возбужденному ядру свой импульс. Однако легко показать, что порог реакции (7, л) превосходит энергию связи нейтрона всего лишь на сотые, а в случае тяжелых ядер — на тысячные доли процента. [c.284]

Среди всех физических свойств рубидия и цезия наиболее характерны фотоэлектрические. Как известно, фотоэлектрический эффект основан на способности металлического катода испускать поток электронов под действием света. Для щелочных металлов характерно то, что их порог фотоэффекта (т. е. наибольшая длина волны, вызывающая электронную эмиссию) расположен в более длинноволновой области спектра. Это означает легкость возбуждения у щелочных металлов электронной эмиссии, с меньшей затра- [c.32]

Результаты измерения порога фотоэффекта для ряда чистых металлов приведены в миллимикронах в Приложении III. [c.62]

III. Порог внешнего фотоэффекта для некоторых мота.ллон. . 4. 3 [c.7]

Чувствительность кислородно-цезиевых катодов, а также поло--кение порога фотоэффекта и положение максимума чувствительности зависят от режима их обработки, позволяющего сообщать слою окиси цезия большую или меньшую рыхлость и создать большую или меньшую концентрацию избыточных атомов цезия. Такое же влияние оказывает и добавочное внесение в слой атомов других металлов. В связи с режимом обработки положение порога [c.74]

Рубидии и цезий обладают замечательными оптическими свойствами, заключающимися в том, что в ультрафиолетовой части спектра эти металлы становятся прозрачными. Их показатель преломления в прозрачной области меньше единицы (явление полного внутреннего отражения). Границы проз.рачности калия, рубидия и цезия расположены только в области длинных волн при 315, 360 и 440 нм соответственно [49]. Различия в значениях работы выхода электрона (Луо) (см. табл. 3) в основном могут быть вызваны состоянием поверхности металла, в частности наличием пленки окислов, увеличивающей значение /п о и снижающей фототок. Максимальная длина волны света (Хо), способная вызвать фотоэффект и называемая поэтому красной границей фотоэффекта или его порогом , вычисленная из данных табл. 3, равна для рубидия и цезия 570 и 650 нм соответственно. Необходимо заметить, что красная граница при увеличении температуры металла смещается в сторону больших длин волн. Поверхность рубидия и цезня обладает избирательным фотоэффектом. Максимум фоточувствительности у кл-лия, рубидия и цезия (в вакууме) лежит около 440, 470 и 480 нм соответственно. Кроме спектральной селективности достаточно толстые жидкие слои рубидия и цезия с зеркально гладкими повгрх-ностями обнаруживают также поляризационную селективность, т. е. зависимость фоточувствительности от состояния поляризации и угла падения света на поверхность [34, 49]. [c.79]

К новым применениям спектроскопии в проблеме катализа следует отнести использование спектра внешнего фотоэлектрического эффекта в поверхности окисных катализаторов под действием короткого ультрафиолетового излучения. Принцип этого метода, осуществленного аспирантом Вилесовым в ЛГУ, заключается в том, что при помощи ионизационного счетчика измеряется ничтожная по своей величине (10 А) фотоэмиссия с поверхности полупроводникового катализатора, вызываемая освещением ультрафиолетовым светом в области длин волн короче 2500 А. Длинноволновый порог фотоэффекта, а следовательно, работа выхода электрона с очищенной от газов поверхности может быть определена с точностью, превышающей 0,1 эв. После адсорбции на полупроводнике газов, примешанных к основному газу счетчика (аргон), порог фотоэффекта испытывает значительные перемещения в сторону больших или меньших частот, свидетельствующие об изменении работы выхода. Как и для хорошо изученного внешнего фотоэффекта с металлов, это явление вызвано поляризацией или ионизацией адсорбированных газовых молекул, причем поляризация или ионизация с направлением поверхностного электрического поля, благоприятствующим выходу электрона, снижает работу выхода и наоборот. [c.221]

Поведение на катализаторе из окиси хрома весьма своеобразно в том отношении, что наряду со смещением порога на 1,0 эв для бензола в сторону больших энергий (от значения для вакуума, равного 6,6 эв) наблюдается при больших заполнениях адсорбированным этанолом развитие необычного для кривых внешнего фотоэффекта спектрального максимума у 6,7 эв с длинным продолжением до 5,5 эв (рис. 12). Последнее большое смещение и уменьшение работы выхода не может быть обязано только поляризации молекул эгаьюла на поверхпости это сви- [c.222]

Оулет и Райдил измеряли фотоэлектрическую эмиссию поверхности золота, на которой были адсорбированы иод и пары различных органических веш еств. Опыты проводились с помощью фотоэлектрического счетчика. Если поверхность золота приводилась в соприкосновение с иодом, то порог фотоэффекта сдвигался в сторону коротких волн, и тем сильнее, чем больше было давление паров иода. Эта зависимость изсбражена на рис. 143 кривой А, На левой [c.576]

Ароматические углеводороды. Если порог фотоэмиссии электронов в вакууме точно определен (раздел II, 4), то порог внутреннего фотоэффекта определить оказалось трудно, так как он связан с чистотой кристаллов влияет также и то, образуется ли заряд в объеме кристалла или только на его поверхности. В хроматографически чистых кристаллах антрацена по ряду причин [83] можно считать порогом внутреннего фотоэффекта приблизительно 1,4 эв. Однако энергия этого порога слишком низка (ниже на 0,5 эв), для того чтобы ее можно было просто объяснить [82, 83, 85] (см. раздел I, 2), даже если считать, что возникший электрон не может свободно двигаться по орбиталям кристалла, на которых он постоянно связан с молекулой антрацена с энергией связи, равной сродству этой молекулы к электрону. Хотя теоретически порог для свободных зарядов равен приблизительно 3,9эб,. а для электронов, связанных наиболее прочно,— около 1,9 эв, экспериментально было обнаружено появление зарядов при освещении веществ светом видимой и даже близкой инфракрасной области это может быть отчасти обусловлено ионизацией примесей или ионизацией, вызываемой примесями на поверхности или в объеме кристалла. [c.668]

Стекло покрывают слоем искусственного коллоидного графита ( аква-даг ). Графит плохо отражает электроны, и хотя его порог фотоэффекта равен 4,75 0,1 эв [1441 (табл. 5), последний зависит от состояния поверхности, а поэтому необходимы совершенное обезгажийание и очистка. Обычно применяют два способа измерений а) определяют фототок как функцию энергии падающих квантов и б) определяют ток как функцию разности потенциалов между коллектором и эмиттером при постоянной энергии квантов. Из полученного графика можно определить начальный потенциал Уп и минимальный потенциал Ув, при котором достигается насыщение тока. [c.680]

Ток может измеряться и регистрироваться струнным электрометром (например, модель ЗЗС, выпускаемая фирмой Электроник индастриз ). Как отмечают Уокер, Уейнфан и Вейсслер [149], лучше измерять непосредственно ток эмиссии еще до коллектора. Монохроматический свет должен попадать только на эмиттер, причем последний должен поглощать весь падающий свет. Посторонний свет следует убрать с помощью фильтров хотя при энергиях ниже порога фотоэффекта свет не вызывает фототока. Любой свет, отраженный от эмиттера на коллектор, может вызвать эмиссию с коллектора. [c.680]

Механизм электрической проводимости в полупроводниках часто рассматривается с точки зрения теории зон Брил-люэна в твердом теле [1137]. В простейшей модели для собственных полупроводников электрическая проводимость есть результат термического и оптического возбуждений электронов из заполненной зоны кристалла в первоначально пустую зону проводимости. Эти две энергетические зоны разделены запрещенной зоной, ширину которой можно оценить, например, по порогу фотоэффекта. С другой стороны, были предприняты попытки [702—704] описать проводимость такого типа исходя из концепции резонирующих связей Полинга в металлах и вводя гипотезу о некоторой полупроводя-щей связи . [c.107]

Третьим методом определения эффективной работы выхода из металлов s=i F —W слун<ит определение порога фотоэффекта (см. 16 гл. III). Этот метод даёт для ср значения, совпадающие с теми, к которым приводит применение формулы Ричардсона-Дёшмэна, лишь при условии одинаковой чистоты по-нерхности металла при опытах с термоэлектронной эмиссией и с фотоэффектом. [c.31]

Методы определеиия распределения фотоэлектронов Ю скоростям и методы определения порога фотоэффекта. Для определения фотоэлектронов по скоростям иногда примеияется ме- [c.58]

Тонкие плёнки посторонних веществ, толщино11 в одноатомный слой, значительно изменяют эффективную работу выхода в ту или другую сторону, передвигают порог фотоэффекта в сторону коротких или длинных волн и изменяют силу фототока. Так же влияют слои адсорбиро-панных на поверхности металла газов и газы, поглощённые металлом. Влияние [c.63]

Исследование состава сурьмяно-цезиевых слоёв, обладаю- цих оптимальной фотоэмиссией, показало, что количества цезия ц сурьмы в них соответствуют химическому соединению Sb sg с некоторым избытком цезия. Порог фотоэффекта сурьмяно-цезиевых фотоэлементов лежит в видимой области спектра около 7000 А-Максимум их чувствительности лежит около границы видимой н ультрафиолетовой области и во много раз выше максимума чув-етвительностн кислородно-цезиевых фотоэлементов. [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология