Равновесие пар жидкость твердая фаз

Разделение изотопов физико-химическими методами основано на различии значений нулевой энергии молекул О, содержащих разные изотопы элемента. Нулевая энергия входит в виде существенного слагаемого в термодинамические функции, определяющие многие физико-химические свойства веществ. Изменения в её величине влияют на летучесть, константу равновесия, скорость реакции и т. д. Различие этих свойств используют при разделении изотопов химических элементов, входящих в состав веществ, представляющих собой смесь молекул с различным изотопным замещением. Смеси веществ, используемых для разделения, носят названия рабочих систем. Эти рабочие системы двухфазны (жидкость-пар, газ-твёрдое тело, жидкость-жидкость) и многокомпонентны. Так, например, обычная вода, находящаяся в равновесии со своим паром содержит 18 молекул, различающихся изо- [c.229]

Д. насыщенного нара. Давление пара, находящегося в равновесии с жидкостью или твёрдым телом при данной температуре. [c.117]

Следует отметить, что теория даёт словие равновесия между двумя жидкостями при конечном краевом угле лишь для сплошной твёрдой поверхности. В зернистой же или пористой системе, равносильной системе капилляров, вытеснение одной жидкости другой будет происходить (благодаря кривизне менисков) во всех случаях, когда краевой угол натекания одной из жидкостей меньше 90°. Возможен случай, когда краевые углы натекания превышают 90° для обеих жидкостей, так как, хотя равновесные краевые углы не могут быть острыми в обеих жидкостях, углы натекания всегда превышают равновесные. [c.251]

Рис. 14. Равновесие твёрдая фаза — Рис. 15. Кривые Р—х для жидкость в системе метан—этнлен. системы етаи—пропан.

Краевые углы на границе двух жидкостей с твёрдым телом. С математической точки зрения, случай двух жидкостей Л и на границе с твёрдым телом Т аналогичен случаю одной жидкости, твёрдого тела и воздуха. Для случая, изображённого на рис. 36, краевой угол в жидкости А мы будем обозначать через вдв, а пополнительный к нему краевой угол в жидкости В — через O -Если попрежнему спроектировать поверхностные натяжения на плоскость твёрдой поверхности, то в отсутствие гистеревиса мы получим следующее условие равновесия [c.249]

Пренебрегая вначале вьсом частиц, рассмотрим сначала параллелепипед Т, омываемый двумя жидкостями А и В йри краевом угле жидкости А, равном Ь в (рис. 37). Равновесие периметра смачивания закисит лишь от свободных энергий поверхностей, т. е. поверхностных натяжений, так что мы имеем право прибегнуть к математическому представлению о воображаемых поверхностных натяжениях как силах, действующих вдоль поверхностей. Равновесие достигается при конечном краевом угле, так как тогда ни одно из натяжений не превышает суммы двух других. Если (ВТ усиливается, краевой угол Ь в должен уменьшаться до тех пор, пока при 0 в = О периметр смачивания ке сорвётся с твёрдого тела, которое целиком окажется в жидкости А. Таким образом, если Тяг>Та7 -]- Тав- твёрдое тело целиком уходит в Л если (ат> вт- оно уходит в В] если же ни- одно из натяжений на границе с твёрдым телом не превышает суммы другого с натяжением между двумя жидкостями, твёрдое тело сохраняет устойчивое положение на границе двух жидкостей при определённом краевом угле. [c.254]

МЫЧ гидрозаКисИык соединений железа, с коТорымН твёрдая фазй находится в равновесии. Уравнение Щукарева в трактовке Нернста для растворения твердого тела в жидкости утверждает наличие насыщенного раствора в тонком прилегающем слое, с которым тело находится в равновесии. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология