Неон последние линии

Гелиево-неоновый лазер имеет оранжево-красное излучение при длине волны 6329 А с выходной мощностью порядка нескольких милливатт. Пропускание лазерного излучения имеет место между энергетическими уровнями неона, гелий же используется для оптической накачки неона и создания инверсной заселенности. При пропускании через гелий электрического тока его атомы переходят в возбужденные состояния в результате столкновения со свободными электронами и затем ступенчато спускаются на соответствующие энергетические уровни. Те атомы, которые попадают на уровни 2 5 и 2 s, остаются там в течение длительного времени. Постепенно атомы собираются на тех уровнях, заселенность которых достаточно высока. При столкновении возбужденного атома гелия с невозбужденным атомом неона возбуждение переносится на последний. Две другие линии наблюдаются при 3,39 и 1,15 мкм (рис. 10.22). [c.168]

Последнее обстоятельство объясняет тот факт, что при возбуждении резонансных линий легколетучих элементов в далекой ультрафиолетовой области спектра ( d 2288A, 2п 2139А) неон обеспечивает интенсивность этих линий, близкую к интенсивности тех же линий в аргоне, несмотря на то, что тяжелые газы с точки зрения механизма распыления должны давать большую интенсивность излучения. [c.71]

Значительное влияние на интенсивность линий и чувствительность анализа даже простой бинарной смеси оказывает присутствие третьего компонента. Так, например, в бинарной смеси гелия с небольшим количеством неона последний может быть обнаружен спектральным анализом прп концентрациях около 0,001%. Однако, если в этой смеси присутствует еще азот, чувствительность анализа на неон резко падает. Поэтому, если при наличии примеси азота неон в спектре не обнаружен, это не значит, что его концентрация нпже 0,001 %. [c.273]

В качестве источников света, обладающих линейчатыми спектрами, обычно применяются разнообразные газоразрядные лампы. Наиболее распространенными среди них являются ртутные лампы различной конструкции, основные линии в спектре которых располагаются около 313, 365, 405, 435, 492 и 546 нм. Кроме ртутной имеют распространение также лампы, наполненные парами натрия, гелием, неоном и т. д. Наконец, в последнее время в практику все шире входит использование лазеров, которые, как источники излучения, открывают целый ряд принципиально новых методических возможностей. [c.163]

Ртутные лампы низкого давления резонансные лампы). При низком давлении паров ртути кварцевая ртутная лампа излучает главным образом резонансные линии 2537 и 1849 Л, причем последняя сильно поглощается плавленым кварцем и отчасти кислородом. Ртутные резонансные лампы промышленного производства могут иметь вид прямой трубки, спирали или какую-либо иную форму. Трубка содержит неон или другой благородный газ при давлении несколько миллиметров и питается от высоковольтного трансформатора того же типа, какой применяется для [c.51]

Возрастание величины атомного поглощения линии 6707,8А с увеличением тока через лампу может быть объяснено следующим образом. В непосредственной близости от этой линии расположены три линии неона—6678 А, 6717 А и 6738 А. Пользуясь монохроматором ЗМР-3, можно отделить от резонансной линии лития лишь первую и третью из них. Что касается линии N6 6717 А, то она регистрируется прибором одновременно с линией Ы 6707,8 А и, следовательно, величина атомного поглощения последней должна в этом случае всецело определяться соотношением интенсивностей резонансной линии и линии, с ней совпадающей. Если интенсивности этих линий различно зависят от режима лампы, то следует ожидать изменения атомного поглощения практически от нуля (налагающаяся линия по интенсивности намного превосходит резонансную) до его предельного значения (налагающаяся линия намного слабее резонансной линии). Именно этот случай и имеет место для литиевой лампы. Для подтверждения этого измерялась суммарная интенсивность линий 6707,8 А и Ые 6717 А и интенсивность линии Ке 6678А при разных режимах лампы. Результаты измерений представлены графически на рис. 1. Рассмотрение их показывает, что с увеличением силы тока интенсивность линии N6 6678 А (а, следовательно, и линии Ке 6717 А) относительно линии Ь 6707,8 А убывает и при токах больших 520 [c.520]

И Рихтер обнаруживают яркие синие линии в спектре одного образца цинковой обманки и открывают индий. В 1875 г. Лекок де Буабодран но спектру цинковой обманки из Пиренеев обнаруживает новый элемент, родственный индию,— галлий. В 1868 г. английский астроном Локьер обнаружил яркую желтую линию в спектре хромосферы. Он приписал ее новому элементу, названному им гелием (т]> 10 — солнце). Локьер довольно легко придумывал гипотезы, которые потом не подтверждались, но этой гипотезе повезло в 1875 г. Рамзай выделил инертньн газ из минерала клеевита и точными измерениями доказал тождественность излучаемой им линии с линией, иринисанной гелию. Так гелий из гипотетического солнечного вещества превратился в полноправного члена периодической системы элементов. Это был один из величайших триумфов спектрального анализа. В конце XIX в. с помощью спектроскопа Рамзай и Рэлей открывают аргон, и вскоре Рамзай и Траверс находят и остальные инертные газы неон, ксенон и криптон. В конце XIX и начале XX вв. Демарсэ, Лекок де Буабодран и Урбэн исследуют спектры редких земель. Только благодаря спектроскопии удается установить 14 индивидуальных элементов этой группы. Добавим сюда еще открытый в 1923 г. гафний — последний элемент, который был обнаружен но его спектру (правда, уже рентгеновскому). Итого спектроскопии принадлежит заслуга открытия 25 элементов. Это примерно 30% всех элементов, существующих в земной коре. В этой цифре, пожалуй, наиболее убедительно проявляется значение спектрального метода. С самого начала его развития стало ясно, что спектроскопия является очень чувствительным методом — с ее помощью можно открывать такие количества элемента, которые недоступны для обычного химического анализа. [c.13]

В связи с противоречивостью данных различных авторов и сложностью процессов в распадающейся плазме в последнее время была предложена аппаратура для одновременного измерения плотности ионов, метастабильных атомов и светового излучения, состоящая из масс-спектрографа и оптического спектрографа [196]. С помощью этой аппаратуры были проведены систематические исследования распада плазмы гелия [197—198] и смеси гелия и неона [199] в послесвечении тлеющего и высокочастотного разрядов при давлении от 1 до 20 мм рт. ст. В результате этих работ было показано, что излучение спектральных линий вызвано тройной рекомбинацией иона Не" ", полос — тройной рекомбинацией иона HeJ, а спад концентраций ионов обусловлен ударно-радиационной рекомбинацией. Процесс диссоциативной рекомбинации при этом обнаружен не был. Результаты работ [200—201] также подтверждают, что основным процессом при распаде гелиевой плазмы в аналогичных условиях является ударнорадиационная рекомбинация, причем результаты с точностью до коэффициента 2 совпадают с теоретическими расчетами скорости этого процесса. Кроме того, в работе [202] экспериментально показано, что в положительном столбе разряда постоянного тока при давлении 2—20 мм рт. ст. необходимо учитывать процесс Хорнбека—Молнара Не - -Не-> HeJ+e, а в [203] указывается на влияние процесса Пен-нинга, приводящего к уменьшению измеряемого коэффициента рекомбинации (до 40%) в диапазоне N,=10 —слг и Г =250—4000° К 2Ие(2 3) -> Не(115)+Не++е. [c.71]

В 1898 г. Рамзай и Траверс получили от Гампсона 750 см жидкого воздуха, являвшегося тогда большой редкостью. Они подвергли этот жидкий воздух испарению и нашли, что последние 10 см газа после очистки их медью, окисью меди, магнезией содержат нрвые спектральные линии — характерную желтую линию (5871 А) и зелено-желтую (5570 А) — линию криптона. В том же 1898 г. Рамзай и Траверс нашли в летучей фракции жидкого воздуха линию неона, а в тяжелой фракции жидкрго воздуха линию ксенона. [c.8]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология