Стокса Эйнштейна и закон эквивалентности

Для вычисления значений диффузионных токов необходимо знать коэффициенты диффузии деполяризаторов. До настоящего времени в литературе можно найти лишь ограниченное количество данных по экспериментальным значениям коэффициентов диффузии в условиях полярографирования (т. е. в избытке фона), и, кроме того, эти значения не являются достаточно точными. В качестве первого приближения для нахождения диффузионного тока можно исходить из значений коэффициентов диффузии ионов, вычисленных из их эквивалентной электропроводности при бесконечном разбавлении Л ,, а для незаряженных молекул в ряде случаев можно использовать закон Стокса — Эйнштейна. [c.95]

Эффект, производимый сферической частицей, был рассчитан Эйнштейном в 1906 г. Не делая никаких предположений о картине потока, он просто принимал, что скорость потока и во всех точках, достаточно удаленных от суспендированной частицы, должна иметь заданную величину. Эта величина, конечно, равна общей скорости потока. Например, в частном случае течения через капилляр принцип сохранения массы требует, чтобы скорость потока через каждое поперечное сечение капилляра была равна и. Тогда в поперечном сечении, намного удаленном от суспендированной частицы, скорость можно принять равной об-щей скорости потока. Скорость и в сечении, удаленном от частицы, представляет одно из граничных условий, необходимых для решения уравнения (19-11). Другим граничным условием является снова то, что и в каждой точке поверхности суспендированной частицы должна быть идентична по величине и направлению скорости движения этой точки частицы. Однако в отличие от положения, которое имеет место в случае закона Стокса, частица не стационарна, а переносится вместе с жидкостью. Никакие внешние силы не действуют на частицу, кроме сил вязкости, что вытекает из эквивалентности скорости жидкости и частицы во всех точках поверхности. [c.386]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология