Вязкость Бингама тело

Ф, Н. Шведов, основатель коллоидной механики, исследуя свойства структурированной жидкости в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и так называемой пластической вязкостью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость в этой области резко падает с возрастанием напряжения сдвига. Постоянство пластической вязкости соответствует приближенной применимости двучленного уравнения Шведова Бингама для сопротивления пластичного потока [c.177]

Н. Ф. Шведов, основатель коллоидной механики, в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и пластической вязкостью — постоянной выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость уменьшается в этой области с возрастанием напряжения сдвига. Эта зависимость [c.11]

Ф. Н. Шведов, а затем и Бингам показали, что пластические тела характеризуются двумя константами пределом текучести и пластической вяз костью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как в этой области обычная эффективная вязкость резко падает с возрастанием наиряжения сдвига [17, 97, 99]. [c.68]

Шведов и Бингам показали, что пластические тела характеризуются в первом приближении двумя константами — пределом текучести Я, и так называемой пластической вязкостью rii, остающейся в некоторой области выше предела текучести практически постоянной, тогда как эффективная вязкость в этой области с увеличением напряжения сдвига падает. Из уравнения Шведова— Бингама Р = Рц+ т)ь где —градиент скорости, следует, что в отличие от вычисления эффективной вязкости для вычисления пластической вязкости вместо действующего напряжения Р берется его избыток над пределом текучести Р — Рк- [c.25]

Определение вязкости и предела текучести было первым шагом к научно обоснованному измерению реологических свойств смазок. Изучение этих параметров основывалось на предположении, что смазки могут описываться как простые пластичные тела. В частности, бьши сделаны попытки показать, что они подчиняются уравнению деформации тела Бингам-Воларовича. Однако уже первые измерения установили, что смазки обладают аномальной, неньютоновской вязкостью, а предел текучести не вполне отчетлив и может несколько смещаться в зависимости от времени действия нагрузки. [c.241]

К бинг иювск[1м пластичным жидкостям относят жидкости, име-юн ие начальный предел текучести т , ниже которого они не текут и проявляют себя как твердые тела. Изменение нх вязкости подчиняется закону Ньютона ири т > т [c.142]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология