Фотоэффект красная граница

Таблица 3 Значение красной границы фотоэффекта

Таблица 12.1 Красная граница фотоэффекта для некоторых фотокатодов

Спектральные характеристики. Длина волны излучения X.q, соответствующая красной границе фотоэффекта, дается соотношением [c.316]

Для разных металлов порог фотоэффекта различен. В табл. 3 приведены значения красной границы фотоэффекта для некоторых металлов. [c.45]

Пусть поверхность металла, занимающего полупространство а О (рис. 2.1), облучается монохроматическим светом с частотой (В. Если энергия кванта На (здесь % = й/2я — постоянная Планка) больше работы выхода электрона из металла во внешнюю среду IV, то становится энергетически возможен однофотонный внешний фотоэффект. Красная граница (пороговая частота) определяется условием и> = [c.30]

Первое из уравнений (734) дает красную границу фотоэффекта, а второе показывает, что для близких к ней частот спектральная характеристика имеет квадратичный характер (рис. 171, б). [c.414]

Частота соответствует так называемой красной границе фотоэффекта. Она определяется из спектрального распределения фотопроводимости зная ее, можно определить работу выхода. Однако в применении к полупроводникам метод весьма неточен, так как тепловое движение обычно достаточно сильно размывает границу. [c.284]

Существует длинноволновая граница (Я.(,) в спектре излучения, начиная с которой (для < Х(,) в данном веществе может иметь место фотоэффект ( красная граница фотоэффекта). [c.412]

Красная граница фотоэффекта 3—4 эВ [354] [c.260]

Из выражения (732) вытекают второй и третий законы фотоэффекта, а именно для красной границы [c.413]

Красная граница фотоэффекта 374,5 нм [П] [c.254]

Фоторезисторы и вакуумные фотоэлементы имеют наилучшие метрологические характеристики при преобразовании интенсивности света в электрический сигнал. Фоторезисторы могут обеспечить регистрацию небольших световых потоков в широком спектральном диапазоне длин волн падающих фотонов, особенно при охлаждении их до криогенных температур (охлаждаемые болометры). Их недостатком является нелинейность световой характеристики и проявляющаяся иногда инерционность. Вакуумные фотоэлементы имеют линейную световую характеристику, но поскольку в них используется внешний фотоэффект, их чувствительность невелика, а спектральный диапазон работы меньше, что проявляется особенно сильно вблизи красной границы для квантов с малой энергией. Эти свойства обусловливают применение вакуумных фотоэлементов для точных светотехнических измерений. [c.233]

Электроны из атомов цезия выбиваются квантами, обладающими меньшей энергией, чем из калия и натрия. Порог фотоэффекта для натрия и лития лежит в области видимой части спектра. Тантал, серебро, никель, платина не обнаруживают фотоэффекта при освещении их лучами видимой части спектра. Их красная граница лежит в ультрафиолетовой области, так как кванты видимой части спектра обладают энергией, недостаточной для освобождения электронов из этих металлов. Поэтому для изготовления большинства вакуумных фотоэлементов употребляют чаще всего щелочные металлы. [c.43]

ЛИЧИНЫ контактной разности потенциалов, которая дает значение разности работ выхода исследуемого полупроводника и электрода сравнения и определяется так называемым методом вибрирующего конденсатора. Корреляция между изменением работы выхода в результате введения добавок и активностью катализатора в исследуемой реакции может дать сведения о путях улучшения свойств данного катализатора. То обстоятельство, что одни и те же факторы могут влиять как на каталитическую активность, так и на оптические и электрические свойства полупроводника, позволяет связывать каталитические исследования с измерением красной границы внешнего фотоэффекта полупроводника. [c.35]

Фотоэффект возникает при освещении светом только до определенной длины волны (красная граница фотоэффекта). [c.76]

Красная граница фотоэффекта 3,4 эВ (при 298 К) [354] [c.260]

Каждый металл характеризуется определенным минимальным значением кванта энергии, способного оторвать электрон. Этому минимальному значению кванта энергии соответствует определенная длина волны, представляющая собой границу, выше которой свет уже не отрывает электронов от металла и фотоэффект не возникает. Эта длина волны называется красной границей фотоэффекта. Ее значения для разных металлов следующие в ммк)-. [c.77]

Если длины волн света ниже красной границы фотоэффекта, то в цепи фотоэлемента возникает электрический ток, причем его сила пропорциональна силе светового потока [c.77]

Что называется красной границей фотоэффекта [c.114]

Фотоэлектронный, при котором работа выхода определяется по красной границе фотоэффекта. [c.3]

Красная граница фотоэффекта 2,24 эВ [71] [c.259]

Из формулы (64) видно, что при граничной частоте Уо (когда к =А) электроны не будут вырываться из катода. Величина VQ или Ко называется красной границей фотоэффекта. Следовательно, фотоэффект будет иметь место при у>уо или Я,<Хо. Согласно уравнению [c.176]

Красная граница фотоэффекта 1,5 эВ [394] [c.268]

Для уменьшения эмиссии сетку изготовляют из материала, характеризующегося высокой работой выхода электронов (молибден). Температуру катода снижают до такой величины, чтобы длины волн его светового излучения находились за красной границей фотоэффекта материала сетки (при этом уменьшается и термоэмиссия). От внешнего освещения электрометрические лампы экранируются светонепроницаемыми экранами. [c.91]

Работа выхода и длины волн красной границы фотоэффекта [28, 31] [c.176]

Из (2.40) следует, что величина о, действительно, является, в соответствии со строгим определением, красной границей внешнего фотоэффекта В реальных ситуациях при Г О фототок, согласно (2.37), существует и при (о < (Оо- Физически это связано с тем, что при Г > О за счет тепловых возбуждений в металле обязательно существуют электроны с энергиями, большими, чем энергия электронов на поверхности Ферми. Именно эти возбужденные электроны и могут дать вклад в фотоэмиссионный ток в подпороговой области частот. Однако поскольку число таких электронов в металле экспоненциально убывает с ростом их энергии, величина фототока в области подпороговых частот также должна экспоненциально убывать с уменьшением со, что и находится в соответствии с (2.39) (случай р 0). Зависимость фототока от температуры в этой области частот также определяется, в основном, экспоненциальным фактором. Вместе с тем, с ростом частоты со рассмотренные температурные эффекты быстро исчезают. [c.48]

Говоря об оптических методах изучения адсорбции на электродах органических веществ, следует упомянуть также метод фотоэлектронной эмиссии. В этом методе электрод освещают монохроматическим светом с длиной волны X, которая должна быть меньше некоторого порогового значения Ао (красная граница фотоэффекта). При < о электроны выбиваются из металла в раствор, теряют там часть своей энергии (термализуются), соль-ватируются молекулами растворителя и, наконец, захватываются специально добавленными в раствор акцепторами электронов (молекулы N2O, ионы Н3О+, NO3- и др.). Если толщина двойного электрического слоя d<, то между регистрируемым током фото-эмиссии /ф в степени 0,4 и потенциалом Е наблюдается линейная зависимость (закон пяти вторых 5/2= 1/0,4). Адсорбция органических молекул приводит, как правило, к раздвнженню обкладок двойного слоя, т. е. к увеличению d. Если при этом будет нарушено условие d< k, то произойдет искажение зависимости [c.35]

Рубидии и цезий обладают замечательными оптическими свойствами, заключающимися в том, что в ультрафиолетовой части спектра эти металлы становятся прозрачными. Их показатель преломления в прозрачной области меньше единицы (явление полного внутреннего отражения). Границы проз.рачности калия, рубидия и цезия расположены только в области длинных волн при 315, 360 и 440 нм соответственно [49]. Различия в значениях работы выхода электрона (Луо) (см. табл. 3) в основном могут быть вызваны состоянием поверхности металла, в частности наличием пленки окислов, увеличивающей значение /п о и снижающей фототок. Максимальная длина волны света (Хо), способная вызвать фотоэффект и называемая поэтому красной границей фотоэффекта или его порогом , вычисленная из данных табл. 3, равна для рубидия и цезия 570 и 650 нм соответственно. Необходимо заметить, что красная граница при увеличении температуры металла смещается в сторону больших длин волн. Поверхность рубидия и цезня обладает избирательным фотоэффектом. Максимум фоточувствительности у кл-лия, рубидия и цезия (в вакууме) лежит около 440, 470 и 480 нм соответственно. Кроме спектральной селективности достаточно толстые жидкие слои рубидия и цезия с зеркально гладкими повгрх-ностями обнаруживают также поляризационную селективность, т. е. зависимость фоточувствительности от состояния поляризации и угла падения света на поверхность [34, 49]. [c.79]

Шамовский и Родионова полагали, что исследования Гил-лео [289] являются прямым подтверждением их предположения о механизме селективного поглощения в спектральной полосе 288 тр.. Гиллео выяснял влияние диэлектрика на работу выхода при фотоэффекте с металла в диэлектрик. Очевидно, что при контакте металла с щелочногалоидным кристаллом работа выхода с металла в диэлектрик должна уменьшаться на величину энергии электрона в зоне проводимости, которая по приближенной оценке Мотта и Герни составляет около 0,5 эв. [14]. Для проверки указанного значения энергии Гиллео наносил на пластинки щелочно-галоидного кристалла слои серебра и по красной границе фотоэффекта определял работу выхода с серебра в кристаллы хлористого и бромистого калия. Было найдено значение около 4,3 эв. (- 285 та) вместо 4,7 эв. для работы выхода с металлического серебра в вакуум. [c.173]

Границы пропускания света в УФ области спектра Хж380 нм (аморфное состояние) и 450 нм (после кристаллизации). Красная граница фотоэффекта 325 нм (аморфное состояние) и 550 нм (после кри-сталлизации) [395] [c.268]

При фотоэмиссии в вакуум красная граница фотоэффекта зависит от работы выхода электрона из металла (на этом основан известный метод измерения работы выхода). По аналогии можно эыло бы думать [56], что и на границе металл—электролит пороговый потенциал зависит от природы металла точка экстраполяции — ф-прямых к значению /=0 для разных металлов будет сдвинута на разницу работ выхода (или нулевых точек). [c.71]

Здесь / — фотоэмиссионный ток А — константа, зависящая от свойств металла ф — потенциал электрода со — частота облучения ь — постоянная Планка не — заряд электрона частота Юо которой соответствует квант энергии ьсод, равный работе выхода из металла в рассматриваемую среду, называется пороговой частотой (или красной границей) фотоэффекта. Величина Шо(0) в уравнении (О соответствует работе выхода при некотором потенциале электрода, принятом за нуль отсчета. [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология