Распределение теплоотдачи вдоль поверхности

Во многих случаях локальные изменения коэффициентов теплоотдачи зависят не только от координаты вдоль поверхности х (или радиальной г), но также и от перпендикулярной ей координаты у (рис. 3), а именно в случае, когда газ не может прямо подниматься вверх в промежутке между соплами, а течет симметрично в обе стороны (параллельно щелям в направлении у) по всей ширине материала. Ясно, что этот выходящий поток влияет на все поле потока. Чем меньше отношение выходной площади потока Ра (заштрихованная площадь па рис. 3) к площади выходного поперечного сечения сопла В1 (для щелевых сопл), тем больше выходная скорость потока и менее однородно распределение коэффициентов теплоотдачи по ширине поверхности. Это влияние условий на выходе потока в деталях рассматривается в [16]. [c.269]

Основной вывод, который можно сделать, изучая ход кривых на рис. 62. заключается в существенности влияния характера изменения температуры вдоль поверхности на развитие температурного слоя. Так, например, видно, что при возрастании показателя степени в заданном распределении температуры по поверхности тела от отрицательных значений к положительным местная теплоотдача при данной величине р резко возрастает. Резкость этого возрастания ослабевает при переходе от положительных р к отрицательным, т. е. от конфузорных участков пограничного слоя к диффузор-ным. Каково бы ни было р, всегда существует такое отрицательное значение 7, при котором местная теплоотдача на всей поверхности будет равна нулю. При малых отрицательных р, вплоть до предельного случая полностью отрывного обтекания, это значение т близко к Т = - /2- [c.291]

Выше уже отмечалось, что монолитное оребрение в динамических теплообменниках не позволяет полностью реализовать эффект разрушения пограничного слоя на поверхности ребер со стороны газообразного теплоносителя. Этот недостаток можно устранить за счет применения пустотелого оребрения (рис. 68) вдоль оси ротора с относительно узкими каналами в ребре. Распределение теплоносителя по относительно узким каналам, находящимся в потоке хладоносителя, при протнвоточном движении и одновременном срыве с поверхности ребер воздушного пограничного слоя дает возможность еще больше интенсифицировать теплоотдачу, сохранив при этом [c.149]

Пример 1.3. Параллелепипед с источниками теплоты. Размеры параллелепипеда 2и=12-10- , 2/у=Ю-102, 2/г=20-10-2 м, теплопроводности материала вдоль осей >1,.х=Яг,=0,5, Хг=0,1 Вт/(м-К), коэффициенты теплоотдачи со средой а =10, ау=кг=5 Вт/(м2-К), температура среды с=20°С. В параллелепипеде распределен источник энергии, полная мощность которого равна Ф=20 Вт. Определить температуру поверхности и центра параллелепипеда для двух случаев 1) источник энергии равномерно распределен в теле 2) источник сосредоточен в одной половине параллелепипеда. [c.40]

Видны теккже вихри, формирукшшеся в пристенной области течения. Более четко они просматриваются на кадае, снятом при разогреве только пристенного течения Гв,).Их вращение противоположно вихрям свободного слоя смешения. Путем сопоставления распределений коэффициента теплоотдачи вдоль поверхности цилиндра (рис. 5) со снимками картины течения в одном и том же режиме течения бьшо замечено, что участок увеличения теплоотдачи вдоль х/Ъ соответствует области появления и развития пристенных тороидальных вихрей. Максимум теплоотдачи совпадает с местом разрушения пристенных вихрей. [c.57]

Рис. 2.11. Распределение интенсивности теплоотдачи вдоль обращенной вверх поверхности наклонного калориметра размером 480X 20 мм, состоящего пз пяти секций по высоте

Рассмотрим сначала случай, когда температура поверхности — заданная функция X. При таком типе граничных условий для потока жидкости совершенно безразлично наличие излучения, так как она не поглощает и теплообмен излучением не меняет температуры поверхности пластины Т х). Таким образом, в условиях заданной температуры поверхности стенки взаимодействия между двумя видами теплообмена не происходит. Локальные значения конвективных коэффициентов теплоотдачи (или конвективного числа Нуссельта) могут быть определены, как и теплоотдача, излучением [30, 31]. Положение совершенно меняется для задачи, в которой задан тепловой поток через единицу поверхности пластины как функция х. При этом также существуют стандартные методы для определения конвективного числа Нуссельта в соответствии с заданным qw x). Однако в присутствии излучения распределение теплового потока вдоль поверхности пластины, омываемой потоком жидкости, может заметно отличаться от заданного. Это происходит потому, что часть теплового потока уходит с поверхности пластины в виде излучения. Количество же этой энергии будет меняться в зависимости от координаты х. Таким обра- [c.29]