Нейтроны спектры

Рис. 42.6. Независимые выходы продуктов деления 232-р) и под действием нейтронов спектра деления как функция массового числа А [22].

Калифорний-252 используется для изготовления компактных и мощных источников нейтронов спектра деления (3 10 н с мкг ), применяемых в медицине, в частности для радиотерапии рака, и для различных целей в ядерной технике. Он также применяется как источник осколков деления. Фактором, затрудняющим работу с этим нуклидом, является наличие у-квантов высокой энергии ( 7 МэВ), сопутствующих делению. [c.256]

До сих пор мы рассматривали ядерные реакции активации под действием медленных нейтронов. Однако в целях активационного анализа могут быть использованы и быстрые нейтроны, вызывающие реакции типа п, р), (п, а) и (п, 2 п). Источником быстрых нейтронов являются нейтронные генераторы, дающие по (О, Т)-реакции нейтроны с энергией 14 Мэе [28, 31]. Можно использовать в качестве источника быстрых нейтронов и жесткую компоненту нейтронного спектра в ядерных реакторах. При этом для уменьшения влияния активации медленными нейтронами образцы заворачивают в кадмиевую фольгу. Облучение быстрыми нейтронами позволяет быстро определять активационным методом по короткоживущим изотопам ряд таких широко распространенных элементов, как кислород, фтор, азот, алюминий, магний, кремний, фосфор, сера и др., хотя чувствительность определения не превышает 10 — 10 %. [c.14]

Для фиксированного угла рассеяния нейтронов спектр рассеянных нейтронов будет концентрироваться около наиболее вероятной энергии, очень близкой к падающей с шириной, [c.144]

Для нейтронов спектра деления. [c.888]

В настоящее время используют два метода для того, чтобы разделить ионные и ковалентные соединения. Первый основан на анализе спектральных данных, полученных с помощью дифракции рентгеновских лучей, электронов и нейтронов, спектров поглощения, мессбауэровской спектроскопии, путем измерения физических свойств (электропроводность, диэлектрическая проницаемость) и химических свойств (термодинамические данные по энергиям связей, растворимость в полярных растворителях и др.). В некоторых случаях остаются сомнения, но достоверность результатов, полученных этим методом, высокая. В другом способе, предложенном Полингом, ионными кристаллами называют кристаллы, у которых ионность связей, определенная на основе электроотрицательностей составляющих их элементов, превышает 50%-Если воспользоваться эмпирическим уравнением Хенни и для соединения МтХ взять электроотрицательности Хм и хх, то для ионных кристаллов должно выполняться условие [c.185]

Изменение активности изотопов иода во времени в продуктах мгновенного деления и и нейтронами спектра деления (распад/(мин Ю дел.)) [50] [c.278]

Выходы продуктов деления. На рис. 42.5 и 42.6 при- и ри делении нейтронами спектра деления. Неза-ведены выходы (в процентах при нормировке всей кривой висимым выходом называют непосредственный выход [c.938]

Число и существование некоторых из наблюдаемых в нейтронных спектрах воды максимумов межмолекулярных частот еще недавно были предметом дискуссии [24, 25, 58]. Однако последние нейтронные измерения [38, 55] и их сравнение с данными спектров КР [59, 60], ГКР [61] и инфракрасных [62] спектров прояснили причины таких разногласий и дали дополнительную информацию о структуре воды. [c.251]

Как отмечается ниже, наблюдаемые при переходе от воды к растворам изменения неупругих и квазиупругих участков нейтронных спектров также указывают на то, что небольшие или многозарядные ионы образуют сильно координированные гидратные комплексы и способствуют упорядочению расстояний между молекулами растворителя и ионами. [c.261]

Опубликованные до настоящего времени нейтронные спектры [35, 36, 38] ионных растворов отличаются от спектров воды в зависимости от размеров и зарядов анионов и катионов, концентрации, температуры и угла рассеяния. В упругой области появление новых частот и исчезновение частот воды связаны с разрушением структуры воды и образованием новых гидратных структур под действием ионов. При высоких концентрациях частоты максимумов характеризуют связывание и координацию молекул воды в первых гидратных слоях ионов. При низких концентрациях нейтронные спектры отражают структуру растворителя и ее изменение под действием ионов. Квазиупругие максимумы дают дополняющую колебательные спектры информацию [c.265]

Как следует из рис. 14, 15 и 16, изменения нейтронных спектров и соответствующих разностных кривых коррелируют с зарядом, размером и поляризуемостью ионов. Неупругая область (ниже канала 150) [c.265]

Рис. 14. Нейтронные спектры ВП и (обсуждаемые в тексте) разностные кривые 3,5 Мл растворов хлоридов натрия, кальция и лантана [36, 38]. Поскольку все катионы имеют практически одинаковые радиусы, рисунок отражает влияние заряда иона на отклонение спектра раствора от спектра воды.

Мл раствором ЫМО , полученным путем плавления кристаллогидрата [38]. Распределение частот соответствуют нейтронным спектрам КГ, приведенным на рис. 17. [c.273]

Данные по запаздывающим нейтронам при делении изотопов ТИ, и и Ри нейтронами спектра деления [4] [c.937]

Нейтронный спектр. Так как считается, что радиационное охрупчивание возникает из-за смещения атомов в кристаллической решетке нейтронами, следует ожидать, что чем выше энергия нейтрона, тем больше смещение, и, таким образом, будет возникать больше повреждений. Таким образом, полное описание нейтронного воздействия на радиационные повреждения должно повлечь за собой изучение влияния нейтронного потока в каждой узкой области значений энергии нейтронов для определения степени влияния нейтронов различных частей спектра энергии. Однако такой метод был бы весьма приближенным и неосуществимым на практике. Вместо этого на практике дозу нейтронов устанавливают в качестве единственного параметра, определяющего количество нейтронов, имеющих широкую область энергий. Обычно используют дозу, учитывающую все нейтроны, [c.410]

Идеальный эксперимент для определения влияния нейтронного облучения на радиационное охрупчивание должен состоять из различных серий образцов, подвергаемых облучению требуемыми дозами нейтронов, находящихся в одной узкой энергетической области. На практике такой эксперимент провести невозможно, поэтому влияние нейтронного спектра можно интерпретировать из ряда контролируемых облучений в-различных установках, где нейтронный спектр сильно меняется. Например, измерения и вычисления показывают, что образец в пустом топливном канале реактора ВЕРО получает значительно большую часть нейтронов, имеющих энергию ниже Г МэВ, чем образец, находящийся на месте тепловыделяющего элемента реактора ВЕРО. Так как никелевый дозиметр будет подвергаться главным образом воздействию нейтронов с энергиями больше, чем 3 МэВ, в то время как решетка в стали может исказиться от нейтронов с меньшей энергией, то можно ожидать, что спектр в пустом топливном канале реактора ВЕРО должен создавать большие изменения свойств при такой же дозе облучения, чем спектр в месте расположения тепловыделяющего элемента [25]. [c.411]

Если в противоположность предыдущему случаю требуется облучать образец быстрыми нейтронами деления, то применяют урановый конвертер. Исследуемый образец помещают в камеру из и затем камеру облучают потоком тепловых нейтронов внутри реактора. В результате получается высокоинтенсивный источник быстрых нейтронов деления. Поток быстрых нейтронов внутри камеры почти такой же величины, как и поток тепловых нейтронов в месте облучения. Если камера достаточно толстая, то уран будет поглощать все тепловые нейтроны и поток внутри камеры будет состоять главным образом из нейтронов спектра деления и нейтронов, лежащих в резонансной области энергий. [c.62]

Рис. 9.1.9. Выход при облучении кюрия в различных нейтронных спектрах

Значения эффективных сечений для тепловых нейтронов надо относить к стандартной энергии 0,025 eV. Обычно используемые тепловые нейтроны имеют сложный спектр с неизвестной средней энергией. Однако пока и для образца и для используемого для калибровки стандарта выполняется закон 1/у , это обстоятельство не приведет к ошибке ни в опытах по ослаблению пучка, ни в опытах с активацией. Так как для резонансного захвата закон 1/у никогда не имеет места, то, если где-либо выше тепловой области есть резонансный захват, надо пользоваться кадмиевой разностью вместо полного эффекта. Если же резонансное поглощение происходит внутри тепловой области, так что даже в ней нельзя применять закон 1/у , то осмысленные значения эффективных сечений можно дать только для резко выделенных определенных значений энергии или же для хорошо известного нейтронного спектра. Например, для d [100, 37], у которого есть резонансный захват в тепловой области, эффективное сечение в максимуме (0,18 eV [ПО]) достигает 62-10- см , для 0,025 eV оно равно примерно 20-Ю- см , а для обычного спектра тепловых нейтронов—25-10 см . В этом случае в результате захвата получается стабильное ядро. [c.50]

Прп вычислении плотности замедления предполагалось, что летаргия нейтрона много больше характерной летаргии спектра деления. Но при этих летаргиях вклад в плотность замедления нейтронов спектра деления очень мал. Ч аким образом, пренебрежение источниками но дает большой ошибки. Соответстненно в первом приближении моишо считать, что [c.259]

Нейтронные спектры для воды и льда [33, 55, 56] (рис. 8 и 9) в основном напоминают обсуждавшиеся РФР, полученные методом дифракции рентгеновских лучей. Спектры льда и кристаллогидрата 502 (рис. 8) имеют интенсивные максимумы с почти одинаковыми частотой и формой, которые при дейтерир >вании сдвигаются так же, как и максимумы крутильных колебаний. Очевидное подобие последних максимумов в спектрах льда и кристаллогидрата прежде всего отражает почти полную идентичность ближнего порядка и О-О-расстояний между ближайшими соседями в этих двух твердых телах. Однако при переходе от льда к кристаллогидрату низкочастотные максимумы (приписываемые оптическим и акустическим ветвя л в спектрах гексагонального льда) изменяются, что обусловлено, различием дальнего порядка в этих телах [56]. Выше температуры плавления льда наблюдаются следующие изменения спектра [c.247]

Например, либрационная полоса Mg l 6Н О состоит из перегибов при 706 60 см и при 575 45 см а также двух достаточно разрешенных максимумов при 454 и 382 40 см (рис. 20 и 22). Накагава и др. [82] приводят расчетные и наблюдаемые в ИК-спектрах частоты маятниковых (607 см ) и веерных (471 см ) колебаний Н О, Крутильные колебания Н О не проявляются в инфракрасной области. Гамо [83, 84] считает, что пик при 714 см связан с маятниковыми колебаниями Н О. Исходя из этого, максимумы нейтронных спектров при 706 и 454 см приписывают маятниковым и веерным компонентам колебаний Н О соответственно. Тогда частоту 575 см можно предварительно приписать крутильным колебаниям молекул Н О. Согласно Накагава и др. [82], частота валентных колебаний связи металл - кислород приходится на 320 см , частота деформационных колебаний связи О-М -О лежит ниже [c.270]

При низких концентрациях ионов (рис. 17 и 18) наблюдаются только небольшие отклонения спектров от спектров воды. При этом относительно слабые максимумы, характеризующие взаимодействие ионов с водой, сосуществуют с максимумами воды. При 0,5 Мл концентрации М С12 (—100 молекул воды на один Mg ) спектр (рис. 24) прежде всего отражает изменения в объеме растворителя относительно воды, поскольку сравнительно небольшое число молекул Н О в первых гидратных слоях ионов оказывает незначительное влияние. Срав-нение со спектром воды показывает, что даже при концентрации 0,5 Мл наблюдаются значительные изменения тех частот межмолекулярных колебаний, которые должны быть связаны с большим числом молекул растворителя. Тогда при тех же температуре и угле рассеяния максимумы крутильных колебаний становятся более резкими и разрешенными, чем для воды. Первоначально по частоте они совпадают с характеристическими максимумами чистой воды. Аналогично в области частот около 60 см максимум также становится несколько более разрешенным, чем в воде (рис. 24). Однако изменение "квазиупругой" составляющей соответствует только относительно небольшому изменению энергии активации (детально этот вопрос будет рассмотрен ниже). Нейтронные спектры разбавленных растворов хлорида магния аналогичны рассмотренным выше дифракционным [c.278]

Войраст нейтронов спектра деления в смеси ВдО-до энергии резонанса индия [1] [c.926]

В зависимости от положения в реакторе конструкционный материал будет получать различное количество (дозу) нейтронов, каждый из которых обладает кинетической энергией Е. Полностью замедленные тепловые нейтроны будут передавать энергию в несколько эВ, а нейтроны деления до нескольких миллионов эВ. Спектр нейтронов (указывающий долю общего числа нейтронов с определенной энергией) был вычислен для различных зон многих конструкций реактора, и известно, что для типичного сосуда давления значительная часть нейтронов будет иметь энергию, намного превышающую минимальное значение, необходимое для смещения атома. Нейтроны с более высокой энергией могут передавать достаточное количество энергии атому, который выбивается из решетки и в свою очередь вызывает дальнейшее смещение атомов. Возможное число смещенных атомов будет увеличиваться с ростов энергии нейтронов. Таким образом, можно ожидат , что изменение механических свойств при облучении будет зависеть не только от количества нейтронов или интегральной дозы их (т. е. общего числа нейтронов, достигающих материала за время облучения, обычно обозначаемое как ф , в нейтронах на квадратный сантиметр), но также и от энергии, которую имеют эти нейтроны (т. е. от нейтронного спектра). [c.401]

Предварительно рассмотрим обычный метод регистрации дозы облучения. Хотя количество повреждений на одно столкновение нейтрона зависит от его энергии, однако нецелесообразно в каждой из небольших областей возможных энергий находить общее число достигающих образца нейтронов. Обычно указывают эквивалентную дозу нейтронов по условной шкале, устанавливаемой экспериментально, активационными методами. Например, никель под действием нейтронов частично превращается в кобальт количество образовавшегося кобальта можно измерить и связать с общим числом нейтронов в данном спектре. Этот результат обозначается как доза нейтронов, определенная по никелевому детектору , или при небольшом упрощспии как .доза нейтронов с энергией, большей 1 МэВ . Разработаны методы для сравнения соотношения между охрупчиванием и дозой нейтронов различных нейтронных спектров [10]. [c.402]

EU2O3 Для контрольных стержней защиты в реакторах, использующих промежуточный нейтронный спектр [639] [c.421]

Рассмотрим в качестве примера случай, когда используются дейтроны с энергией 1 MeV. Тогда, в зависимости от направления вылета, реакция D—D даст нейтроны с энергией около 2—4 MeV, а (эндотермическая) реакция —D—около 0,5—0,7 MeV. Реакция —D добавит немного быстрых нейтронов к С—D-спектру, но, к счастью, доля в естественном углероде не слишком велика. Как энергии, так и выходы нейтронов в реакциях Ве—D и Li —D (табл. 5) больше, чем в реакциях D—D и —D однако при этом получаются сложные нейтронные спектры. С помощью бомбардировки частицами сверхвысокой энергии получены нейтроны с энергиями вплоть доlO eV [68]. [c.44]

Если облучать бериллий интенсивным пучком у-лучей от высоковольтной рентгеновской трубки [24] или бетатрона, то наблюдается большой выход нейтронов в результате ядерного фотоэффекта. Искусственный у-источник можно, как и естественный, окружить большими количествами бериллия однако в этом случае первичцое излучение немонохроматично, и нейтронный спектр будет сложным. [c.45]

Изменение формы линии спектра ЯМР полиэтилена после облучения быстрыми нейтронами (спектр снят при комнатной температуре) а — необлученный полимер б—облученный 7-1017 нейтропов/см2. [c.285]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология