Бингама

Рис. VII.3. Механические модели тел Максвелла (а), Кельвина (б) и Шведова —Бингама (в)

Рис. VIL 7. Модель вязкопластического тела Бингама (а) и зависимости деформации (б) и скорости деформации (в) этого тела от напряжения.

Таким образом, поведение пластичного материала может быть описано или законом Ньютона, где т] — переменная величина, или законом Шведова — Бингама с двумя постоянными (тс и г] ). Тот [c.154]

В дисперсных и полимерных материалах подобная сила возникает одновременно с вязким сопротивлением, поэтому общее сопротивление деформированию описывается законом Шведова — Бингама [c.153]

Уравнение Бингама отличается от уравнения Ньютона только величиной б, учитывающей усилие, необходимое для преодоления сопротивления сдвигу структурной жидкости и придания ей подвижности. [c.9]

Работа 62. Определение наименьшей пластической вязкости и предельного напряжения сдвига по Бингаму структурированного раствора ВМВ методом капиллярной вискозиметрии [c.223]

Обычно переход от ползучести к пластическому и далее ньютоновскому течению происходит постепенно, т. е. ломаная кривая переходит в плавную S-образную кривую (рпс. 90). Чаще всего наибольший диапазон скоростей сдвига (от 71 до 72) приходится на участок пластического течения. Этим определяется практическое значение закона Шведова — Бингама и реологических констант [c.155]

Эти соотношения представляют собой уравнения реологии вязкопластических материалов. Первое из них известно как уравнение Шведова — Бингама. Следует, конечно, иметь в виду, что оно имеет смысл только при т > т . Величина г) получила название пластической вязкости. [c.185]

Согласно уравнению Бингама — Шведова, течение нефтепродукта в зоне АБ происходит лишь тогда, когда напряжение сдвига Р превышает предел текучести 0. [c.38]

Чтобы описать математически указанные выше особенности реальных дисперсных систем, в уравнение Бингама необходимо внести следующие уточнения [c.9]

Бингама fo T) = 00, T < T TS То Модель часто используется для описания течений наст и суспензий т,, — предел текучести до тех пор, пока напряжение меньше этого значения, течение отсутствует [c.171]

Наиболее достоверными из всех имеющихся данных о вязкости воды можно считать данные Бингама и Джексона [83]. Согласно этим данным имеем [c.287]

Для псевдопластичных жидкостей и пластичных тел Бингама. были получены [7] следующие значения А в уравнении (Х,6) [c.188]

В реологии коллоидных систем особенно интересной является модель Бингама (рис. 4, в) параллельное соединение вязкости [c.311]

Так, на основании уравнения (VII.II) вязкость по Бингаму [c.188]

Примером тела, проявляющего вязкие или упругие свойства в зависимости от напряжения, является вязкопластическое тело Бингама. Модель Бингама представляет собой комбинацию из всех трех идеальных элементов к соединенным параллельно элементам Ньютона и Сен-Венана — Кулоиа последовательно присоедииеи элемент Гука (рис. VII. 7). В этой модели при малых напряжениях развиваются только упругие деформации, а ири достижепии Р > Рт имеет место пластическая деформация, растущая до бесконечности (течение) (см. рис. VII. 76). Еслп проанализировать изменение скорости деформации в зависимости от напряжения, то окажется, что модель Бингама можно представить и без упругого элемента, деформация которого не зависит от времени. Иногда его и представляют только в виде параллельно соединенных вязкого элемента (модели Ньютона) п элемента сухого трения. Сложение деформаций и учет независимости упругой деформации от времени приводит к математической модели вязкопластического тела — уравнению Бингама [c.363]

Таким образом, сосгоянию тиксотропного равновесия соответствует закон течения Шведова—Бингама. При дн-польном взаимодействии частиц [c.211]

Уравнение (5.6) представлено линией 2. на рис. 5.1. Опыт дает некоторое расхождение с уравнением Шведова и Бингама, поскольку некоторые элементы пространственной структуры могут разрушаться при напряжениях,меньших р , снова частично восстанавливаться (пунктирная линия на рис. 5.1), Полностью пространственная структура разрушается при р > р . [c.82]

Уравнение Бингама относится к идеальному случаю, при кото--ром дисперсная система после преодоления сопротивления сдвига, т. е. после разрушения структуры, сразу же начинает вести себя как ньютоновская жидкость, и при этом вязкость ее становится независимой от движущего усилия. В действительности лишь очень немногие дисперсные системы приближаются к этому идеальному случаю. В большинстве же реальных дисперсных систем практически независимость вязкости от ириложенного к жидкости усилия наступает лишь при применении больших усилий, а нри меньших усилиях наблюдается только аномалия вязкости. Для некоторых других дисперсных систем, например для систем с высокой истинной вязкостью жидкой среды и при относительно небольшой концентрации дисперсной фазы, можно наблюдать только аномалию вязкости, но нри отсутствии нредель--ного напряжения сдвига (т. е. ири 6 = 0). Иными словами, эти дисперсные системы, характеризующиеся аномалией вязкости,, способны проявлять подвижность при самых малых усилиях. [c.9]

За последние годы предприняты интенсивные усилия для аналитического описания реологических свойств пластичных смазок. Наибольшее приближение получено при использовании уравнения Балкли — Гершеля, обобщающего степенной закон течения и реологическую модель тела Шведова — Бингама. [c.273]

При т < Тс структурированная суспензия медленно течет подобное течение можно отождествлять с ползучестью. Это означает что Тц является ие статическим (как т в реологическом законе Шве дова — Бингама), а динамическим предельным напряжением сдвига При т > Те структура начинает разрушаться разрушение усили вается с ростом dv/dx. При этом вязкость fj,,, постоянна вплоть до та кого значения dv/dx, при котором структура полностью разрушится 1 6 [c.146]

Структурированные суспензии обладают свойствами бингамов-ских пластичных жидкостей, для которых можно записать реологическое уравнение в виде т т, - i.dvldx, где т,. — предельное напряжение сдвига, приводящее к разрушению структурированной системы 1 , — эффективная вязкость, тождественная пластической вязкости и в уравнении (5,2). [c.146]

При "т < Тс структурированная суспензия медленно течет, подобное течение можно отождествлять с ползучестью. Это означает, что Т(, является не статическим (как Тд в реологическом законе Шведова — Бингама), а динамическим предельным напряжением сдвига. При X > тс структура начинает разрушаться разрушение усиливается с ростом ь/дх. При этом вязкость (I , постоянна вплоть до такого значения dvldx, при котором структура полностью разрушится. 146 [c.146]

Приближенное совпадение численного значения динамической вязкости воды при 20° с 1 сантипуазом дало яовод Бингаму предлоишть построить систему единиц вязкости, в которой исходной единицей является динамическая вязкость воды при 20°, принимаемая по Бингаму за 1 сантинуаз (точнее т)2о воды равна 1,0087 сантипуаза). Таким образом, для большинства практических измерений с достаточной точностью можно считать, что tijo воды соответствует 1 сантипуазу. Это представляет большое удобство в практической вискозиметрии, для которой большое значение имеют жидкости с постоянными физико-химическими константами, имеющие точно известную вязкость при данной температуре. [c.250]

Буссиненк и ряд других исследователей принимают коэффициент т поправки Гагенбаха равным 1,12. Бингам, Финкенер и другие полагают, что в случае обычных цилиндрических капилляров и не слишком высоких скоростей можно считать та = 1. Однако большинство экспериментаторов, основываясь на образцовой работе Бингама и Джексона, все же принимают для капилляров круглого сечения т = 1,12. [c.253]

На участке АВ значение Рб всегда>Рв, и расчет прочности вязкопластпчных тел (зона АБ) и аномальных л<идкостей (зона БВ) описывается уравнением Бингама — Шведова [78] или степенным законом, предложенным Освальдом. Процессы структурирования и деструктурирования нефтяных дисперсных систем на участке АВ сопровождаются тепловыми эффектами, определяющимися при калориметрических исследованиях и позволяющими судить о величине, скорости образования и разрушения ассоциатов. [c.38]

В зависимости от вида изготавливаемой продукции из соответствующего бункера (по дозировочному регламенту) отвешивают с помощью дозировочных устройств (автоматические весы, электро-весовая тележка и др.) необходимое количество фракций крупного и тонкого помола. Наилучшие результаты получаются прн автоматическом дозировании. Отвешенные фракции коксовых порошков подают в машину для смешивания с расплавленным связующим до получения однородной тестообразной массы, обладающей соответствующими структурно-пластическими свойствами. Связующим чаще всего служит среднетемпературный каменноугольный пек. Его расплавляют до такого состояния, чтобы ои имел минимальную вязкость и обволакивал зерна наполнителя тонким слоем, заполняя наружные поры в теле частичек (формируется адсорбционный слой). Ориентировочно за температуру смешения принимают удвоенную температуру размягчения применяемого пека. Это объясняется неодинаковым структурно-реологическим состоянием пеков при их температуре размягчения и удвоенной температуре размягчения. Так, вязкость среднетемпературного магнитогорского пека (температура размягчения 65 °С) существенно снижается в интервале 65—110 °С, и он представляет собой пластично-текучее тело, обладающее высокой адгезией к углероду (по Бингаму — Шведо- [c.92]

Пек расплавляют до такого состояния, чтобы он имел минимальную вязкость и обволакивал зерна наполнителя тонким слоем, заполняя оставшиеся наружные поры в теле частичек (адсорбционный слой). Ориентировочно за температуру смешеиия принимают удвоенную температуру размягчения применяемого пека [98, 146]. Это объясняется различным структурно-реологическим состоянием пеков при их температуре размягчения и удвоенной температуре размягчения. Так, вязкость среднетемпературного магнитогорского пека (температура размягчения 65°С) существенно изменяется в интервале 65—110°С, и он представляет собой пластично-текучее вещество (по Бингаму — Шведову). В интервале 120—140 °С вязкость изменяется менее резко. Прп этом иек находится в состоянии ньютоновской жидкости, текучие свойства которой определяются только вязкостью. [c.22]

На примере исследования деформационно-прочностных свойств мангышлакской нефти было показано, что в зависимости от градиента скорости нефть ведет себя как псевдопластичное, идеаль-но-пластичное тело или как тело Шведова — Бингама [66]. Эффективная вязкость парафиннстых нефтей складывается из структурной вязкости, зависящей от наличия в системе надмолекулярных структур, температуры, градиента скорости сдвига и вязкости ньютоновской" жидкости, в которую переходит неньютоновская жидкость после разрушения структурированной системы [67]. Термообработка, введение специальных добавок оказывают большое влияние на реологические свойства парафиннстых нефтей [68—70]. [c.21]

Кривые течения жидкообразных структурированных систем могут быть представлены также в координатах вязкость — напряжение сдвига. На рис. VII. 13 показаны р р типичные кривые течения для таких систем в координатах скорость течения (деформации)—напряжение и ньютоновская вязкость — напряжение. Из рисунка видно, что их свойства могут быть охарактеризованы тремя величинами вязкости двумя ньютоновскими Т1 акс (для неразрушенной структуры), т]н н (для предельно разрушенной структуры) и пластической вязкостью г] в промежуточной области, моделируемой уравнением Бингама. Наличие структуры и ее прочность, особенно в жидкообразных системах, можно оценивать не только пределом текучести, но и разностью т]макс — Лмии. Чем больше эта разность, тем прочнее структура материала. Значения вязкости Т1макс и Лмин могут различаться на несколько порядков. Например, для 10%-ной (масс.) суспензии бентонитовой глины в воде Т1м кс . [c.378]

Течение 12 %-ной суспензии бентонитовой глины в и лeдyevloм интервале нагрузок описывается уравнением Бингама для вязкопластичного тела. Постройте кривую течения суспензии, рассчитайте предельное напряжение сдвига и пластическую вязкость ее по следующим экспериментальным данным [c.208]

Материалы с сильно выражеггными неньютоновскнмн свойствами имеют довольно разнообразные зависимости у от т. Простейшая из них — это прямая течения идеального пластика (тела Шведова — Бингама, рис. Vn.5). Аналитически она описывается уравнением (VII. 11). т. е. реологическое поведение идеального пластичного мя.тернала исчерпывающе характеризуется двумя константами и if. [c.187]

Напишите уравнение Шведова и Бингама для пластичновязких жидкостей. Что такое предельное напряжение сдвига [c.86]

Курс коллоидной химии 1974 (1974) -- [ c.274 ]

Курс коллоидной химии (1976) -- [ c.329 ]

Переработка каучуков и резиновых смесей (1980) -- [ c.0 , c.90 ]

Технология пластических масс Издание 2 (1974) -- [ c.34 ]

Курс коллоидной химии Поверхностные явления и дисперсные системы (1989) -- [ c.416 ]

Переработка термопластичных материалов (1962) -- [ c.27 ]

Переработка полимеров (1965) -- [ c.34 , c.36 , c.37 , c.78 , c.84 , c.132 ]

Разрушение твердых полимеров (1971) -- [ c.45 , c.46 ]

Структура и механические свойства полимеров Изд 2 (1972) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология