Эффект конечности массы

ЭФФЕКТ КОНЕЧНОСТИ МАССЫ [c.398]

ЭФФЕКТ КОНЕЧНОСТИ МАССЫ 399 [c.399]

Вопрос о нижней (конечной) границе периодической системы остается неясным и поныне. Однако следует отметить возрастающую неустойчивость все более массивных ядер, а также неустойчивость электронной оболочки атомов. Источником этой неустойчивости является релятивистский эффект возрастания массы электрона, скорость движения которого в очень тяжелых атомах становится сравнимой со скоростью света. [c.198]

Метод масштабных преобразований может быть реализован в упрощенной форме, что, конечно, приводит к тем же результатам. Будем вести сопоставление (его принято обозначать символом о - ) конкурирующих эффектов, не принимая во внимание операцию дифференцирования, поскольку масштабные множители безразличны к этой операции. Тогда сопоставление эффектов накопления массы и ее продольного конвективного переноса изобразится в форме [c.104]

На изотопический сдвиг спектральных линий влияет несколько причин. Одна из них связана с конечностью массы ядра и, как следствие, с необходимостью учёта его движения относительно центра инерции атома (эффект массы). Учёт движения ядер приводит к появлению в гамильтониане атома членов вида (ше — масса электрона, М — масса атома) [c.30]

Мы продолжим теперь изложение теории спектров атомов, содержащих больше одного электрона. Способ описания спектров, который применяется спектроскопистами во всем мире, основан на идее, что атомы можно рассматривать так, как будто бы электроны движутся в центральном поле и не взаимодействуют друг с другом. Это предположение является исходной точкой для вычислений, в которых реальное взаимодействие рассматривается как возмущение. Мы увидим, что относительное значение различных видов взаимодействий сильно меняется от элемента к элементу и что это как раз и служит причиной различного спектроскопического и химического поведения элементов, В гамильтониане любых атомов существуют члены, представляющие магнитное взаимодействие электронных орбит и спинов, и члены, представляющие кулоновское отталкивание нескольких электронов. В настоящее время неизвестно, каким образом следует развивать удовлетворительную теорию атомов, имеющих больше одного электрона, учитывая также релятивистские эффекты на самом деле неизвестна даже точная теория спектра водорода, учитывающая конечность массы протона. Однако релятивистские эффекты обычно малы, так что, несмотря на это, можно дать достаточно удовлетворительное изложение предмета. [c.157]

Эффект действующих масс обычных ионов составляет, повидимому, важнейшее доказательство в пользу механизма 5 1.так как он ясно показывает, что реакция протекает более чем в одну стадию, что 1) скорость реакции определяется некоей стадией, протекающей раньше той, при которой образуются конечные продукты реакции, 2) обратимой является некоторая стадия, которая также протекает раньше той, при которой образуются конечные продукты, и 3) одним из продуктов обратимой стадии реакции является ион галоида, получающийся из галоидного алкила . [c.431]

В условиях молярного переноса [I, 19] функции носителей во всех случаях осуществляются молями (глобулами), т. е. конечными массами жидкости, перемещающейся в виде индивидуальных жидких комков. При поперечном движении таких комков происходит одновременно перенос количества движения, теплоты и вещества. Следовательно, всем трем процессам молярного обмена отвечают одни и те же носители. Это, конечно, свидетельствует о родственности рассматриваемых процессов и существовании между ними глубокой внутренней связи, по не дает еще оснований для заключения о полной их идентичности и, соответственно, о единообразии количественных закономерностей. Интенсивность эффектов, обусловленных перемещением молей, должна существенным образом зависеть от характера взаимодействия между этими индивидуальными скоплениями жидкости и остальной ее массой. [c.186]

Размеры (или массы) разгоняющихся порций материала вызывают соответствующие колебания различных параметров процесса, например, давление газа и плотность аэросмеси (см. рис. 1.20). Далее нетрудно представить, что камерный питатель вместе с прилегающим к нему участком трассы может представлять собой сложную колебательную систему, частотные и амплитудные характеристики которой будут меняться в зависимости от конструкции питателя, геометрии прилегающей трассы, параметров подаваемого газа и свойств материала. Все это, в конечном счете, будет определять осредненные характеристики течения пневмотранспортного процесса, такие как сопротивление питателя и его производительность. Логично предвидеть здесь и появление неожиданных резонансных эффектов. Подобное представление об истечении газопорошковой смеси из питателя в транспортный трубопровод, с одной стороны, объясняет противоречивость известных наблюдений, и, с другой — подтверждается этими наблюдениями. Рассмотрим некоторые из них. [c.89]

Эго утверждение, строго говоря, неверно. Согласно законам кванто-чой механики, даже система, полная энергия которой меньше потенциальной энергии на вершине барьера, имеет некоторую вероятность перейти в конечное состояние. Такой переход системы в конечное состояние, минуя вершину барьера, получил название туннельного эффекта. Туннельный эффект — явление чисто квантовомеханическое, не имеющее аналогии в классической физике. Вероятность туннельного эффекта тем больше, чем ниже и чем тоньше барьер, а также чем меньше масса частицы. Поэтому можно ожидать, что туннельный барьер играет известную роль в процессах, связанных с переходом электрона, т.е, в окислительно-восстановительных реакциях. Однако вопрос о роли туннельного эффекта даже в этих реакциях является дискуссионным. При дальнейшем изложении возможность туннельного эффекта не будет приниматься во внимание. [c.63]

Конечно, методы спектроскопии ЯКР и мессбауэровской спектроскопии не столь широко распространены и применяются в химических исследованиях, как ЯМР, ИК или масс-спектроскопия и некоторые другие. Это связано как с малой доступностью и сложностью приборного оборудования, так и с ограниченностью круга объектов и решаемых проблем. В обоих методах эффекты, на которых они основаны, наблюдаются на ядрах далеко не любых элементов и изотопов, а, кроме того, исследоваться могут только твердые образцы, количества которых, необходимые для работы, довольно велики. [c.131]

Шокли в качестве иллюстрации предложил рассматривать двухэтажный гараж. Пусть нижний этаж целиком заполнен автомобилями, а верхний совершенно свободен. В этом случае автомобили не обладают подвижностью в обоих этажах. Пусть один автомобиль перейдет из нижнего в верхний этаж. Возникнет возможность перемещения автомобиля на обоих этажах. При этом движение автомобилей на нижнем этаже рационально описывать как движение дырки (места, где нет автомобиля), хотя двигаются, конечно, автомобили. Движение дырки будет фиксироваться в эффекте Холла как движение положительного заряда. Действительно, устойчивых положительных частиц с массой электрона не существует. Таким образом, у полупроводников с собственной проводимостью имеется как обычная (электронная), так и дырочная проводимость. Вышеизложенное объясняет возрастание проводимости полупроводников с повышением температуры. С ростом температуры увеличивается число электронов, перешедших в верхнюю зону, что и приводит к увеличению электропроводности. [c.517]

Так как энтропия, подобно внутренней энергии, есть функция состояния, ее изменение зависит только от начального и конечного состояния системы и не зависит от пути процесса. Изменение энтропии (А5) при переходе из состояния 1 в состояние 2 можно выразить уравнением Д5=5.2—51. Для обратимых изотермических процессов изменение А5=(3/Г, т. е. равно тепловому эффекту процесса, деленному на абсолютную температуру. Отсюда следует, что при поглощении одинаковых количеств теплоты одинаковыми массами вещества энтальпия системы возрастет тем больше, чем ниже температура. Применяя это уравнение, сравнительно легко можно определить изменение энтропии при фазовых переходах. [c.42]

К адиабатным близки процессы, в которых тепловые эффекты велики и теплообмен затруднен (процессы горения, реакции в трубчатых аппаратах, в аппаратах с контактной массой и т, д.). В этом случае степень протекания реакции зависит от конечной температуры. Но значение последней, в свою очередь, определяется тепловым эффектом реакции. Поэтому, в отлнчие от изотермического процесса, расчет выхода здесь сводится к совместному решению уравнения (XIV, 13) и уравнения, связывающего степень протекания реакции со значением конечной температуры (т е. уравнения теплового баланса). Графическое решение заключается в нахождении точки пересечения кривых, отвечающих этим уравнениям (см. схему на рис 183) [c.477]

Имеется несколько эффектов, которые также могут бып. включены в атомный гамильтониан. Конечные размеры ядра и эффекты, которые дают малые поправки в энергию, связанные с его движением, не приняты во внимание. Кроме того, имеются релятивистские эффекты, связанные с взаимодействием спинов электронов между собой (спин-спиновое взаимодействие). Можно также уче<ггь релятивистскую зависимость массы электрона от скорости, которая существенна только для внутренних электронов тяжелых атомов. [c.93]

В соответствии с уравнением взаимосвязи энергетический эффект ядерной реакции определяется разностью масс начальных и конечных продуктов. Для данного случая имеем 14,00307 + + 4,00260= 18,00567 и 16,99913 + 1,00783 = 18,00696, т. е. конечные продукты тяжелее начальных. Это значит, что рассматриваемое превращение элементов протекает с поглощением энергии (1,2 МэВ). Напротив, подобный же процесс по схеме [c.513]

Понятие биологическая активность отражает взаимодействие лекарственного вещества с организмом и вызываемый при этом отклик организма, например успокоительный эффект, снижение температуры, снятие болевого ощущения и др. К настоящему времени создан большой арсенал лекарственных веществ как природного происхождения, так и синтетического. Достаточно указать, что в книге "Справочник Видаль. Лекарственные препараты в России" (1997 г.) насчитывается около 4000 лекарственных веществ. Подобное многообразие уже существующих лекарственных веществ, постоянный ежегодный прирост их арсенала (30-40 новых структур), сложность строения новых лекарственных средств, многостадийность их синтеза - все это в совокупности составляет офомный массив научной и учебной информации по химии лекарственных веществ и, конечно же, не может претендовать на полное отражение в книге небольшого объема. Поэтому здесь рассматриваются главным образом строение и пути химического синтеза тех лекарственных веществ, которые формируют целые фармацевтические блоки, нашли широкое применение в практической медицине и производятся химико-фармацевтической промышленностью в значительных количествах. Наряду с этим представлены некоторые перспективные направления синтеза органических соединений, имеющих высокий потенциал биологического действия. Рассмотрены также пути развития химии лекарственных веществ, основные химические проблемы создания важнейших фупп лекарственных препаратов и некоторые современные тенденции и перспективы поиска новейших лекарственных веществ [c.8]

Метод раздельного эталона основан на том, что, установив некоторую меру теплового эффекта, отображаемого термограммой, можно найти массу присутствующего в смеси вещества, если в той же мере определена теплота данной реакции для чистого вещества. В качестве меры теплового эффекта принимают площадь, образованную отклонением дифференциальной записи от прямой, соединяющей начальную и конечную точки ее перегиба. Для данного метода требуется очень тщательное налаживание установки, ибо только при этом условии возможно полное воспроизведение условий нагрева и приготовления образцов. [c.222]

Изотопический сдвиг (24.1) связан с движением ядра относительно центра инерции атома. При М—>оо изотопический сдвиг исчезает. У сложных атомов к этому эффекту конечности массы добавляется еще эффект конечности объема ядра. Поле внутри ядра не является кулоновским, что естественно находит отражение в расположении термов. Добавление одного или пары нейтронов к ядру приводит к изменению радиуса ядра и, следовательно, к смещению уровней. Энергия связи электронов в атоме меньше для изотопа с большей массой (Ж >Ж г >г ). Уровни этого изотопа соответственно сдвинуты вверх. Таким образом, эффект объема противоположен по знаку эффекту массы (24.1). Изотопический сдвиг принято считать положительным, если спектральная линия, соответствующая более тяжелому изотопу, сдвинута в сторону больших частот (как в случае (24.1)). Таким образом, эффект объема дает отрицательный сдвиг. [c.272]

Это выражение находится в хорошем согласии с последними точными измерениями со свободными электронами в отклоняющих полях, проведенными Перри и Шаффи и Кирхнером З). Таким образом, теоретический эффект конечной массы ядер полностью подтвержден экспериментально. Этот эффект был использован Юри при открытии тяжелого изотопа водорода — дейтерия. [c.139]

Вычисления, связанные с определением эффектов изменения массы X при неизменных других факторах, были выполнены Лордом и Миллером 32] для ацетиленов и Уйффеном [33] для нитрилов. В обеих работах вычисления дали практически одинаковые результаты, иллюстрируемые рис. 3.1, который воспроизведен по статье Уйффена [33]. Расчеты дают значения двух частот валентных колебаний системы X— =2, но, конечно, не дают отнесения этих частот. Ясно, что при массе атома X, меняющейся от [c.75]

Однако в огромном большинстве конкретных экспериментов по облучению рентгеновыми лучами распределение доз в объектах облучения должно измеряться непосредственно. Это обусловлено зависимостью коэффициентов ослабления от энергии фотонов (рентгеновское излучение немонохроматично) и необходимостью учитывать последствия комптон-эффекта. Количественное теоретическое рассмотрение возможно только в простейших условиях бесконечно тонкого пучка лучей, при котором облучаемая масса вещества стремится к 0. При конечной массе облучаемых объектов [c.119]

Восьмое приближение приводит к ионизационному потенциалу, равному 1,80749 К Лс = 198322 см" , в то время как экспериментальное значение равно 198298 = 6 см-1. Следует заметить, что теоретическое значение превосходит экспериментальное на 24 см- , что, казалось бы, противоречит нашему утверждению, что метод Ритца всегда дает слишком высокие значения энергии. Это противоречие происходит от пренебрежения конечностью массы ядра гелия и релятивистскими эффектами. [c.337]

За исключением гл. V, в которой учитывалась конечность массы протона в связи с теорией атома водорода, мы повсюду рассматривали ядро как неподвижный центр кулоноЕых сил, полностью характеризующийся атомным номером Z. В этой главе мы рассмотрим влияние ядра на структуру спектра атома. Тот факт, что этот вопрос мог быть опущен, указывает, что соответствующие эффекты малы. Несмотря на это, они весьма важны и являются орудием изучения атомных ядер. Наиболее очевидным вопросом, подлежащим рассмотрению, является учет конечности массы ядра, вследствие которой ядро должно обладать некоторой кинетической энергией. Влияние конечности массы ядра на уровни энергии атома рассматривается в разделе 1. Но более интересным является тот факт, что некоторые спектры показывают расщепление линий более тонкое, чем обычная мультиплетная структура (в области от 0,1 до 1,0 см- ). Это расщепление известно как сверхтонкая структура линий и, следуя Паули, может быть связано с квантовыми числами, характеризующими ту степень свободы, которая отвечает спину ядра. [c.398]

Расс.мотренш51Й изотонический эффект в одноэлектронных атомах, обусловленный содвнжением ядра конечной массы, принято называть нормальным эффектом массы. С ростом массового числа А этот эффект быстро убывает — примерно пропорционально 1/Л2 и нри А 20 (2я 10) достигает величины сверхтонкой структуры. [c.121]

Рассмотрим некоторые явления, сопровождающие растворение иоиов. Суммарное изменение того или иного свойства раствора ио сравнению со свойствами совокупности чистых компонентов (например, воды н соли) в пересчете на постояннукз массу раствора или растворителя, конечно, увеличивается по мере повышения концентрации ионов. Однако при расчете изменения свойства на единицу массы растворенного вещества (например, на 1 моль) наиболее заметно изменяются свойства сильно разбавленных растворов. Это легко понять, так как в этих условиях расстояния между ионами достаточно велики и другие ионы не влияют на воздействие данного иона на растворитель, которое проявляется полностью. При повышении концентрации воздействие отдельных ионов на данный участок растворителя начинает перекрываться и частично нейтрализоваться. Растет конкуренция ионов за растворитель и эффект в расчете на I моль растворенного вещества уменьшается. [c.418]

П фактор. Образование малорастворнмых кристаллов солей происходит в результате взаимодействия сульфат и сульфат-ионов с солями кальция. Получающиеся при этом кристаллы сульфата и сульфоната кальция частично закупоривают наиболее промытые водой поры и трещины, увеличивают в них кажущуюся вязкость вытесняющей воды, способствуя тем самым движению закачиваемых масс воды в направлении нефтенасыщенных пор, что в конечном счете приводит к выравниванию фронта вытеснения и увеличению коэффициента охвата пласта заводнением. Лабораторными исследованиями установлены зависимости нефтеотдачи от наличия кристаллических осадков солей в пористой среде (рис. 72). При больших концентрациях нерастворимых солей в вытесняющей среде эффект будет снижаться, а кривая в общем случае имеет математический максимум. [c.136]

Очень тонкий ламинарный слой, непосредственно примыкающий к стенке, обычно называют ламинарным подслоем, так как в этой области преобладаю вязкие силы. К этому подслою примыкает область с сильно развитым турбулентным течением, называемая переходным слоем, в котором средняя скороси. в осевом направлении быстро увеличивается с расстоянием от стенки. Третья область — основной поток — отличается от двух предыдущих тем, что в пей преобладают инерционные силы, а изменения скорости с расстоянием от стенки относительно малы. В переходном слое развивается интенсивная мелкомасштабная турбулентность, в то время как в основном потоке существует крупномасштабная турбулентность. На самом деле большинство вихрей образуется, конечно, на стенке и перемещается затем в основной ноток, где они затухают. Они зарождаются в виде мелких вихрей, имеющих высокие скорости, и затухают в виде крупных вихрей, имеющих низкие скорости. Пограничньп слой очень тонок на входе в канал или на передней кромке плоской пластины и утолщается с расстоянием вниз но потоку вдоль стенки, по мере того как силы сопротивления замедляют все большую массу жидкости. Эффект утолще ния пограничного слоя показан на рис. 3.6 и 3.7 [16, 17]. [c.46]

При публикации результатов термического анализа рекомендуется приводить следующие данные название всех веществ — исследуемого образца, эталона и вещества для разбавления способ получения всех веществ с указанием предыстории, предварительной обработки и чистоты величины средней скорости линейного изменения температуры во всем температурном интервале, включая исследуемый процесс характеристики атмосферы над образцом (давление, состав газа и т. д,) размеры, форма и материал тиглей для образца масштаб абсциссы в единицах времени или температуры методы идентификации промежуточных и конечных продуктов точная репродукция всех подлинных записей без каких-либо изменений направления и формы кривых термоанализа (ДТА. ТГ, ДТГ и т. д.) приводить результаты идентификации по возможности каждого термического эффекта с дополнительными подтверждающими данными массу образца и степень его разбавления характеристику аппаратуры с указанием материала термопар и местоположением дифференциальной и измеряющей температуру термопар. [c.36]

Кристаллизуется в виде призматических кристаллов или волокнистых и игольчатых агрегатов, удлиненных параллельно оси 6 спайность, возможно, по (001) положительный удлинение положительное %= 1,594, Пт= 1,583, Пр= 1,583 2 V — малый бесцветный или розоватый. Под электронным микроскопом имеет вид длинных тонких иголок (получен при 200°С /S — 1) или волокон. ИКС (синтетический ксонотлит) полосы поглощения при (см ) 3607, 1198, 1137, 1078, 1000, 973, 927, 710, 671, 633, 609, 534, 493, 476, 456, 415. ИКС (природный ксонотлит) полосы поглощения при (см" ) 3608, 1197, 1138,1063, 1000, 971, 925, 708, 670, 634, 610, 535, 493, 478, 462, 455, 410. ДТА (—) 775—800°С (дегидратация). По другим данным эффект дегидратации соответствует температурам 800 880 775°С. Потеря массы (по статическому методу) при 680—700°С. Конечный продукт дегидратации — ориентированный волластонит. Плотность 2,70 2,67—2,71 г/см . Твердость 6,5. Разлагается кислотами и содовым раствором. Получается из стехиометрической смеси извести и кварца в гидротермальных условиях в интервале температур 200— 400°С. При 200°С для получения хорошо оформленных кристаллов требуется около 100 ч, при 300° — 5—10 ч. Распространенный в природе минерал. Может присутствовать в известково-песчаных изделиях автоклавного твердения. Встречается в накипях котлов. [c.308]

Туннельный эффект. Реагенты, преррашаясь в продукты, согласно законам классической физики, должны обязательно пройти через вершину потенциального барьера. Квантовая физика, однако, допускает с некоторой вероятностью переход системы из исходного состояния в конечное под барьером . Такой переход (просачивание) называют туннельным эффектом. Вероятность просачивания зависит от массы частицы т (чем меньше масса, тем выше вероятность перехода), толщины барьера (1, высоты барьера Е и кривизны потенциального барьера вблизи вершины с Ц/йх . Вероятность туннелирования сквозь барьер треугольной формы, согласно формуле Гамова, равна [c.82]

Согласно классификации, предложенной Н. А. Плата с сотр. [4], можно выделить следующие основные отличия реакций полимеров от реакций их низкомолекулярных аналогов в связи со спецификой полимерного состояния вещества I) реакции, присущие только полимерному состоянию вещества распад макромолекул на более мелкие образования или до исходных молекул мономеров и межмакромолекулярные реакции 2) конфигурационные эффекты, связанные с изменением механизма или скорости химической реакции вследствие присутствия в макромолекулах звеньев иной пространственной конфигурации ( эффект соседа ) 3) конформационные эффекты, связанные с изменением конформации макромолекулы в массе полимера или в растворе, после того как прошла химическая реакция 4) концентрационные эффекты, влияющие на изменение скорости реакции вследствие изменения концентрации реагирующих групп около макромолекулы в растворе 5) надмолекулярные эффекты, связанные с распадом или формированием новых надмолекулярных структур в массе или растворе полимера, способных изменить скорость реакции и структуру конечных продуктов. [c.220]

Основа термохимии—закон Г. И. Гесса, являющийся прямым следствием закона сохранения массы-энергии, его формулируют следующим образом тепловой эффект реакции зависит от природы и состояния исходных и конечных веществ и не зависит от числа и характера промежуточных стадий при р = onst или У= onst. [c.42]

В 1970 г. Einheber и соавт. проанализировали неблагоприятное влияние цистамина и гаммафоса на повреждения у мышей, вызванные сдавлением сосудов. Обе задние конечности перевязывали на 1, 1,5 и 2 ч. За 15 мин до снятия перевязки мышам вводили защитные дозы МЭА (150 мг/кг) или гаммафоса (600 мг/кг). Под влиянием обоих радиопротекторов наступала более ранняя гибель мышей большинство из них погибало в период до 48 ч после освобождения от сдавления сосудов. Неблагоприятный эффект протекторов можно было устранить введением соответствующего объема изотонического раствора хлорида натрия, равного 30% массы тела мышей. [c.79]

ТУННЕЛЬНЫЙ ЭФФЕКТ, прохождение частицы под потенц. барьером, отделяющим исходное состояние от конечного, в случае, когда полная энергия частицы меныпе высоты барьера. Т. э. означает, что частица может находиться в запрещенных с точки зрения классич. механики областях пространства, где ее потенц. энергия превышает полную. В квантовой механике Т. э. объясняется тем, что, согласно принципу неопределенности, прн строго зафиксн ров. значении потенц. энергии частицы ее кинетич. энергия не определена и, след., может принимать сколь угодно боль шие значения. Вероятность прохождения под потенц. барье ром резко (экспоненциально) уменьшается с увеличением массы частицы, ширины барьера и ралницы между значениями потенц. и полной энергии частицы. [c.600]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология