Бингам

Шведов и Бингам предложили для начального участка реологических кривых таких систем уравнение [c.132]

Понятие о пластичных жидкостях впервые ввел Бингам, поэтому их называют бингамовскими вязкопластичными жидкостями, или бингамовскими телами. Они отличаются от ньютоновских жидкостей тем, что для инициирования течения требуется приложить некоторое конечное напряжение. На рис. 5.5 показан график консистенции идеальной бингамовской вязкопластичной жидкости, описываемый уравнением [c.172]

Для идеального пластического твердого тела Бингам предложил следующее уравнение [c.187]

Ф, Н. Шведов, основатель коллоидной механики, исследуя свойства структурированной жидкости в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и так называемой пластической вязкостью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость в этой области резко падает с возрастанием напряжения сдвига. Постоянство пластической вязкости соответствует приближенной применимости двучленного уравнения Шведова Бингама для сопротивления пластичного потока [c.177]

При каком условии уравнение Шведова—Бинга.ма преврач щается в уравнение Ньютона [c.214]

Второй случай более сложен. Сначала Ф. Н. Шведов, затем Бингам предположили, что течение системы с малопрочной пространственной структурой начнется лишь тогда, когда напряжение сдвига Р превысит какое-то определенное критическое значение 9, необходимое для разрушения структуры, т.е. когда начнет соблюдаться условие Р — 0 > 0. Такое течение Бингам называет пластическим, а критическое (предельное) напряжение сдвига б — пределом текучести, [c.328]

Жидкости, содержащие дисперсную фазу в коллоидном либо в макродиснерсном состоянии и характеризующиеся аномалией вязкости, называются структурными жидкостями . Для охарак-теризования структурных жидкостей Бингам [7] предложил уравнение [c.9]

Н. Ф. Шведов, основатель коллоидной механики, в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и пластической вязкостью — постоянной выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость уменьшается в этой области с возрастанием напряжения сдвига. Эта зависимость [c.11]

Ф. Н. Шведов, а затем и Бингам показали, что пластические тела характеризуются двумя константами пределом текучести и пластической вяз костью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как в этой области обычная эффективная вязкость резко падает с возрастанием наиряжения сдвига [17, 97, 99]. [c.68]

При отсутствии структурной сетки значение 0, очевидно, равно нулю и уравнение Бингама переходит в уравнение Ньютона, а пластическая вязкость т) — в истинную вязкость жидкости. Бингам принимает, что как только Р превысит 0 и начнется течение, вязкость системы сразу принимает постоянное значение. При таких [c.329]

Рис. П-74. Зависимость а от ёт/йх для пластичной жидкости (бинга-мовской).

Делалось много попыток математического определения вида кривой Рс — f пластического течения (см. рис. IV.2). Бингам (1922) предложил уравнение для идеализированной системы, в которой зависимость Р — линейна на всем протяжении, т. е. если течение не начинается до тех пор, пока не будет превзойдено Р [c.223]

Делалось много попыток математического определения вида кривой для пластического течения (см. рис. IV.2). Бингам [c.223]

Основы реологии коллоидных растворов впервые изучены Ф.Н.Шведовым, Бингамом и Грином. В 1889 году Ф.Н. Шведов, позже в 1916 году Бингам установили, что течение системы с пространственной структурой начинается лишь тогда, когда напряжение сдвига х превышает определенное критическое значение т (рис. 2.3), необходимое для разрушения в жидкости структурной сетки. Такое течение было названо пластическим, а критическое напряжение сдвига -пределом те>д>чести или предельным напряжением сдвига. [c.11]

Вязкость есть мера сопротивления, возникающего при те--чении жидкости, или более точно, вязкость определяется как отношение напряжения сдвига к скорости сдвига. Вязкость ньютоновской жидкости—величина постоянная, не зависящая от скорости сдвига или напряжений сдвига. Вне зависимости от того, с какой скоростью течет жидкость и сколь велики приложенные к ней силы, вязкость остается постоянной до тех пор, пока сохраняются условия ламинарного течения. Бингам провел аналогию между вязкостью и электрическим сопротивлением электрическое сопротивление и электропроводность он сопоставил с вязкостью и текучестью, понимая под текучестью величину, обратную вязкости. Текучесть равна отношению скорости сдвига к напряжению сдвига. [c.20]

Здесь и выше предполагается, что толщина слоя инея, осевшего на трубах батареи бинг> задана. В более общем случае, когда ее зна- [c.161]

К бинг иювск[1м пластичным жидкостям относят жидкости, име-юн ие начальный предел текучести т , ниже которого они не текут и проявляют себя как твердые тела. Изменение нх вязкости подчиняется закону Ньютона ири т > т [c.142]

Смешаем несколько жидкостей с известной вязкостью. Тогда возникает естественный вопрос о том, какова вязкость смеси. Бингам рассмотрел различные аргументы в пользу того, что при этом должно складываться вязкость или текучесть компонентов. Этот вопрос очень сложен, потому что при смешении различных жидкостей вязкость смеси оказывается и выше и ниже ожидаемой средней вязкости. Вероятно, наилучшим образом текучесть смеси из двух компонентов выражается как сумма произведений молярных долей компонентов на их текучесть [c.28]

Буссиненк и ряд других исследователей принимают коэффициент т поправки Гагенбаха равным 1,12. Бингам, Финкенер и другие полагают, что в случае обычных цилиндрических капилляров и не слишком высоких скоростей можно считать та = 1. Однако большинство экспериментаторов, основываясь на образцовой работе Бингама и Джексона, все же принимают для капилляров круглого сечения т = 1,12. [c.253]

Несколько больший интерес представляют растворы сахарозы. Специальное исследование растворов сахарозы как жидкостей, пригодных для калибровки капиллярных вискозиметров, провели Бингам и Джексон. Арчбютт и Дилей [110] указывают, что для калибровки капиллярных вискозиметров следует пользоваться в зависимости от диаметра капилляра 40 и 60%-ными растворами сахарозы. Эти авторы рекомендуют растворять 40 и 60 г сахарозы в таком количестве горячей воды, чтобы получить 100 г раствора. Затем раствор фильтруют и определяют его плотность при 25°. [c.285]

Измерению реологических свойств пены на нефтяных месторождениях стали уделять внимание в саязи с ее использованием для повышения нефтеотдачи пласта. В начале 60-х годов вязкость пены была измерена в усовершенствованном вискозиметре Фэнна. Позднее измерения этого параметра стали проводить в трубках малого диаметра. Установлено, что главным фактором, влияющим на поведение движущейся пены, является качество пены, определяемое соотношением объемов газа и пены (или объемная доля газа) при заданных температуре и давлении. При повышении этого соотношения с 0,85 до 0,96 (предел устойчивости пены) эффективная вязкость пены быстро возрастает. В предположении, что пена ведет себя как бинга-92 [c.92]

Если полимер ведет себя как бингамовский пластик, то определенно можно ожидать неравномерного смешения, как и предполагает автор [9], Но даже если это ньютоновская жидкость, то, как показали приведенные выше расчеты, следует ожидать неравномерного смешения, обусловленного кривизной зазора смесителя. Аномалия вязкости значительно усиливает неравномерность смешения, что осложняет,интерпретацию экспериментальных данных и без привлечения представлений о бинга-мовском характере течения. [c.378]

Бингамовские жидкости (рис. 6-27, кривая J) начинают течь только после приложения напряжения Tq (Tq-начальное напряжение сдвига, или предел текучести), превышающего предел текучести. При этом структура пластичной жидкости разрушается, и она ведет себя как ньютоновская, т. е. зависимость от dy/dx для них также прямо пропорциональна. При снижении напряжения (х < Xq) структура бингамовских жидкостей восстанавливается. К бинга-мовским жидкостям относятся густые суспензии (различные пасты и шламы, масляные краски и т. п.). [c.145]

Жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона, наз.ывают ньютс-новскими жидкостями, или ньютоновскими телами. Пластичные системы, являющиеся промежуточными между ньютоновскими телами и твердыми системами, называются неньютоновскими телами. Большинство агрегированных или структурированных осадков при приложении к ним напряжений сдвига (механического воздействия) 5, больших определенного критического значения 5, р, начинают медленно деформироваться (течь). Осадок начинает течь при соблюдении условия 5 — 5кр > 0. Такое течение Бингам назвал пластическим, а критическое (предельное) напряжение сдвига — пределом текучести. [c.63]

В практике инъекционных работ за нижнюю фаницу применимости растворов суспензионно - эмульсионного типа (бинга.мовских жидкостей) принято считать породы с Кф 10 м/сут (1 м/сут = 10 м/с = 10 см/с = дарси). [c.71]

Это свойство характерно для ньютоновских, псевдопластических и дилатантных жидкостей. В отличие от последних бинга-мовские жидкости не обладают текучестью при Тт < т , напомним, [c.50]

Бингам, а также Вильсон и Стаблс еще в 1883 г. обнаружили, что вязкость поверхностных слоев раствора сапонина в воде составляет примерно 5000 спз, что в несколько тысяч раз превышает вязкость поверхностных слоев чистой воды. В действительности, они наблюдали образование гелеобраз- [c.88]

Определение циркония купфероном по методу Ольсона и Эль-Бинга разработано для автоматизированного анализа некоторых видов-ядерного топливаВ этом случае катодом служит ртутное дно в стакане емкостью 50 мл, а электродом сравнения — платиновая проволока. Титруют при —0,5 в относительно платины. Запись кривых титрования ведется на самописце, а титрование — при помощи порщневой бюретки, работающей от манипулятора, поскольку анализируемые вещества высокорадиоактивны. [c.354]

Различают бингамовские, псевдопластичиые и дилатантные жидкости. Зависимости напряжения сдвига от скорости деформации для этих жидкостей приведены на рис. И. 18. Для бинга-мовских жидкостей характерно то, что вследствие структурирования их движение происходит [c.130]

Курс коллоидной химии 1974 (1974) -- [ c.274 ]

Курс коллоидной химии 1984 (1984) -- [ c.267 ]

Курс коллоидной химии (1984) -- [ c.267 ]

Связанный азот (1934) -- [ c.234 ]

Краткий курс коллойдной химии (1958) -- [ c.217 ]

Перемешивание в химической промышленности (1963) -- [ c.165 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология