Изотопы с более высокими энергиями

В этом разделе мы будем рассматривать лишь такие атомы, ядра которых имеют спиновое квантовое число /г- К ним относятся изотопы Н, и более подробно будет обсужден протонный магнитный резонанс (ПМР). Вектор магнитного момента вращающегося ядра со спином /г может ориентироваться во внешнем магнитном поле двумя способами параллельно или антипараллельно по отношению к вектору индукции магнитного поля. Первая ориентация отвечает состоянию с более низкой энергией, а вторая —состоянию с более высокой энергией. [c.357]

В работах по определению распространенностей изотопов результаты оказывались лучшими при калибровке смесями с известным изотопным составом. Сообщалось также, что усиление умножителя является функцией формы молекулы и будет, например, различным для изобарических ионов (СНг) и N". Это объясняется тем, что многоатомные ионы будут распадаться при столкновении с мишенью и действовать как группа частиц, участвующих в заряде. Такой эффект становится значительным только при более высоких энергиях, когда зависимость энергии от усиления становится нелинейной и в этом случае усиление будет большим для сложных ионов. [c.219]

Оптимальная энергия а-частиц для производства At составляет 28 МэВ. При более высоких энергиях получается Ро по реакции (а,3п). Изотоп °Ро — самый радиотоксичный из известных радионуклидов, поэтому необходимо избегать его примесей даже в малых количествах. Выход из толстой мишени при энергии а-частиц 28 МэВ составляет порядка 40 МБк/мкА-ч [30, 45], а примесь А1 не превышает 0,02% по отношению к At. По другим данным примесь А1 не превышает 10 % при энергии а-частиц 27,5 МэВ [37]. Поскольку 0,02% примесей [c.376]

Вязкость воды изменяется при замещении атомов в ее молекуле соответствующими изотопами. Величина этого изменения зависит от молекулярного веса, мольного объема и теплоты испарения молекул с замещенными атомами, а также от энергии активации вязкого течения. Отношение вязкостей для изотопов Нг О и Нг О соответствует отношению молекулярных весов, однако изотопический эффект для 0г 0 оказался гораздо большим, что может быть связано с более высокой энергией активации вязкого течения тяжелой воды [28в]. [c.126]

Началом масс-спектрометрии как научного направления и как инструментального метода изучения органических веществ являются работы В. Вина (1898), который установил, что положительно заряженные частицы, перемещающиеся в электрическом и магнитном полях, отклоняются от прямолинейного направления, причем величина отклонения зависит от массы и заряда частицы. Этот принцип разделения ионов использовал Дж. Томсон (1912) для доказательства существования двух изотопов неона. Метод масс-спектрометрии основан на ионизации молекул, разделении ионов в газовой фазе, которое происходит в зависимости от соотношения их массы и заряда, и регистрации разделенных ионов. По физическому принципу метод масс-спектрометрии отличается от оптических методов спектрометрии (ИК-, УФ-, КР-) и ЯМР. При изучении вещества этими методами их молекулы сохраняются. Поглощая энергию электромагнитного излучения того или иного рода, молекулы переходят на более высокий энергетический уровень, в колеба-тельно-возбужденное, электронно-возбужденное или спиновое [c.3]

Радиоактивные изотопы и ускорители, используемые в качестве источников излучений, взаимно дополняют друг друга.Радиоактивные источники дешевле, их целесообразнее применять, когда необходимо использовать не очень высокие интенсивности радиации или облучать данную систему длительное время. Ускорители дают излучения более высоких энергий и с большей интенсивностью. Кроме того, в них можно ускорять частицы, которые не излучаются радиоактивными изотопами. [c.38]

Эффекты гашения особенно сильно проявляются при работе со слабыми р-излучателями, такими, как и Как известно, именно эти изотопы чаще всего применяются в биоорганической химии и биохимии. Для изотопов, имеющих более высокую энергию излучения, например С1 и проблема гашения практически не возникает, и их детектирование методом жидкостного сцинтилляционного счета осуществляется достаточно легко. [c.25]

Для измерения С и других изотопов с более высокой энергией излучения можно применять все три перечисленных метода, и выбор одного из них определяется соображениями, изложенными выше. БХ при работе с двойными метками применяют редко, и в этом случае предпочтительнее пользоваться методом жидкостного сцинтилляционного счета или авторадиографией с выборочной маскировкой. [c.48]

Этого можно избежать, покрыв слой адсорбента защитной полиэтиленовой или самоклеющейся пленкой-. Однако при этом появляется дополнительное препятствие на пути излучения, и такой способ неприменим при работе с Н. При работе с изотопами, имеющими более высокую энергию излучения, например и такой прием очень удобен. [c.111]

Изотопы с более высокими энергиями [c.178]

Функции возбуждения. Знание функции возбуждения для реакции образования исследуемого изотопа может оказаться полезным при выяснении типа этой реакции по аналогии со сходными функциями возбуждения известных реакций. При более высоких энергиях бомбардирующих частиц этот метод становится особенно важным продолжением метода перекрестных бомбардировок. Так, например, знание функций возбуждения оказалось чрезвычайно полезным при расшифровке исключительно сложного спектра конверсионных электронов изотопов ртути, образующихся из золота при облучении протонами высоких энергий. Было установлено, что различные электронные. пинии с характеристическими энергиями и периодами полураспада образуют три группы. Эти группы достигают максимальной интенсивности при энергии протонов соответственно 54,63 и 72 Мэв, причем соответствующие пороговые значения равны 35,45 и 55 Мэв. На этом основании можно считать, что к образованию радиоактивных продуктов ведут следующие три реакции (р, Ъп), (р, бге) и (р, Тп), а массовые числа этих продуктов (включая не только изотопы ртути, но и дочерние золото и платину) равны 193, 192 и 191. [c.440]

Излучения радиоактивного изотопа исследуются с помощью -спектрометра. -Спектр распадается на две компоненты с максимальными энергиями 0,61 0,01 Мэв и 1,438 0,007 Мэв. Интенсивность компоненты с более высокой энергией примерно вчетверо выше, чем интенсивность бол( е мягкой компоненты. у-Лучи, направленные на тонкий серебряный радиатор, расположенный в спектрометре в положении исследуемого образца, вызывают появление фотоэлектронов пяти следующих энергий [c.446]

Ядерный синтез представляется очень привлекательным источником энергии, поскольку легкие изотопы более распространены, а продукты ядерного синтеза, как правило, не радиоактивны. Поэтому такой процесс не должен приводить к столь сильному загрязнению окружающей среды, как ядерное деление. Однако его трудность заключается в том, что для преодоления отталкивания между ядрами необходима очень высокая энергия. Такая энергия достижима при сверхвысоких температурах. В связи с этим реакции ядерного синтеза получили название термоядерных реакций. Минимальная температура, необходимая для осуществления какого-либо ядерного синтеза, определяется условиями слияния ядер Н и Н в реакции [c.273]

На рис. У.З, а в качестве примера представлена схема широко используемого в мессбауэровской спектроскопии распада радиоактивного материнского изотопа Со с образованием при захвате электронов возбужденных состояний изотопа Р и переходом ядер в основное состояние Fe. Изотоп Со доступен (получают в циклотроне) и удовлетворяет как материнский изотоп четвертому условию. Из верхнего возбужденного состояния Ре меньшая часть ядер (9%) непосредственно переходит в основное состояние с испусканием у-квантов высокой энергии, а большая часть (91%) — в более низкое возбужденное состояние (мессбауэровский уровень), удовлетворяющее третьему условию, из этого состояния и осуществляется мессбауэровский переход. Изотоп Ре в основном состоянии удовлетворяет последнему условию, и хотя его природное содержание всего около 2%, этого достаточно. Именно такое ядро и является партнером мессбауэровского возбужденного ядра, т. е. поглощает испущенный им у-квант, переходя при акте ЯГР в возбужденное состояние. [c.116]

Атомы брома в анализируемой пробе возбуждают излучением рентгеновской трубки с различными антикатодами (Мо [361], W [498[ или Rh [776]) пли же портативными источниками радиоактивных изотопов d [390, 578, 698], [868], Fe [822] и Am [868] с активностью 1—20 мкюри. Чаще всего применяют из-за его невысокой стоимости, относительно большого периода полураспада (453 дпя) и значительной величины сечения захвата фотовозбуждения. Однако некоторые авторы [868] отдают предпочтение изотопу несмотря на его меньший период полураспада (60,2 дня), имея в виду хорошее разрешение возбуждающего (линия дочернего Те с энергией 27,3 кэв) и испускаемого (Вг Калинин 12 кэв) излучения, а также более высокую точность и экспрессность анализа. При прочих равных условиях наибольшая интенсивность возбуждения обеспечивается применением кольцеобразных источников излучения, один пз которых описан в работе [390]. [c.152]

Можно ожидать, что двухатомные молекулы, содержащие легкие изотопы, будут менее стабильны вследствие более высокого уровня нулевой энергии. Это находит отражение в том, что отношение распространенности молекулярных ионов к осколочным больше для молекул, содержащих тяжелые изотопы. Для трития это отношение почти вдвое больше, чем для дейтерия и почти в четыре раза больше, чем для водорода. [c.472]

Изотоп Р можво получить гораздо проще облучением обычного фосфора (или любого его соединения) нейтронами, а также облучением серы нейтронами достаточно высокой энергии. В последнем случае возникает возможность выделить радиоактивный фосфор химически и получить его в более высокой концентрации.— Прим. ред. [c.545]

Универсальность. Лазерные методы за редким исключением могут быть использованы с достаточно высокой эффективностью для разделения изотопов любых элементов — лёгких, средних и тяжёлых — в отличие от традиционных методов, эффективность которых зависит от массы обогащаемого изотопа. Более того, лазерные методы применимы для разделения изомерных ядер одного изотопа, отличающихся только энергией возбуждения (или формой) ядра [24]. [c.362]

Получение потоков заряженных частиц осуществляется в различного типа ускорителях. При этом с помощью ускорителей могут быть осуществлены самые разнообразные ядерные реакции и получены радиоактивные изотопы большинства химических элементов. Все реакции с заряженными частицами являются пороговыми. Сечение реакций является функцией энергии частиц. В циклотроне в качестве бомбардирующих частиц используют а-частицы, протоны, дейтроны, в специальных циклотронах — ионы более тяжелых элементов с, Ю, и др. В зависимости от рода бомбардирующих частиц и их энергии могут протекать реакции а, п а,р-, р,щ р,а с1,п й,р й,а С,Хп и т. п. В результате действия дейтронов на литиевую или бериллиевую мишень в циклотроне получают потоки быстрых нейтронов, которые вызывают реакции п, р п, а и п, 2п. В бетатроне в результате торможения потока быстрых электронов образуется поток фотонов высокой энергии, под действием которых может протекать реакция у, [c.241]

Для производства соответствующего изотопа на циклотроне выбирается такая ядерная реакция, которая дает наибольший выход. При этом в большинстве случаев в качестве бомбардирующих частиц употребляются дейтоны и протоны. Частое использование дейтонов обусловлено в значительной мере тем обстоятельством, что в этом случае уже при относительно низких энергиях идут с ощутимыми выходами реакции й,п). Например, выход Со при бомбардировке толстой железной мишени дейтонами с энергией 14 Мэв составляет 2,4 10 атома на дейтон или 1,5 мкюри мка-ч дейтонного тока (1 дейтон в секунду соответствует току 1,59-10" а). На не слишком тяжелых ядрах с дейтонами более высокой энергии (> 10—15 Мэв) происходят реакции (с1,2п), й,2р) и (с ,а), заканчивающиеся выбрасыванием двух нейтронов, протонов или а-частицы [c.716]

Простота и эффективность метода облучения на внутрепней мишени могут открыть новые возможности для использовапия бетатронов, применяемых в практике. Поскольку использование внутрепией мишени для наружного облучения незатруднительно (за исключением необходимости в отклоняющем устройстве) (см. раздел 2), то на медицинских и промышленных бетатронах может быть установлена подобная мишень. Радиоизотопы находят все более широкое примепение, особенно в медицине, и исиользование корот-коживущих изотопов становится все более обычным. Эти изотоны удобны не только из-за своей относительной безопасности, но и потому, что они имеют короткий период полураспада и дают обычно более высокую энергию излучений. [c.23]

Исследование Рандерата показало, что при работе с применение флюорографии действительно очень эффективно и что плотность потемнения фотоматериалов возрастает с понижением температуры, при которой проводится экспозиция. Кроме того, было показано, что для изотопов с более высокими энергиями излучения применение флюорографии не дает никакого преимущества. [c.86]

До сих пор в основном рассматривалась регистрация слабых р-излучателей в колоночных элюатах. При необходимости детектировать изотопы с более высокой энергией излучения, например система регистрации значительно упрощается. Так, например, Джордан [25] в качестве проточной кюветы для использовал блок фторопласта, в котором была сделана спиральная канавка, закрытая тонкой майларовой пленкой. Активность регистрировалась счетчиком Гейгера — Мюллера, соединенным с измерителем скорости счета и самописцем. Объем кюветы (1 мл) сравнительно велик, что не позволяет применять детектор в высокоэффективной хроматографии. На рис. 6.19 приведена кривая вымывания активности из описанной кюветы. [c.178]

Наиболее существенным достижением за последние годы несомненно явилось интенсивное развитие у-спектрометрии для анализа смесей у-излучающих радиоизотопов с использованием детекторов NaI(Tl) или Се(ЬО в сочетании с многоканальными амплитудными анализаторами. Интерпретация, в частности количественная, у-спек-тра смеси радиоизотопов может быть очень сложной и трудоемкой. Каждый у-излучатель характеризуется фотопиком определенной энергии и непрерывным комптоновским спектром более низкой энергии. Сигналы у-излучателей с более низкой энергией могут накладываться на непрерывный комптоновский спектр у-излучателей с более высокой энергией. Кроме того, могут иметься пики, связанные с аннигиляцией пар позитрон - электрон и с наличием резонансного захвата. Поэтому для количественного определения отдельных у-излуча-телей во всех случаях, за исключением простейших, требуется сложная математическая обработка, позволяющая выделить вклад каждого у-излучателя в суммарную активность. Такие расчеты трудоемки, и не удивительно, что использование ЭВМ в этой области стало совершенно необходимым. Основными применяемыми приемами являются обращение матриц с известными активностями компонентов и разложение спектра. Последнее включает последовательный подбор спектра по энергии и интенсивности с помощью ряда у-спектров,, чистых радиоактивных веществ, каждый из которых вносит вклад в общую активность. После подбора каждый компонент вычитается из сложного спектра до тех пор, пока последний не будет полностью разрешен. Точность метода вычитания зависит от различных факторов, прежде всего от совершенства счетного оборудования, например от наличия средств улучшения отношения амплитуды пика к уровню фона, от чистоты стандартов радиоизотопов и от количества отдельных изотопов в образце. Для опеределения очень малых количеств радиоизотопов в образцах лунного грунта применяли счетную систему со схемой антисовпадений, включающую два больших NaI(Tl)-дeтeктopa, ориентированных относительно образца под углом 180° и окруженных 22 фотоумножителями. Были приложены максимальные усилия для снижения вклада активности фона [14]. Система сбэра данных включала [c.220]

На фотопики с энергиями 0,84 и 0,51 мэв у-линий марганца и меди может накладываться фон комптоновского рассеяния от у-линий с более высокой энергией, принадлежащих изотопам других элементов, присутствующих в образце. Особенно большое влияние может оказывать мешающий фон от На так как содержание натрия в нефтях может быть значительным. Поэтому с помощью известного метода [336] производилось вычитание фонового спектра нз соответствующих участков -спектра образца. Величина вычитаемого фона определялась интенсивностью соответствующих участков 7-спектра эталона натрия, нормированного по пику с эпер-гие1 1 1,74 мэв (пик двойного вылета от линии 2,75 мэв [c.137]

На рис. 101 представлена зависимость скорости испарения М0О3 с добавками различных -излучателей от удельной радиоактивности препаратов. Отсутствие минимума в присутствии Y связано, но-видимому, с тем, что -частицы высокой энергии, испускаемые этим изотопом в большей степени, влияют на заряд поверхности кристаллов и сильнее ионизируют испаряющиеся молекулы МоОд, отталкивающиеся от положительно заряженной поверхности, чем это было, когда вводились радиоактивные изотопы более низких энергий излучения. [c.225]

Значительные изотопные эффекты наблюдаются при замене водорода на дейтерий и тритий, в этом случае константы скорости могут различаться в несколько раз. Для других изотопов водорода эффекты невелики и не превышают нескольких процентов. Изотопный эффект объясняется тем, что, например, дейтерированное соединение имеет более низкую энергию Ео, и, следовательно, для достижения переходного состояния необходима более высокая энергия активации, что приводит к уменьшению скорости реакции по сравнению с недейтерированным соединением. Наличие кинетического изотопного эффекта свидетельствует о том, что данная связь участвует в стадии, определяющей скорость реакции. Например, при реакции а-дейтероуксусной кислоты с радикалом СНзСОО при 120°С кинетический изотопный эффект Ан/Ло = 8,3, поскольку при этом происходит перенос водорода (дейтерия) с разрывом связи С—H(D) в группе СНз(СН20) [c.158]

Ядра некоторых изотопов характеризуются механическим спином, и вращающийся заряд этих ядер создает магнитный момент. При помещении таких ядер в магнитное поле взаимодействие этого ноля с ядерным магнитным динолем приводит к зависимости потенциальной энергии от угла между осью вращения ядра и направлением приложенного магнитного поля. На основе квантовомеханических соображений можно сделать вывод, что разрешенными являются лишь некоторые дискретные энергетические уровни с соответствующими ориентациями оси спина и что поглощение энергии, приводящее к переходу ядер в спиповые состояния с более высокой энергией, может происходить лишь при V = = уНоНя, где V — частота излучения, Н, — наиряженность магнитного поля в гауссах, а у характеристический параметр данного изотопа, известный под названием гиромагнитного отношения. [c.180]

Силы, обусловливающие " притяжение и отталкивание атомов ц молекуле, имеющие электростатическую природу, не будут изменяться, если атом водорода в молекуле заменить на атом дейтерия, так как заряды ядер двух изотопов равны. Однако ббльшая масса атома дейтерия приведет к меньшей величине нулевой энергии для дейтерированного соединения по сравнению с протиевым (водородным) соединением. Таким образом, энергия диссоциации связи в дей-терированном соединении будет примерно на 5, кДж моль 1 выше, чем в случае водородного соединения. В химических реакциях, в которых связь или С—Н по крайней мере частично разрывается, следует ожидать более высокой энергии активации для дейтерированного соединения (рис. 3), хо-тй любая остаточная нулевая энергия в переходном состоянии будет уменьшать разность между Яо и Ен. Если в реакции скорость определяющая стадия включает ослабление связи то замена этого во- [c.77]

Для снижения затрат энергии на перемещение потоков, уменьшения объема аппаратуры и периода первонач. на-копления изотопа (см. ниже) обычно сокращают потоки при переходе от низких ступеней к более высоким, т.е. ведут процесс так, чтобы обогащенная фракция данной ступени была по массе меньше обогащенной фракции предыдущей ступени. В ряде случаев используют каскады без сокращения потоков (т. наз. прямоугольные каскады). Аналогами прямоугольного каскада являются противоточные разделит, колонны, напр, ректификационные. В каскадах перемещение потоков между ступенями осуществляют с помощью насосов или др. устройств, в колоннах за счет конвекц. потоков, возникающих из-за различия плотностей, избыточного давления, электрич. потенциала или др. При этом в каждом поперечном сечении колонны изотопы перераспределяются между перемещающимися в противоположных направлениях потоками (в соответствии с элементарным разделит эффектом). Для достижения в прямоугольном каскаде (или в противоточной колонне) степеней разделения больших, чем в единичной операции ( > Р), часть выходящего с последней ступени обогащенного потока возвращают в каскад или колонну (рис. 2) проводят обращение потока (напр., испарение жидкости или конденсация пара при ректификации). [c.199]

Более высокую чувствительность обеспечивает определение брома по 7-ппку с Еу 0,511 Мэв изотопа Вг, образующегося из Вг при облучении исследуемой пробы тормозным излучением, генерируемым линейным [595, 668] или циклическим [145] ускорителем электронов. Самая высокая чувствительность (0,1 мкг Вг) достигнута при активации порошкообразных веществ, запрессованных в таблетку, 7-излучением с энергией 30 Мэв. Метод позволяет одновременно с бромом определять многие другие элементы и применен для анализа геологических объектов [421], металлургических материалов [907], аэрозолей [668] и фармацевтических препаратов [421]. [c.157]

Разделение веществ, обладающих различной упругостью пара, методом перегонки — процесс широко известный, и поскольку изотопы также отличаются один от другого упругостью пара [359, 1050], то для их разделения может быть использована перегонка. Уже упоминалось, что испарение обусловливает разницу в изотопном составе морской и пресной воды. Одной стадии испарения, конечно, недостаточно для достижения значительного разделения, и процесс должзн быть повторен много раз. Для получения эффекта большого числа теоретических тарелок в одной колонне поток паров, поднимающихся вверх, приводят в тесное соприкосновение с жидкостью, стекающей вниз. Разделение значительно улучшается благодаря противотоку. В общем случае различие упругостей паров изотопов, связанное с нулевой энергией молекул, значительно только при низкой температуре. Если радиусы молекул и энергия вандерваальсового взаимодействия одинаковы для легких и тяжелых изотопов данного типа молекул, то частота колебания молекулы в целом по отношению к положению равновесия будет больше для легких молекул. Более высокие частоты колебания обусловливают повышенную нулевую энергию, и, следо- [c.459]

Наиболее удачный фильтр — кадмиевый, тонкий слой которого поглощает все нейтроны с энергией менее 0,4 эв. Нетрудно видеть, что облучение с кадмиевым фильтром дает уменьшение активности изотопа в такое число раз, которое равно кадмиевому отношению для него. В тяжеловодных и графитовых реакторах для изотопов, не имеющих резонансов, активность уменьшится более чем в 30 раз, а для изотопов с высоким резопанспым интегралом — в 2 раза и менее. Таким образом, облучение с кадмиевым фильтром повышает избирательность определения элементов с высоким резонансным интегралом. К сожалению, отсутствуют другие подходящие фильтры, с помощью которых можно было бы получить столь же резкую границу спектра или выделить небольшой участок спектра в области резонансных нейтронов. [c.72]

В активиационном анализе используют ядерные реакции на элементарных частицах или у-квантах высокой энергии, получаемых в ядерном реакторе или на ускорителе. Правильный выбор ядерной реакции позволяет уменьшить или исключить побочные ядерные процессы и получить изотопы с нужными характеристиками излучения и тем самым добиться большей чувствительности активационного анализа. На рис. 47 приведена диаграмма ядерных процессов, на основе которой можно предсказать, какие изотопы будут возникать в результате различных ядерных реакций. Например, ядро-мишень с массой М (квадрат 6) после захвата нейтрона превратится в следующий по порядку более тяжелый изотоп со всеми ядерными свойствами квадрата 7 или при ядерной реакции, которая сопровождается [c.198]

При Другом терапевтическом подходе изотопы капсулируются и соответствующие микрокапсулы внедряются в опухолевые ткани (брахитерапия). Вместо малых по размерам капсул можно использовать т. н. умные молекулы (Эрлих назвал их магическими пулями ) и воспользоваться ими для доставки радионуклидов в опухолевые ткани. По аналогии с гамма-скальпе-лем этот подход может именоваться бета-скальпелем (если используются бета-излучающие нуклиды) и восприниматься как одна из разновидностей тканевой хирургии, так как глубина проникновения бета-излучения в ткани 1 см. Если целью терапии являются одиночные клетки, то необходимо использовать излучение с более коротким пробегом и более высоким коэффициентом линейной передачи энергии (ЛПЭ), например, альфа-излучение. Следовательно, можно говорить об альфа-скальпеле и подходах для клеточной хирургии. Целью также может являться непосредственно ДНК, подходящее для этого случая излучение имеют оже-электроны и используемый подход может быть назван оже-скальпелем . [c.374]

Следует отметить, что С нтез каждого нового изотопа с более высоким порядковым номером, чем предыдущ Й, связан с огромными трудностями техн1 ческого характера выбор бомбард рующих частиц, их энергия (которая должна быть чрезвычайно высокой — до миллиардов эВ/часгица). Сверхтяжелые ядра имеют к тому же очень малый [c.22]

Сравнительно короткоживущий изотоп Zr и его дочерний продукт Nb , обусловливающие своим излучением основную 7-активность осколочных растворов при их остывании не более 0,5 года, целесообразно применять как мощные 7-нсточники непродолжительного действия. Из других 7-активных изотопов перспективен вследствие высокой энергии 7-квантов (2,5 Мэе) La последний приготовляется пока нерегулярно из исходного Ва с чрезвычайно высокой удельной активностью. [c.698]

Описанный изотопный эффект остается и при добавлении акцепторов радикалов и, следовательно, обязан своим происхождением реакциям горячих атомов. Так как энергия отдачи для обоих изотопов одинакова, то, очевидно, эти различия в удержании связаны с различиями зарядов. Средний заряд атома Вг больше, чем для "Вг, так как образуется в результате изомерного перехода короткоживущего Вследствие этого становится более вероятной ионномолекулярная реакция в жидкой фазе в области высоких энергий для изотопа Вг по сравнению с Вг [c.177]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология