Дебая температура

Таблица 1. Температуры Дебая некоторых материалов [4]

Измерив 8 при двух температурах можио определить с помощью уравнения Ланжевена — Дебая а и Есть и другие методы экспериментального определения а. Дипольные моменты некоторых молекул приведены в табл. 1.9. [c.71]

Пока средняя длина свободного пробега фононов зависит только от конфигурации кристалла, она может рассматриваться как постоянная. Скорость звука V от температуры существенно не зависит, и,таким образом, теплопроводность Я,—(1/3)с / будет меняться только при изменении удельной теплоемкости, которая в этом диапазоне не следует закону Т вытекающему из теории Дебая. Более упорядоченные кристаллы будут иметь более высокие значения X, чем менее упорядоченные, а в стеклах теплопроводность X намного ннже, чем в любом кристалле. [c.190]

ДЕБАЯ ТЕМПЕРАТУРА, см. Теплоемкость. [c.8]

При достаточно высоких (по сравнению с температурой Дебая) температурах сопротивление определяется, как правило, фононным механизмом и увеличивается линейно с повышением температуры. В то же время целый ряд сплавов имеют весьма низкий или даже отрицательный температурный коэффициент сопротивления. [c.304]

Температура Дебая. Температура Дебая То определяется через граничную частоту колебаний решетки с помощью соотношения [c.342]

Дебая температура 50, 51 Дебая—Шерера метод 46 Дефекты кристаллической структуры линейные 54 [c.187]

Сопротивление образцов бериллия различной чистоты как функция температуры и определение дебай-температуры этого металла. [c.209]

Экспериментальным величинам теплоемкостей модификаций олова наилучшим образом отвечают комбинации функций Планка—Эйнштейна и Дебая с двумя характеристическими температурами для каждой модификации [c.75]

Энтропия твердого вещества вычисляется по уравнению (П1, 30). Для вычисления необходимо знать экспериментальные значения теплоемкости, определенные до возможно более низких температур—до 10 К, или, в крайнем случае, до 80 К- Значение теплоемкости до О °К находят путем экстраполяции по уравнениям Дебая или Тарасова, либо с помощью эмпирических приемов. [c.98]

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ ПО ДЕБАЮ 0 НЕКОТОРЫХ ПРОСТЫХ ВЕЩЕСТВ В КРИСТАЛЛИЧЕСКОМ СОСТОЯНИИ [c.900]

Функции Планка—Эйнштейна и Дебая для С оказываются недостаточными для охвата опытных величин Ср [с введением поправки (Ср—Сц)] от обычных температур вплоть до совсем низких,и приходится прибегать к эмпирическому сочетанию этих функций, подбираемых для опытных кривых Ср. [c.322]

Теория взаимодействия полярных молекул была разработана Дебаем и получила развитие в работах Б. В. Ильина и В. В. Тарасова. Противоположная взаимная ориентация молекул, приводящая к притяжению между молекулами, отвечает более устойчивому состоянию, поэтому такие сочетания их преобладают, и притяжение преобладает над отталкиванием. Можно показать, что энергия взаимодействия двух диполей прямо пропорциональна произведению их дипольных моментов и обратно пропорциональна третьей степеии расстояния между ними. При низких температурах эта энергия [c.87]

При решении уравнения (IX, 23) необходимо знать для заданной температуры числовые значения интегралов двух видов от функции Дебая—0((-)/7 ) [c.322]

Уравнение Дебая хорощо описывает опытные данные при иизких температурах, где главную роль играют длинные волны, соизмеримые с размером твердого тела (акустические волны). Несогласие с опытом наблюдается при средних температурах, когда большую роль играют короткие волны, соизмеримые с размерами атомов. Улучшить формулу можно, учитывая, что в твердом теле выделяется несколько спектров колебания атомов яли объединив вместе две формулы — Эйнштейна и Дебая. [c.36]

Как видно из электростатической теории электролитов, зависимость lgY от корня квадратного из ионной силы является линейной. Это было подтверждено многочисленными экспериментальными исследованиями электролитов с очень малыми концентрациями. Из всего сказанного следует, что уравнение (XVI, 48) справедливо лишь для сильно разбавленных растворов, так как при выводе уравнения для потенциала ионной атмосферы были сделаны некоторые существенные математические упрощения и физические предположения. Уравнение (XVI, 48) называется предельным уравнением Дебая—Гюккеля для Коэффициент А зависит от температуры (непосредственно и через диэлектрическую проницаемость О). Проверка [c.413]

На рис. 105 представлена зависимость теплоемкости одноатомного твердого тела от температуры. При Г О теплоемкость обращается в нуль, а при высоких температурах принимает предельное значение 3R. Теория Эйнштейна является только первым шагом в изучении термодинамических свойств твердого тела. Более точные результаты дает теория Дебая, а затем более общая теория Борна — Кармана. [c.304]

Вычислите в уравнении Дебая Су = АТ коэффициент А для гептана, если при 15,14 Су = 6,28 Дж/(моль-К). Определите (ЯУб.м — —Но) по уравнению Дебая. В интервале температур 15,15—182,5К определите графически изменение энтальпии, пользуясь данными задачи 13. Вычислите изменение энтальпии твердого гептана в интервале температур 0—182,5 К. [c.61]

Молекулы, попав в поле соседних частиц (молекул, атомов, >онов), поляризуются, в них возникает индуцированный дипольный момент. Взаимодействие индуцированных диполей тем значительнее, чем легче деформируется молекула. Энергия взаимодействия таких молекул возрастает с увеличением р, и быстро уменьшается с ростом г, но от температуры ие зависит, так как Наведение диполей происходит при любом пространственном расположении молекул. Теория (Дебай, 1920 г.) дает для энергии индукционного взаимодействия двух одинаковых полярных молекул следующее соотношение [c.136]

На рис. 86 показано, что уравнение Дебая для теплоемкости справедливо в широком интервале температур. Экспериментальные точки для разных веществ хорошо укладываются на теоретическую кривую. Рис. [c.203]

Для расчета изменения внутренней энергии вещества в широком интервале температур необходимо в уравнение (2.78) подставить одно из теоретических уравнений теплоемкости Эйнштейна, Дебая, Тарасова, и снова проинтегрировать полученное уравнение в заданном интервале изменения Т. [c.45]

При температуре, стремящейся к нулю, значение интеграла также стремится к нулю. Это легко показать, подставив в (4.59) выражение закона кубов Дебая [c.102]

Дальнейшее развитие квантовой теории теплоемкости твердого вещества получило в работах Дебая и ряда других ученых. Дебай рассматривает твердое тело при низких температурах как непрерывную упругую среду, в которой в результате взаимодействия атомов, групп атомов, ионов возникают колебания (продольные и поперечные) с различными частотами м. Частоты могут принимать значения от нуля до максимальной величины зависящей от природы ве- [c.202]

Уравнение (60.8) —закон 7-кубов Дебая —подтверждается опытными данными для твердых веществ с объемной решеткой и широко используется в термодинамике. Для кристаллов слоистой структуры (типа слюды) при низких температурах справедливо соотношение (Тарасов) [c.202]

Для низких температур, примерно до 7 =0,1 0 (а иногда только до Г- 0,02 0), растет как ( закон П). Температуры Дебая для некоторых материалов приведены в табл. 1. [c.190]

Для выражения зависимости теплоемкости любого твердого тела от температуры в широких пределах ее не имеется простого математического соотношения. Наиболее точные выражения для этого существуют в виде формул или функций Дебая (закон Т-кубов), Эйнштейна и Нернста — Линдемана, которые выведены на o HOiie квантово-механических представлений о строении материи. Однако, ввиду сложности этих формул, ими в практике технологических расчетов почти не пользуются. При расчета.х технологических процессов значение теплоемкости твердых тел обычно берут из справочников (см. табл. 13 и 14) или же под считывают по формуле (63). [c.99]

Теория Эйнштейна была улучшена Дебаем, предлолсив-шим более сложный подход. Он также использовал квантованные величины колебательной энергии — фонопы, но в качестве числа степеней свободы он выбрал число цугов стоячих волн на единичный объем и частоту. Теоретический вывод лежит за рамками этого справочника (см. [3]), однако следует отметить, что результаты расчета по теории Дебая зависимости t от безразмерной температуры Г/ (где 0 — температура Дебая) находятся в очень хорошем соответствии с экспериментальными значениями для различных веществ (рис. 2). [c.189]

Оптимальный дебит, дающий максимальный запас температуры (Гу — Ггидр), составляет примерно 3 млн. м /сут. На рис. 5 показано изменение температуры в реальной скважине (кривая 2) и полностью теплоизолированной (кривая 1). С увеличением дебита за счет неидеальности газа температура на устье теплоизолированной скважины падает, причем при высоких дебитах это снижение составляет заметную величину (12 —1б°С). При оптимальном дебите температура на устье теплоизолированной скважины на 5 —б С выше. Однако запас температуры, имеющийся при таких условиях в обычной скважине, вполне достаточен для обеспечения "безгидратной" эксплуатации. [c.172]

Определить давление и температуру на скважине, считая, что к = = onst, = onst, л = Лое Ч р(Ю = Р,, Т(Л,) = Г. (где Л,-радиус контура питания) и известен массовый дебит скважины Q . [c.334]

Но так как теплоемкость метилциклопентана определена только до 12° К, то для более низких температур необходимо цоспользоваться формулой Дебая [c.74]

Зависимость теплоемкости газов и кристаллических тел от температуры может быть также выражена функциями Планка— Эйнштейна и Дебая. Эти функции являются результатом применения к теории теплоемкости приниципов квантовой теории в упрощенной форме. Они, в противоположность степенным рядам, могут быть использованы при невысоких и низких температурах вплоть до О °К. [c.48]

При постоянной температуре все величины в уравнении (XII,21) кроме концентрации, постоянны, поэтому 1/Я прямо иронорцнональна корню квадратному нз концентрации. После преобразований Дебаем и Гюккелем было получено уравнение [c.273]

Существуют методы расчета температуры Дебая 0 по другим свойствам вещества, но надежные данные для этой величины известны далеко не нсегда. Для оценочных расчетов рекомендуется следующая формула [c.189]

Таким образом, конденсатор в среде вещества имеет больший, запас энергии, чем п вакууме. Это обусловлено тем, что под действием поля происходит ориентация диполей и деформация молекул вещества. Первый эффект зависит от температуры, второй — не зависит. Из температурной зависимости е находят ц с помощью уравнения Ланжевена-Дебая, связывающего температурную зависимость диэлектрической проницаемости и дииольный момеит [c.71]

Стабилизатор (дебутанизатор) К5 работает при температуре низа 180—210° и температуре верха 50—65° С. Давление в дебу-гапизаторе поддерживается 12—18 ати. Необходимое тепло для стабилизации сообщает выносной кипятильник с паровым пространством ТЮ, в который вступает стабильный бензин с низа [c.259]

Молекулы большинства веществ могут сравнительно легко поляризоваться под действием соседних молекул или ионов, в особенности в моменты сближения с ними. Взаимодействие возникающих при этом индуцированных диполей приводит к взаимному притяжению. молекул, подобно взаимодействию постоярп4ых диполей, но более слабому. Такое взаимодействие называется индукционным. Энергия индукционного взаимодействия, согласно работам Дебая (1920), не зависит от температуры и определяется дипольным моментом молекул -I и их поляризуемостью а [c.87]

При расчете учесть, что теплоемкость H3NH2H I в интервале температур О—20 К подчиняется уравнению Дебая Ср = 464,5 Т /0) . [c.90]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология