Области высокой плотности в жидкости

Вместе с тем нельзя слишком буквально понимать квази-кристалличность структуры жидкости. Вдали от температуры плавления ближний порядок и характер движения частиц в жидкостях и кристаллах различается очень сильно. Для несферических молекул ближний порядок в кристалле и жидкости бывает близким только для сравнительно узкой области температур (вблизи Гдл). При более высоких температурах свободное вращение молекул в жидкости приводит к возникновению высокосимметричных ячеек, которые не имеют себе аналогов среди кристаллических структур. Возможность выделять в жидкости примерно одинаковые по своим свойствам ячейки — это в первую очередь следствие высокой плотности жидкости, когда движение каждой молекулы ограничено присутствием близко расположенных соседних частиц. При достаточно высокой температуре среднее по времени силовое поле является сферически симметричным. [c.132]

Но поскольку высокое значение с обусловливает резкий изгиб, тот же фактор, который позволяет найти надежное значение емкости монослоя, приводит также к различию характеристических значений Ат- Азот является особым и, возможно, единственным адсорбатом для большинства исследованных к настоящему времени твердых тел он дает изотерму с значением с, достаточным для того, чтобы образовать резкий изгиб, но недостаточным для того, чтобы вызвать сильную локализацию. Поэтому именно в случае азота можно для большинства изученных к настоящему времени твердых тел использовать значение Ат, рассчитанное по плотности жидкости, т. е. Лт=16,2 А или округленно 16 А2 (см. разд. 2.9). Если при адсорбции других паров значение с не очень мало, можно указать некоторую область значений Ат- [c.136]

Такое дырочное строение жидкости справедливо, очевидно, лишь в области не слишком высоких температур и давлений. Вблизи критической температуры средняя плотность жидкости становится настолько малой, что понятие дырок вообще утрачивает свой смысл, подобно тому, как теряется представление о свободном объеме в случае газообразного состояния вещества. В последнем случае дырки сливаются в единое свободное пространство, в которое как бы вкраплены отдельные молекулы. Кроме того, в этом состоянии силы сцепления между частицами становятся столь небольшими, что не могут обеспечить не только правильного, но и вообще сколько-нибудь компактного расположения частиц. [c.32]

Квазиэргодические проблемы играют заметную роль, особенно при малом числе частиц и высокой плотности. Так, были обнаружены гнезда в определенных областях конфигурационного пространства, четко отделенные от других областей. Усреднения в каждой из этих областей приводят к результатам, сильно отличающимся от истинных. Кристаллографическая идентификация этих областей приводит, однако, к выводу, что данные такого расчета имеют самостоятельную ценность, так как иногда относятся к интересным физическим областям — метастабильным состояниям перегретого кристалла, переохлажденной жидкости [c.17]

Изучение сжатия газов находится за рамками этой лекции при давлении 1 ООО кг/см или больше плотность газов имеет тот же порядок, что и их плотность в жидкой фазе, поэтому здесь уже нет существенной разницы между газом и жидкостью. Если вычертить зависимость объема любой обычной жидкости от давления при постоянной температуре, то получим кривую, которая в области низких давлений будет иметь высокую степень кривизны и крутую касательную, — что означает высокую сжимаемость при переходе в область высоких давлений кривизна резко уменьшается, а кривая становится более пологой. На рис. 5 изображена зависимость объема от давления для обычной [c.132]

Поглощение растворенного кислорода жидкой бактериальной культурой зависит от плотности клеток и скорости их роста. Потребность в растворенном кислороде определяется его использованием клетками и удовлетворяется за счет постоянной диффузии кислорода из газовой фазы в жидкую. Область поверхностного контакта между газом и жидкостью часто регулирует поглощение кислорода или объемную скорость его переноса. Если эта область велика, то скорость переноса больших объемов кислорода также значительна, что позволяет культуре с высокой плотностью быстро расти без лимитирования по Ог. Область поверхностного контакта увеличивается при снижении отношения объема жидкости [c.384]

Т. е. верхний раствор будет просто плавать па поверхности нижнего. Предположим теперь, что появляются небольшие изменения температуры в растворе (а они бывают всегда). Поскольку с повышением температуры плотность большинства растворов уменьшается, эти колебания температуры будут приводить к локальным инверсиям плотности (т. е. области с большей плотностью будут располагаться над областями с меньшей плотностью), что будет в свою очередь вызывать локальные перемеш ения жидкости, называемые конвекцией. Этот эффект обычно невелик и не оказывает существенного влияния на положение начальной границы, поскольку разность плотностей на границе обычно достаточно велика для того, чтобы перемешивания через границу не происходило (до тех пор, пока разность температур не становится больше 10—20°). Однако при седиментации изучаемые молекулы будут двигаться через более плотный нижний слой, где такая конвекция способна разрушить любую существующую зону. Введение крутого градиента плотности дает гарантию, что различия в плотности, способные вызвать потоки внутри градиента, могут быть результатом только очень больших изменений температуры. Второй важной функцией градиента плотности является предотвращение перемешивания в результате механических воздействий любое возмущение будет нейтрализоваться стремлением системы вернуться к положению, при котором область с низкой плотностью расположена над областью с высокой плотностью. Кроме того, градиент позволяет решить еще одну проблему. Рассмотрим систему без градиента и без возможных температурных колебаний и механических воздействий, в которой седиментирующие молекулы уже проникли в нижний слой и образовали зону. В этой зоне наличие молекул увеличивает плотность раствора благодаря их собственному вкладу в плотность (обычно этот эффект очень мал, однако при использовании высоких концентраций он может быть значительным). Таким образом, плотность зоны больше плотности раствора сразу под ней, что приводит к появлению конвективных токов в зоне по направлению к дну ячейки. Если вместо этого седиментацию проводить в предварительно полученном градиенте концентрации, то седиментирующие молекулы будут постоянно проходить через область с большей плотностью. При этом плотность каждой области будет продолжать увеличиваться, однако при достаточно крутом градиенте вклад молекул в плотность будет недостаточным, чтобы привести к инверсии плотности, и система поэтому остается стабильной. Чаще всего для получения градиента используется сахароза, что связано с доступностью ее в чистом состоянии, низкой стоимостью и отсутствием взаимодействий с большинством химических реагентов, ферментов, а также возможностью применения оптических методов анализа. Если изучаемая макромо- [c.310]

Дульнейпгая модификация уравнения Редлиха — Кво-пга, предложенная в [16], обеспечивает даже более высокую точность для углеводородов и гидратов, а также для области плотностей жидкости, чем уравнение Редлиха — Квонга — Соува. Эта модификация имеет вид [c.152]

Экспериментальное доказательство существования структур связанного состояния воды, несущих монополярный отрицательный и положительные заряды, обуславливает необходимость выяснения физических причин их стабильности. Наличие в переходной области между кристаллическим телом и менее плотной лабильной средой жидкости высоких градиентов электрического потенциала и дисперсионные взаимодействия между льдами VI и VII может явиться физической причиной диссоциации и межмолекулярного переноса заряда. Однако стабильное существование в структурах двумерного вещества зарядов с высокой плотностью указывает на необходимость привлечения к рассмотрению дополнительных механизмов спаренного состояния зарядов при расстояниях между ними менее 10 м. [c.129]

Под массопередачей понимают переход компонента смеси из области высокой концентрации в область более низкой концентрации. Например, если открытую пробирку с небольшим количеством воды на дне поместить в пространство с относительно сухим воздухом, то пары воды будут диффундировать через слой воздуха в пробирке. Будет происходить перенос воды из области, где ее концентрация высока (у свободной поверхности жидкости), в область, где ее концентрация низка (в окружающей атмосфере). Если газовая смесь в пробирке неподвижна, массопередача происходит путем молекулярной диффузии. Если же слои газа в пробирке перемешиваются механической мешалкой или вследствие разности плотностей, то массопередача происходит главным образом путем вынужденной или естественной конвекции. Эти способы переноса массы аналогичны переносу тепла теплопроводностью и конвекцией в массопередаче нет аналога лучеиспусканию. [c.441]

Первое допущение, кроме очевидной области низких давлений, достаточно корректно для полимерных материалов большой плотности с значительной долей упорядоченной фазы и малой подвижностью структурных элементов матрицы, например, полиэтилена высокого давления. Второе и третье допущения выполняются при давлениях до 5—6 МПа для газов с малой молекулярной массой в области состояний, значительно удаленных от линии равновесия жидкость — пар (7 7 с), например, гелия, аргона, азота, кислорода, что подтверждается экспериментально (6, 8, 10, 15]. [c.99]

По имеющимся данным метод дает хорошие значения как для органических, так и для неорганических жидкостей и даже для жидких металлов. Он пригоден не только для области, лежащей между экспериментальными значениями, которые используются в (5), (6), но и для экстраполяции вплоть до области, примыкающей к критической. Не следует, однако, забывать о неточности экспериментальных значений по этой причине величины А и с не следует определять по слишком близким значениям вязкости. Если жидкость сильно ассоциирована, значения с очень высоки при низких температурах, но принимают обычные значения по мере роста температуры. Это означает, что величина с для таких жидкостей не является постоянной. Численные значения А н с в (4) приведены в табл. 4. При их использовании вязкость получается в Па-с, если плотность брать в кг/м . Табулированные значения получены на основе экспериментальных значений вязкости между 273 и 373 К. В этом диапазоне максимальная погрешность не превышает 1% для жидкостен, помеченных знаком+, она может достигать от 5 до= =20%. [c.160]

Х-2-9. Некоторое вещество существует в двух твердых модификациях а и р, а также в виде жидкости и пара. Под давлением 1 атм при низкой температуре а устойчивее, чем Р, а р при более высокой температуре переходит в жидкость а имеет плотность больше, а р меньше, чем жидкость. Метастабильного равновесия не наблюдается. Изобразите фазовую диаграмму давление — температура , указав значение каждой точки, линии и области. Включите в диаграмму каждую тройную точку, которая может наблюдаться. [c.95]

Гелий (атомный вес 4,0026) — газ, обладающий весьма низкой плотностью, малой растворимостью в воде и других жидкостях, высокой теплопроводностью и электропроводностью, весьма низкой критической температурой (—267,97" С) и температурой кипения ( кип= —268,94° С при ТаО мм рт. ст.) он также химически инертен. Эти свойства обусловили применение его в весьма важных областях техники при сварке ряда металлов, в металлургии при получении некоторых чистых металлов, в криогенной технике для получения весьма низких телшератур, для получения искусственных атмосфер при кессонных и водолазных работах, в медицине. [c.178]

Изделия из стеклоуглерода широко используются в различных областях техники. При высокой прочности (Стс = 200- -300 МПа) и малой плотности (1,45-1,55 г/см ) стеклоуглерод химически инертен к большинству агрессивных среди непроницаем для газов и жидкостей. Он хрупок и имеет скрытые дефекты, из-за которых изделия из него зачастую разрушаются без видимой причины. Отмеченные свойства стеклоуглерода определяются особенностью его структуры, которая не объясняется с позиции имеющихся модельных представлений. [c.197]

Свободная поверхностная энергия является не всей энергией, которая затрачивается при образовании новой поверхности. Если молекула жидкости переходит изнутри жидкости через поверхность в эвакуированное пространство, то должна быть затрачена работа на преодоление притягательных сил других молекул, т. е. расходуется энергия, которая в общем называется внутренней энергией испарения . Этот процесс мсжет быть осуществлен изотермически, Б виде затраты тепла. Это так называемая в термодинамике связанная энергия. Молекула, движущаяся изнутри жидкости к ее поверхности, также переносится из области высокой плотности к низкой, но процесс этот несколько более сложный, хотя легко видеть, что и он требует затраты энергии. В изотермических условиях часть энергии должна быть затрачена в виде работы (или ее [c.48]

VIII. 12 эта корреляция применена для получения приближенной корреляции вязкости жидкостей в области высоких плотностей. [c.449]

Небольшое различие плотностей жидкостей и кристаллов, их удельных теплоемкостей и коэффициентов объемного расширения, с одной стороны, указывает на существенное различие теплот плавления и парообразования, а сдругой — на то, что жидкости по характеру взаимного расположения частиц, их динамике и взаимодействию ближе к твердому, а не газовому состоянию вещества. Я. И. Френкель писал, что сближение жидкостей с реальными газами допустимо лишь в случае, когда жидкость находится при высоких температурах, близких к критической, и обладает малой плотностью. С другой стороны, бесспорным фактом является сходство их с твердыми телами при температурах, близких к температуре кристаллизации. Являясь фазой, промежуточной между твердой и газообразной, жидкость, естественно, обнаруживает непрерывную гамму переходных свойств, примыкая в области высоких температур и больших удельных объемов к газам, а в области низких температур и малых удельных объемов — к твердым телам. [c.10]

На основе этих данных можно следующим образом разграничить области применения различных конструкций контактных устройств, учитывая при этом также особые требования к технологическому процессу и его аппаратурному оформлению. В колоннах, работающих с малыми нагрузками по жидкости и высокими плотностями паров, при отсутствии особых требований к перепаду давления целесообра,з но применять струйные вихревые контактные устройства. В колоннах, работающих с умеренными нагрузками. по газу и жидкости, в основном применяют барботажные и струйно-барботажные конструкции контактных устройств. Для колонн, работающих с большими нагрузками по жидкости и малыми по газу, наилучшие показатели обеспечивает пр именение барботажных тарелок многопоточного типа или тарелок с двумя зонами контакта фаз. При условии небольшой [c.176]

Другой вид краевого условия для скорости приводит к гораздо более простым решениям задачи безразличного равновесия. Он использовался Рэлеем [57] в выполненных им исследованиях этого типа переноса, когда рассматривались так называемые нежесткие границы. В частности, предполагалось, что на слой жидкости со стороны ограничивающих областей сверху и снизу не действует никакое горизонтальное касательное напряжение, как если бы эти области были заполнены жидкостями с гораздо более низкой вязкостью, но с существенно более высокой удельной теплопроводностью. На практике такого рода граничные условия могут быть приближенно реализованы с помощью двух различных жидких металлов. При этом жидкость, находящаяся в слое, должна иметь некоторую промежуточную плотность, существенно более высокую вязкость и не смешиваться с другими жидкостями. Она должна обладать также гораздо более низкой теплопроводностью, чтобы обеспечить сохранение общих условий для температур, определяемых формулами (13.2,31). [c.209]

Таким образом, жидкое состояние вполне аналогично газовому, за исключением того, что вследствие более высокой плотности молекулы жидкости никогда не выходят из области их взаимных сфер притяжения, Дпя каждой данной молекулы жидкости существует нейтральная зона, в которой притяжения соседних молекул полностью уравновешиваются. Если молекула выходит из этой зопы, она приобретает ускорение, ибо силы, действующие на нее, возрастают. Поэтому истинная средняя скорость молекулы становится больше скорости ее при прохождении через нейтральную зону. Тем не менее, скорость постунательного движения, в котором проявляется дезагрегирующая сила, должна быть равна средней ее скорости в нейтральной зоне. Разность между этой эффективной скоростью и истинной средней скоростью гораздо больше в жидкости, нежели в газе, ибо в первой молекула пребывает в нейтральной зоне ничтожно малый процент времени, в отличие от большого процента нейтрального пути пробега, совершаемого молекулой в состоянии газа или пара. [c.21]

Для одномерного случая решение уравнения (1.86) получают с помощью теории броуновского движения в силовом поле [1Л6]. Для применения этого решения предполагают, что потенциальный барьер реакции расположен между диссоциирующими молекулами и продуктами диссоциации в точке, соответствующей некоторому удлинению разрываемой связи д . При очень низких давлениях справедливы решения, рассмотренные в разд. 1.7. С ростом давления при растяжении связи 9 С равновесная заселенность устанавливается для всех значений энергии, включая Е > Ео, эта область равновесной заселенности простирается вплоть до значения координаты д д и в конце концов распространяется дальше. Промежуточный случай, когда равновесная заселенность устанавливается при д д, отвечает обычному пределу высокого давления газофазных реакций диссоциации. Для достижения истинного предела высоких давлений требуются плотности, соответствующие плотностям жидкостей. Здесь первостепенное значение приобретут клеточные эффекты. Узкое горло реакции смещается от активированного комплекса с координатой <7+ в сторону больших значений д. В случае импульсных столкновений скорость диссоциации будет лимитиро- [c.85]

Теплопроводность и теплоемкость жидкостей исследованы значительно меньше, чем другие физические свойства, нанример плотность или вязкость, и для большинства веществ экспериментальные результаты охватывают лишь узкий диапазон параметров состояния. Это объясняется тем, что экспериментальное определение теплофизических свойств при высоких параметрах представляет одну из сложнейших задач эксиеримен-тальной физики. Трудности эти главным образом возникают при реализации существующих методик и экспериментальных установок в области высоких температур и давлений. Именно этим можно объяснить тот факт, что имеющаяся литература дает сведения о теплопроводности большинства жидкостей в основном при температуре, не превышающей нормальную температуру кипения, а по теплоемкости эти данные характеризуют поведение жидкости в условиях комнатной температуры. [c.4]

Для каждой жидкости были сняты шесть изобар мсжлу атмосферным давлением и 49 МПа. Измерения производилнсь через 8—12° С. Опытные значения получены в результате усреднения нескольких измеренных значений в одном и том же режиме. При измерениях в области высоких температур обращалось внимание на отсутствие термического разложения веществ. Показателем отсутствия разложения являлась воспроизводимость результатов повторных измерений при низких температурах после исследования в области высоких температур, а также неизменность показателя преломления и плотности жидкости до и после измерения. [c.185]

ЖИДКОСТИ — тела, находящиеся в агрегатном состоянии (жидком состоянии), промежуточном между твердым и газовым состояниями. По своей высокой плотности и малой сжимаемости, по наличию сильного межмолекулярного взаимодействия Ж., будучи конденсированными системами, близки к твердым телам и существенно отличаются от газов. Наряду с этим, изотропность, текучесть (т. е. способность легко изменять внешнюю форму под действием малых нагрузок) приближают их к газам. Вследствие текучести под действием внешних сил легко изменяется собственная форма Ж. (форма шара, соответствующая наименьшей поверхности при данном объеме). Форму шара Ж. принимают под действием молекулярных сил, проявляющихся в поверхностном натяжении. Текучесть Ж., вызывая релаксацию касательных напряжений в них, позволяет обнаруживать упругость формы Ж. только при очень малой продолжительности действия сдвигающей силы. Вследствие высокой плотностн, вязкость Ж., в отличие от газов, резко падает с повышением темп-ры (у газов она при этом возрастает). Область существования Ж. ограничена со стороны низких темп-р переходом в твердое или стеклообразное состояние. Для каждого вещества характерна критич. темп-ра, выше к-рой Ж. пе может существовать в равновесии с собственным наром (см. Критическое состояние). [c.30]

С реализацией высоких и сверхвысоких давлений начинает проявляться целый ряд новых эффектов, присущих только данной области сверхвысоких давлений, когда плотность газообразного элюента приближается к плотности жидкости и растворяющая способность жидкостноподобных газов, используемых в качестве подвижной фазы, становится сравнимой с растворяющей способностью обычных растворителей, применяемых в качестве элюентов в жидкостно-жидкостной хроматографии. [c.65]

Главное применение основного количества хлортрифторэти--леновых полимеров основано на использовании их двух наиболее важных свойств исключительно высокой химической инертности и высокой плотности. При использовании этих полимеров в качестве смазочных, гидравлических и уплотнительных жидкостей основное значение имеет стабильность, тогда как в поплавковых жироскопических приборах их применение в значительной степени определяется высокой плотностью. Иные области применения этих продуктов основаны на использовании таких свойств, как термическая стабильность, высокая диэлектрическая прочность и текучесть при низких температурах. [c.179]

ЛИШЬ весьма краткого рассмотрения. Жидкости всегда движутся из областей высокого давления в области низкого давления (кроме случаев, когда разность давлений аозникает за счет массы вышележащего столба жидкости). Большая разность давлений вызывает ускоренное движение жидкости (при данной ее плотности). Последнее положение настолько простое, что, казалось, можно было бы ожидать, что каждый инженер-печник принимает его во внимание, однако многие ошибки происходят из-за того, что этим правилом пренебрегают. [c.440]

В [30] представлены результаты численного моделирования турбулентного пограничного слоя, сформированного под действием распространяющегося плоского скачка вдоль запыленной стенки. Задача формулировалась в связанных со скачком координатах. Смесь моделировалась как единый газ различной начальной плотности, т. е. предполагалось тепловое и скоростное равновесие фаз. Кроме того, предполагалось, что как чистый газ, так и смесь его с частицами описываются одним значением показателя адиабаты, равным 1.4. Концентрация сдвигового слоя на стенке в начальный момент времени аппроксимировалась функцией tanh(x). На границе накладывались дополнительно синусоидальные возмущения. Решение соответствующей краевой задачи для уравнений нестационарной газовой динамики, к которой свелась задача определения поля течения, было проведено методом Годунова высокого порядка точности. Численные расчеты по определению положения сдвигового слоя показали, что он свернут во вращающиеся структуры, которые подхватывают материал из слоя. Пограничный СЛ.ОЙ растет линейно с расстоянием за скачком в результате крупномасштабного слияния этих вихрей. Результаты сравниваются с экспериментальными данными [31]. Влияние пыли на поток газа заключалось в изменении скорости потока, особенно в пристенной области, где высока плотность пыли. При этом неравновесные эффекты, вязкость жидкости и пространственная картина течения слабо влияют на параметры потока. [c.198]

Описанные до сих пор методы были в основном препаративными, причем градиент плотности устанавливали заранее. Как уже упоминалось, градиент плотности может быть получен с помощью самого поля центрифуги. Это имеет место при центрифугировании смеси двух или более жидкостей, отличающихся по плотности, молекулярному весу или по обоим показателям. При растворении макромолекулярного компонента в этой смеси растворителей он будет собираться в области, где плотность близка к плотности полимера в растворе. Мезельсон, Шталь и Виноград [8] первыми применили этот принцип к системе дезоксирибонуклеиновая кислота (ДИК)— водный раствор хлористого цезия. Они получили основные соотрюшения для распределения концентрации полимера в предположении об идеалыюсти раствора и показали, что для единичного полимерного ко.мпопента имеет место гауссово распределение концентрации (ср. нижеследующие разделы). Это предсказание теории было подтверждено опытами с ДНК, полученной из бактериофага Т4, что указывало на высокую степень монодисперсности этого полимера. Для других образцов ДНК были обнаружены несимметричные полосы вследствие композиционной неоднородности препаратов (см. раздел Ж)- [c.419]

Диэтиламин, (С2Н5)2ЫН. Плотность жидкости в области комнатных температур определялась неоднократно [190, 206, 245, 312, 318]. Применялись стеклянные пикнометры и дилатометры, позволявшие обеспечить высокую точность. Начиная с первых рассмотренных исследований, особое внимание обращалось на очистку вещества от примесей. Тем не менее максимальное расхождение данных достигает 0,7%. [c.33]

Очень часто парциальные мольные объемы сравнительно неполярных веществ в водном растворе значительно меньше, чем объемы чистых веществ широко известным примером служит уменьшение объема нри смешивании спирта с водой. Это можно объяснить рыхлостью структуры жидкой воды, из-за чего слабо взаимодействующие молекулы могут легко проникать в пустоты при сравнительно малом увеличении общего объема. Сильные, зависящие от геометрии системы дипольные взаимодействия между молекулами воды приводят к тому, что свободная энергия менее плотной жидкости ниже, чем у состояния, отвечающего максимальной плотности воды, где могла бы достигаться максимальная стабилизация за счет дипольных взаимодействий мольный объем воды 18,1 мл/моль в полтора раза больше мольного объема 12,5 мл/моль, вычисленного в предположении плотнейшей упаковки молекул воды [84]. Большой мольный объем воды при полном использовании всех возможных водородных связей несомненно проявляется в низкой плотности льда и позволяет приемлемо объяснить, что вода обладает максимальной плотностью при температуре на несколько градусов выше температуры плавления. Увеличение объема при понижении температуры от температуры максимальной плотности до температуры плавления связано с увеличением числа водородных связей и структурированием воды при приближении к состоянию с максимальным числом водородных связей. Не будем вникать в дискуссию по поводу того, можно ли точно описать жидкую воду как двухструктурную систему, состоящую из областей структурированной воды с низкой плотностью и областей с высокой плотностью, где лголекулы воды неупорядочены. Отметим лишь, что детали этой дискуссии не влияют на пригодность качественной концепции, заключающейся в том, что возрастание структурированности или числа линейных водородных связей связано с увеличением количества воды, имеющей низкую плотность. Этот процесс происходит в больп1ей степени в присутствии неполярных групп. [c.327]

Измерение поверхностного натяжения жидкостей имеет огромное значение как с теоретической, так и с практической точки зрения. Метод отрыва кольца получил еще большее распространение после опубликования подробных таблиц поправок для жидкостей, обладающих высокой плотностью и очень низким поверхностным натяжением [10]. Усовершенствования метода максимального давления образования пузырька [И] привели к тому, что он стал наиболее простым и распространенным способом измерения поверхностного натяжения, позволяя быстро получать точные результаты как в обычных контрольных определениях, так и в исследовательской работе. Вследствие усовершенствования метода взвешивания капель [12] и метода висячей капли [13] область их применения также сильно расширилась. Последний метод очень широко применяется для измерения поверхностного натяжения веществ с высокой температурой плавления при повышенных температурах [14]. Описан Видоизмененный метод капиллярного поднятия, заключающийся в измерении внешнего давления, прилагаемого с открытой стороны капилляра, которое требуется для того, чтобы вызвать уплощение в нем мениска [15]. Этот способ успешно применяется для определения поверхностного натяжения переохлажденных жидкостей. Для одновременного измерения поверхностного натяжения и краевого угла предложен конический капилляр [16]. Эверар и Хёрли [17] описали метод определения поверхностного натяжения вязких жидкостей, в основу которого положены измерения размеров пузырька воздуха, образованного в жидкости, находящейся в горизонтальной трубке определенного сечения. Эти исследователи вывели эмпирическое соотношение, связывающее размеры пузырька и плотность жидкости, позволяющее оценивать поверхностное натяжение в интервале значений от 17 до 72 дин1см, со средней ошибкой менее 3%. [c.282]

В течение многих лет обогащение угля успешно практиковалось в США методом погружения-всплывания, предложенным Чансом, Реолевером и другими. Обогащение руд этим методом в про-мышлеиноА масштабе не применялось в Америке до самых последних лет. В настоящее время в этой области можно отметить два выдающихся изобретения, а именно процесс с использованием жидкостей высокой плотности, как, например, хлористые углеводороды, и применение суспензий высокой плотности из тоико измельченного твердого тела в воде или другой жидкости. [c.237]

К приведенному перечню можно добавить следующее изобретатель калориметра для реакций горения, сравнительного фотометра с международным стандартом свечи, кухонной плиты, двойного кипятильника, печи для обжига кирпичей, портативной печи и армейской полевой кухни, капельной кофеварки, применяемой до сих пор паровой отопительной системы, каминной вьюшки, усовершенствованной масляной настольной лампы высокой яркости, навигационной сигнальной системы, использовавшейся в Великобритании, и улучшенного баллистического маятника для измерения взрывной силы пороха человек, открыпший конвекционные токи в газах и жидкостях и установивший, что вода имеет максимальную плотность при 4°С и что черные тела лучше поглощают и испускают излучение, чем полированные предметы один из первых исследователей прочности нитей на разрыв и теплозащитных свойств одежды основатель одного из первых закрытых учебных заведений и учредитель первых международных медали и премии за научные достижения, присуждаемых до сих пор, а также первый кандидат на пост руководителя Вест-Пойнта (отклоненный по политическим мотивам). Но и это еще не все. Томпсон был гением практики и изобретателем из той же когорты, что и Томас Эдисон. В конце ХУП1 в. он произвел в Европе такую же революцию в технологии приготовления пищи, какую 100 лет спустя проделал Эдисон в области практического использования электричества. Томпсон был, несомненно, более плодовитым изобретателем, чем Франклин, а возможно, и лучшим ученым. Почему же тогда он известен всего лишь узкому кругу исследователей истории науки и специалистам в области термодинамики [c.44]