Ионизация многоквантовая

Многоквантовая диссоциация и ионизация [c.73]

Многоквантовая ионизация (МКИ) легко достигается с использованием лазерного УФ-излучения. Процесс называется резонансно-усиленной многоквантовой ионизацией, если в него вовлечены резонансные промежуточные состояния. Для однофотонной фотоионизации больщинства частиц требуется использование длин волн излучения короче, чем пропускаемые материалами оптических волн, как указывалось в конце разд. 3.2. Использование двух- и многоквантового возбуждения позволяет осуществлять ионизацию для резко возрастающего набора частиц. Поскольку надежно детектируются очень низкие концентрации образовавшихся ионов, МКИ играет важную роль в спектроскопических исследованиях. Кроме того, велико значение МКИ и в масс-спектрометрии. Экспериментальные методики, объединяющие фотоионизацию и масс-спект-рометрию с селективным возбуждением, давно ценились за специфичность, с которой отдельные частицы или конкретные квантовые состояния могут быть ионизованы. Использование лазерной МКИ, обеспечивающей более высокую эффективность ионизации и относительную простоту оборудования, существенно расширяет область применения этого метода. [c.76]

Методы фотоионизации довольно слабо использовались для идентификации промежуточных продуктов, однако с появлением лазеров в ионизационных измерениях их диапазон существенно расширился. Основная идея заключается в том, что пучком фотонов с одинаковой энергией можно ионизовать промежуточный продукт реакции (например, СНз), не вызывая ионизации и фрагментации вещества-предшественника (например, СН4), или ионизовать молекулы вещества в высоком возбужденном состоянии, не затрагивая молекулы в более низких состояниях. При этом достигается высокая чувствительность, так как ионы образуются лишь тогда, когда есть промежуточный продукт, для идентификации ионов по массе можно использовать масс-спектрометры. Многоквантовая ионизация и резонансно-усиленная многоквантовая ионизация (см. разд. 3.9) обеспечивают ионизацию различных веществ без использования источников вакуумного УФ-излучения. Под действием лазерного излучения высокой интенсивности можно получить очень высокие квантовые выходы ионизации. [c.198]

Температуры 9п, характеризующие функцию распределения, представлены на рис. 3.2 для Те = 5эВ и различных значений параметра 01. Поскольку заселенность основного состояния падает до некоторого равновесного значения, то х является отрицательной величиной, а температура 01 между основным и первым возбужденным уровнями растет до электронной. Согласно полученным распределениям вначале, когда 01 сильно отличается от температуры электронов ионизация идет довольно интенсивно и на этой стадии существенной оказывается роль многоквантовых переходов. Поэтому кривая 1 на рис. 3.2, где учтены лишь одноквантовые переходы, имеет недостаточный загиб к температуре электронов. Начиная с момента времени, когда отличие [c.121]

При малых температурах электронов, когда расстояние между соседними уровнями больше или порядка Те, основную роль играют одноквантовые переходь . В задачах ионизации с относительно большими температурами электронов может возникнуть необходимость учета многоквантовости процесса. В принципе, в рамках данного подхода можно учитывать все возможные переходы. Как было показано в первой главе, для этого необходимо построить обратную релаксационную матрицу. Для большого числа рассматриваемых уровней построение такой матрицы требует проведение простых, но громоздких вычислений. Учет многоквантовых переходов можно также выполнить с помощью метода итераций. С этой целью запишем систему уравнений (3.1) в виде [c.122]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология