Изотопический сдвиг нормальный

Указанный сдвиг линий, вызванный конечностью массы ядра, должен существовать у всех атомов, поскольку термы их выражаются через постоянную Ридберга R. Такой сдвиг можно назвать боровским, или нормальным-, будем обозначать его через Дvд. Однако, как легко видеть, уже для элементов средней части периодической системы Менделеева этот сдвиг настолько мал, что его наблюдение оказывается на пределе экспериментальных возможностей. При атомном весе Д=100 и разности атомных весов обоих изотопов ДЛ=1 по формуле (5) для средней части спектра (> = 2- 10 сл ) получим ДУд=10 сл Действительно, при переходе к средней части периодической системы Менделеева изотопические сдвиги линий значительно уменьшаются, хотя в большинстве случаев остаются больше вычисленных по формуле (5). Для элементов, стоящих в конце периодической системы, сдвиги снова значительно возрастают. [c.558]

Определённые из экспериментальных данных по теплоёмкости температуры Дебая для кристаллов изотопов гелия, водорода и неона существенно отклоняются от ожидаемой корневой зависимости от массы изотопа. Причиной этого, по-видимому, является значительный ангармонизм межатомного потенциала, приводящий к разному сдвигу частот нормальных колебаний у изотопов одного элемента. Так для водорода было найдено, что отношение в(Н2)/0о(О2) = 1,070 вместо ожидаемого в квазигармоническом приближении л/2 1,414. Для неона 0в( Ме)/0о( Не) = 1,023, а корень из отношения масс изотопов равен 1,049. В изотопическом эффекте в решёточной теплоёмкости лития и молибдена при низких температурах не было обнаружено аномалий. Однако анализ экспериментальных данных [126] по изобарической теплоёмкости изотопов лития при температурах от 80 К до 300 К, проведённый в работе [15], показывает, что изотопический эффект в высокотемпературной решёточной теплоёмкости не укладывается в рамки простого квазигармонического приближения ангармонизм, видимо, играет здесь важную роль. [c.75]

Спектры трансурановых элементов пока остаются изученными слабо. Измерены длины волн большого числа линий у Ри и Ат [H0-ii6] На многих линиях наблюден изотопический сдвиг (см. 95). Линии частично сопоставлены нейтральным атомом и ионом в определенных состояниях ионизации. Также частично разобраны спектры Ат 11 и Ami ]. Нормальным термом Ат 11 явлгется 5f 75 84 на 2598 см выше него лежит сеп- [c.309]

Изотопические сдвиги удобнее всего наблюдать на разделенных четных изотопах элементов, которые не обнаруживают сверхтонкой структуры. Такие сдвиги были, например, изучены Герцем [ Э] а смесях изотопов неона Ме и Ке з и Копферманом и Крюгером I ] на смесях изотопов Аг и Аг- , в которых искусственно отношение изотопов было получено близким к 1 1. В табл. 116 эти экспериментальные данные для нескольких линий неона и аргона сравнены с величиной нормального сдвига, вычисленной по формуле (5). [c.558]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология