Порог взрывной неустойчивости

Наиболее очевидный способ расчета порога взрывной неустойчивости состоит в том, чтобы потребовать равенства средней скорости размножения/ = скорости распада а. Поскольку средняя скорость размножения есть [c.222]

Обратим внимание на то, что <б/бп> пропорционален и определяет согласно (6.4.27) флюктуационный сдвиг порога взрывной неустойчивости, тогда как коррелятор <бп > пропорционален и обусловливает флюктуационную перенормировку коэффициента нелинейного ограничения 3. [c.223]

Вероятность образования сильных кластеров растет с увеличением концентрации центров размножения. При некотором критическом значении концентрации может произойти резкий переход от экспоненциально малых к экспоненциально большим величинам вклада Q в среднюю скорость размножения. Это значение ткр необходимо сравнить с критической концентрацией определяемой из условия / (шкр) = СС. Если т% > кр, то на пороге взрывной неустойчивости вклад от сильных кластеров пренебрежимо мал. Если же гкр < 7 кр, то именно прирост вещества насильных кластерах обусловливает порог взрывной неустойчивости в среде. [c.225]

Лишь при а а порог взрывной неустойчивости достигается за счет независимого прироста вещества на отдельных центрах размно жения. С увеличением а все больший вклад начинают давать вклады от кластеров из нескольких центров размножения. Более детальное рассмотрение, учитывающее вклад от случайных кластеров-из двух центров, приводит прп условии а а к следующей уточненной формуле для критической концентрации [c.221]

Когда выполнено соотношение Гд Гдиф /, т. е. центры размножения являются долгоживущими, порог взрывной неустойчивости обусловлен редкими большими скоплениями центров размножения [c.224]

Как мы уже отмечали, при учете нелинейного ограничения роста концентрации размножающегося вещества выше порога взрывной неустойчивости устанавливается -стационарное значение его средней концентрации п. В трехмерном случае при выполнении условий диф флюктуации Ьп в таком стационарном режиме остаются малыми по сравнению с <тг)> вплоть до самой точки -перехода (см. (6.4.38), (6.4.39)). Для одномерных и двумерных сред флюктуационное поведение вблизи точки перехода при тех же соотношениях между характерными длинами оказывается более сложным. Вычисление интеграла в (6.4.35), определяющего среднеквадратичную флюктуацию плотности <бтг2>, показывает, что он является расходящимся, причем расходимость связана со вкладом в этот интеграл от области с малыми волновыми векторами. [c.226]

При Го Гдиф I основную роль в формировании порога взрывной неустойчивости играет прирост вещества на скоплениях центров размножения. [c.227]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология