Бингамовские пластичные жидкост

К бингамовским пластичным жидкостям относят жидкости, имеющие начальный предел текучести Тц, ннже которого они ие текут и проявляют себя как твердые тела. Изменение их вязкости подчиняется закону Ньютона прн т > т [c.142]

Рис. П-42. Кривые течения для различных жидкостей / — бингамовские пластичные жидкости 2 —псевдопластичные жидкости 3 — дилатантные

I — предельное динамическое напряжение сдвига 2 — бингамовская пластичная жидкость 3 — пластическая вязкость 4 — жидкость, подчиняющаяся степенному закону 5 —обычный буровой раствор 6 — ньютоновская жидкость 7 — вязкость [c.20]

Третьим типом неньютоновских жидкостей, реологические характеристики которых не зависят от времени действия напряжения, являются бингамовские пластичные жидкости. График зависимости напряжения сдвига от скорости сдвига (кривая те- [c.182]

Большинство буровых растворов ведут себя как жидкости, являющиеся чем-то средним между бингамовской пластичной жидкостью и жидкостью, подчиняющейся степенному закону. В результате действия сил между частицами при низких скоростях сдвига /г и /С не постоянны. Буровые растворы имеют довольно неопределенное значение предельного динамического напряжения сдвига, которое меньше получаемых путем экстраполяции значений напряжения сдвига, измеренных при высоких скоростях сдвига. [c.22]

К первому классу относятся бингамовские пластичные жидкости, псевдопластичные и дилатантные жидкости. [c.156]

Больщинство суппозиторных основ относятся к бингамовским пластичным жидкостям. Пластичное бингамовское течение характерно для систем с малопрочной сплошной пространственной структурой, способной разрушаться при воздействии на систему сравнительно малых усилий. [c.426]

Жидкости, имеющие начальный предел текучести То, ниже которого они ведут себя как твердые тела (не текут), называют бингамовскими пластичными жидкостями (бингамовскими пластиками). При напряжении сдвига Тед > Т(, эти жидкости начинают течь, подчиняясь закону Ньютона (216), [c.176]

Бингамовские пластичные жидкости (кривая 2 на рис. 3-33), которые начинают течь только после приложения напряжения то (то — начальное напряжение сдвига пли предел текучести). [c.88]

Характеристикой бингамовской пластичной жидкости (см. рис. П-74) может служить специфичный профиль поля скоростей йри движении в трубе. Для вязких жидкостей, как известно, характерно прямолинейное распределение касательных напряжений. Наибольшей величины напряжение достигает у стенки (ост). Как показано на рис. 11-76, только в пределах значений радиу са от Го до касательное напряжение о>ао- В этой зоне трубы поток будет ламинарным. В централь ной части трубы, в преде- лах значений радиуса до Го, касательное напряже- ние ст<ао, т. е. жидкость [c.169]

Простейшими неньютоновскими жидкостями являются бингамовские пластичные жидкости.. Линия их [c.156]

Пластичная жидкость с определенными и постоянными приданной температуре значениями оо и т] называется также бингамовской пластичной жидкостью в отличие от пластичных жидкостей иного рода — псевдопластичных, которые при малых значениях градиента скорости йхй йх ведут себя как ньютоновские жидкости. При более высоких градиентах скорости вязкость псевдопластичных жидкостей начинает постепенно уменьшаться (рис. П-75). Возможен также и противоположный случай, когда пластичная жидкость при очень низких значениях йш/йх имеет небольшую вязкость, которая возрастает с увеличением йтЦх, стремясь к т]. Такие жидкости называют дилатантными [c.168]

Рис. П-45. Кривая течения бингамовской пластичной жидкости.

Реологические кривые реопектических и тиксотроп ых ж дко-стей в начальные моменты сдвига получают на специальных приборах. В остальные периоды реологические свойства описываются соответствующими законами для псевдопластиков или бингамовских пластичных жидкостей. [c.143]

Структурированные суспензии обладают свойствами бингамовских пластичных жидкостей, для которых можно записать реологическое уравнение в виде т - т,. + i 4vldx, где Тс — предельное напряжение сдвига, приводящее к разрушению структурированной системы ц, — эффективная вязкость, тождественная пластической вязкости fin в уравнении (5.2). [c.146]

Линия течения бингамовских пластичных жидкостей (рис. 1-20) представляет собой прямую, пересекающую ось напряжения сдвига т на расстоянии Тпр от ее начала (Тпр — предельное напряжение сдвига). При т<тпр бнн-гамовская жидкость не течет, а при т>тпр возни1 ает вязкое течение. [c.412]

Характеристикой бингамовской пластичной жидкости (см. рис. П-74) может служить специфичный профиль поля скоростей Ьри движении в трубе. Для вязких жидкостей, как известно, харак терно прямолинейное распределение касательных напряжений. Наибольшей величины напряжение достигает у стенки (ост)- Как показано на рис. 11-76, только в пределах значений радиуса от Го до Я касательное напряжение а>0о- В этой зоне трубы поток будет ламинарным. В центральной части трубы, в преде лах значений радиуса до Го, касательное напряжение о<Оо, т. е. жидкость не будет обладать текучестью (см. рис. П-74). Таким образом, центральная часть ( ядро ) будет передвигаться как стержень из недеформирующегося твердого тела с постоянной местной ско ростью и в отсутствие градиента скорости. [c.169]

Бингамовские пластичные жидкости. Эти жидкости имеют предел текучести ниже которого они ведут себя как твердые тела, т. в. не текут. При более высоких напряжениях сдвпга т> То они начинают течь, подчиняясь нрямолинейноп зависимости [c.34]

В случае пластичных или псевдопластичных жидкостей вязкость зависит от скорости движения мешалки (от градиента скорости в жидкости). Для бингамовских пластичных жидкостей (см. рис. П-74) вязкость велика при медленном перемешивании и уменьшается при повышенных скоростях. Это указывает на обязательность сохранения некоторой минимальной скорости перемешивания. [c.192]

Характерная кривая течения бингамовских пластичных жидкостей дана на рис. И-45. Теоретическое уравнение потока в этом случае будет иметь вид [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология