Ядерная пионная физика резонанс

Настоящая глава посвящена описанию и интерпретации той обширной информации о пион-ядерных системах, которая стала доступной при использовании пучков пионов [ 1, 2]. Физика пион-ядерных взаимодействий естественным образом подразделяется на три различные области в соответствии с величиной кинетической энергии налетающего пиона область низких энергий О < 7 80 МэВ область А-резонанса 80 МэВ < 5 400 МэВ и область высоких энергий Тя 400 МэВ. Особенно интересны низкоэнергетическая и А-резонансная области, так как они дают информацию, имеющую отношение к широкому кругу ядерных явлений. Перейдем сейчас к описанию основных отличительных особенностей физики этих двух областей. [c.234]

До сих пор мы изучали некоторые отдельные аспекты ядерных спвн-изоспиновых возбуждений, таких как гамов-теллеровский резонанс и образование Д-изобары. Объединенное описание, связывающее две эти разные кинематические области, дается в общем случае спин-изоспиновой функцией отклика [5]. Мы уже знакомы с этим понятием из обсуждения пионной физики в бесконечной ядерной материи по разделам 5.7 и следующим за ним. Сейчас эта схема будет применена к случаю конечных ядер. [c.412]

При больших энергиях появляется целый набор яН-резонан-сов в различных каналах. Свойства твердо установленных резонансов, расположенных ниже 1,6 ГэВ, сведены в табл. 2.1. В пионной ядерной физике важно принимать во внимание Д(1232) [c.32]

По мере продвижения к более высоким энергиям единственной наиболее заметной чертой становится влияние резонанса Д(1232) не только в исходном пион-нуклонном взаимодействии, но также и в пион-ядерной многотельной проблеме. Важным наблюдением, а в действительности — одним из ключевых результатов пионной ядерной физики промежуточных энергий, является то, что изобара выживает как отдельная разновидность барионов в сильно взаимодействующем ядерном окружении она может рассматриваться как квазичастица, точно так же, как и нуклон. Она играет важную роль не только в упругом рассеянии пионов на ядрах, но и как входное состояние для неупругих и абсорбтивных процессов. Фактически, настоящая глава дает реальную экспериментальную поддержку обоснованности того многочастичного подхода в пионной ядерной физике, который был развит в гл. 5. [c.291]

Гигантский гамов-теллеровский резонанс. Спектры нейтронов под нулевым углом из реакций (р, п) на тяжелых ядрах, показанные на рис. 10.5, обнаруживают заметную резонансную структуру. Эта систематическая особенность отвечает возбуждению высококоллективной спин-изоспиновой моды, называемой "гигантским" гамов-теллеровским (ГТ) резонансом [3]. Его свойства тесно связаны с ядерными спин-изоспиновыми корреляциями его положение и сила налагают жесткие ограничения на эффективное спин-изоспиновое взаимодействие в ядрах. Сейчас мы остановимся именно на этом особом аспекте и его следствиях для пионной ядерной физики. [c.404]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология